Año 19, t. 24, nº 91 (1914) - Publicaciones Periódicas del Uruguay
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30 Anales de la Universidad clinación magnética — dice Ganot — se fmidan en la descomposición mecánica de las fuerzas del par terrestre. (^) Sea A (flg. 24) uno de los polos de una aguja imanada, libremente suspendida. '^^^ Esta aguja se mueve expontáneamente en la dirección del par terrestre, debiéndose por lo tanto considerar á éste como una fuerza directriz. Supongamos la aguja A F colocada en la posición de equilibrio, plano meridiano, N, S., ó sea, aceptemos que ^i^es una de las fuerzas del par; el ángulo FAN que forma la dirección AF con su proyección AT en el plano horizontal XAYj es la inclinación / de la aguja. Descompongamos ahora la fuerza F según tres direcciones rectangulares cualesquiera. Sean primeramente his r^.iQ dos componentes Ty Z e\\ el plano del meridiano: tienen como valores respectivamente T=FcosI, Z=-Fsenl. (1) Se demuestra que la acción nia}?iiética no tiene componente verticai y que tampoco la tiene horizontal, y puesto que el sistema de fuerzas magnéticas terrestres no tiene ni componente vertical ni horizontal, debe admitirse que se reduce á rm par; es lo que se llama el par terrestre. (2) Tal íual se observa en las cajas de las brújulas comunes.
Anales de la Universidad 31 Y si descomponemos en seguida la componente horizontal T en su plano, llamando a al azimut del plano de las XZ, se tendrá X= 2 cosa =/'eos/eosa; Y= T^sena = i^cos7sena. De estas últimas fórmulas deducimos: ^ X Y 1 1 F^ = ; F= ; F=TX '^ F=Tx eos/eos a eos/sen a' eos/' cosi donde se ve que para una misma inclinación / los puntos de la aguja no obedecen á otra fuerza que á la T, estando la aguja en el plano meridiano magnético. Una vez que la aguja se encuentra en el plano meridiano, se mide la inclinación, y con este elemento / se puede deducir la inclinación /' que tendría la aguja fuera del meridiano magnético solicitada por fuerzas extrañas al par terrestre. Supongamos que el equilibrio sea entonces el AF' en el plano de las XZ, ó sea a = 0, entonces cosa=l y sena = 0; de consiguiente, X=^T é Y=0, lo que está de acuerdo con la naturaleza del asunto. Atendiendo á la fórmula Z^F^enl, tendremos F~ , sen/ ecuación que no resuelve el problema de hallar /'; pero si conservamos el valor a para la declinación natural é / para la inclinación en el mismo caso, se tendrá , Z Fsenl tg/ A /eos/eos a cosa y el problema queda resuelto. 93. PROBLEMA. — Rallar la resnltanle de tres fuerzas, obrando según las aristas de un triedro trirrectanguiar. Sean O A, OB y OC (fig. 25) esas tres fuerzas que solicitan el punto O por las direcciones OX, O Y, OZ, y cuyos valores algebraicos representaremos sucesivamente por Fx, Fy , /j; sea R la resultante OB y a, fi y y los ángulos que ésta forma con los ejes OX, OYy OZ. Ima-
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clinación magnética — dice Ganot — se fmidan en la descomposición<br />
mecánica de las fuerzas <strong>del</strong> par terrestre. (^)<br />
Sea A (flg. <strong>24</strong>) uno de los polos de una aguja imanada,<br />
libremente suspendida. '^^^ Esta aguja se mueve expontáneamente<br />
en la dirección <strong>del</strong> par terrestre, debiéndose<br />
por lo tanto considerar á éste como una fuerza directriz.<br />
Supongamos la aguja A F colocada en la posición de<br />
equilibrio, plano meridiano, N, S., ó sea, aceptemos que<br />
^i^es una de las fuerzas <strong>del</strong> par; el ángulo FAN que<br />
forma la dirección AF con su proyección AT en el plano<br />
horizontal XAYj es la inclinación / de la aguja.<br />
Descompongamos ahora la fuerza F según tres direcciones<br />
rectangulares cualesquiera. Sean primeramente his<br />
r^.iQ<br />
dos componentes Ty Z e\\ el plano <strong>del</strong> meridiano: tienen<br />
como valores respectivamente<br />
T=FcosI,<br />
Z=-Fsenl.<br />
(1) Se demuestra que la acción nia}?iiética no tiene componente verticai y que<br />
tampoco la tiene horizontal, y puesto que el sistema de fuerzas magnéticas terrestres<br />
no tiene ni componente vertical ni horizontal, debe admitirse que se reduce á<br />
rm par; es lo que se llama el par terrestre.<br />
(2) Tal íual se observa en las cajas de las brújulas comunes.
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