Introducci´on a las transiciones de fase y a su simulaci´on
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sobre mucho tiempo– <strong>de</strong> la energía, o <strong>de</strong> la magnetización <strong>de</strong>l sistema. Dado que sabemos la frecuencia<br />
conla cual aparececadaconfiguracion, necesitamos tomar una <strong>su</strong>ma sobretodas <strong>las</strong> configuraciones<br />
posibles.<br />
Engeneral,consi<strong>de</strong>ramoselpromedio<strong>de</strong>unobservable,queescualquiercantidadquepodríamos<br />
medir en un experimento o en una simulación. Para un observable Q, <strong>su</strong> promedio sobre la distribución<strong>de</strong><br />
probabilida<strong>de</strong>nequilibrioaunatemperatura T estádadopor<br />
〈Q〉 β<br />
:= ∑Q(σ)P β (σ) = 1<br />
σ Z(β) ∑ σ<br />
Q(σ)e −βH(σ) . (20)<br />
Si uno mi<strong>de</strong> el observable durante el experimento o simulación, entonces fluctuará alre<strong>de</strong>dor<br />
<strong>de</strong> este valor promedio. El tamaño <strong>de</strong> estas fluctaciones se pue<strong>de</strong> medir con 〈 Q 2〉 − 〈Q〉 2 , que es<br />
la varianza <strong>de</strong> <strong>las</strong> fluctuaciones. Sin embargo, para un sistema gran<strong>de</strong>, es <strong>de</strong>cir, uno que contiene<br />
muchas partícu<strong>las</strong>, por ejemplo <strong>las</strong> 10 23 partícu<strong>las</strong> que son características <strong>de</strong> los objetos cotidianos,<br />
se pue<strong>de</strong> mostrar que en general el tamaño <strong>de</strong> estas fluctuacions es muy pequeño, así que el valor<br />
promediodaunamuy buena aproximaciónal valorreal<strong>de</strong> lacantidad.<br />
Por lo tanto, los valores promedio a nivel microscópico dan una muy buena aproximación a los<br />
valores macroscópicos <strong>de</strong> <strong>las</strong> cantida<strong>de</strong>s termodinámicas correspondientes. Por ejemplo, el valor<br />
<strong>de</strong> la energía interna macroscópica U es igual al promedio <strong>de</strong> la energía interna microscópica H,<br />
es <strong>de</strong>cir U = 〈H〉, y el valor macroscópico M <strong>de</strong> la magnetización es igual al promedio M <strong>de</strong> la<br />
magnetización microscópica, es <strong>de</strong>cir M = 〈M〉. Por lo tanto, si po<strong>de</strong>mos calcular estos promedios,<br />
entonces po<strong>de</strong>mos calcular<strong>las</strong> propieda<strong>de</strong>stermodinámicas <strong>de</strong>lsistema.<br />
5.3 Transiciones <strong>de</strong> <strong>fase</strong><br />
Ahora regresemos a la pregunta, ¿qué es una transición <strong>de</strong> <strong>fase</strong>? Físicamente, una transición <strong>de</strong> <strong>fase</strong><br />
ocurrecuandohayuncambiodramáticoenalgunapropiedadfísica,yenparticularalgunapropiedad<br />
termodinámica, <strong>de</strong> un sistema al variar uno <strong>de</strong> los parámetros <strong>de</strong>l mismo, por ejemplo la temperatura.<br />
Por un cambio dramático, se entien<strong>de</strong> que una función termodinámica se comporta <strong>de</strong> manera<br />
no <strong>su</strong>ave al variar un parámetro. Esta variación pue<strong>de</strong> ser <strong>de</strong> dos tipos, que lleva a dos variantes <strong>de</strong><br />
<strong>transiciones</strong> <strong>de</strong> <strong>fase</strong>:<br />
1. Una función termodinámica exhibe un salto o brinco en un valor específico <strong>de</strong> un parámetro.<br />
Decimos entonces que hayuna transición <strong>de</strong><strong>fase</strong>discontinua,o<strong>de</strong>primeror<strong>de</strong>n.<br />
2. Todas <strong>las</strong> funciones termodinámicas son continuas; sin embargo, alguna tiene una <strong>de</strong>rivada<br />
quenoes<strong>su</strong>ave,es<strong>de</strong>cirla<strong>de</strong>rivadatieneunsaltoodivergealinfinito. Enestecaso,hablamos<br />
<strong>de</strong><strong>transiciones</strong> continuaso<strong>de</strong>segundo or<strong>de</strong>n.<br />
La terminología <strong>de</strong>l or<strong>de</strong>n <strong>de</strong> transición se refiere a que <strong>las</strong> funciones termodinámicas como la<br />
magnetizaciónsepue<strong>de</strong>nvercomo primeras<strong>de</strong>rivadasparciales<strong>de</strong>laenergíalibre conrespectoaun<br />
parámetrofísico. Porejemplo,lamagnetizaciónesbásicamente ∂F/∂h,don<strong>de</strong>he<strong>su</strong>ncampoexterno<br />
magnéticoqueseaplicaalsistema. Elor<strong>de</strong>n<strong>de</strong>latransiciónserefiereentoncesaltipo<strong>de</strong><strong>de</strong>rivada<strong>de</strong><br />
F exhibeuncomportamientono-<strong>su</strong>ave. Mása<strong>de</strong>lante,veremosqueelmo<strong>de</strong>lo<strong>de</strong>Isingpue<strong>de</strong>exhibir<br />
los dos tipos <strong>de</strong>transición <strong>de</strong><strong>fase</strong>endistintos casos.<br />
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