Cap´ıtulo 3 Modelado de Convertidores Estáticos de Potencia (CEP)
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CAPÍTULO3. MODELADODECONVERTIDORESESTÁTICOSDEPOTENCIA(<strong>CEP</strong>)15<br />
+<br />
_<br />
u(t)= Ve(t)<br />
Figura3.3:Circuitoequivalente<strong>de</strong>lafigura3.1<br />
3.2. <strong>Mo<strong>de</strong>lado</strong><strong>de</strong>sistemasEuler-Lagrange<strong>de</strong>dinámicaconmutada<br />
Enestatesisseempleaelmétodo<strong>de</strong>mo<strong>de</strong>lado<strong>de</strong>circuitosconmutadosutilizadoentrabajoscomo[40],[50]y[13],elcualpermitenosóloconstruirmo<strong>de</strong>losmatemáticosquereflejan<br />
laformaenquelosdispositivosconmutadoresmodificanlaestructura<strong>de</strong>interconexión<strong>de</strong><br />
loscircuitos,sinoquetambién,permiteobtenerlosmo<strong>de</strong>lospromediadostradicionales.La<br />
aproximaciónpresentadaconsisteenestablecerlosparámetrosEuler-Lagrange(EL)asociadosacadauna<strong>de</strong>lastopologíasgeneradasporlosinterruptoresinvolucradosdandocomo<br />
resultado, a través <strong>de</strong>l uso <strong>de</strong> ecuaciones dinámicas Lagrangianas, sistemas <strong>de</strong> ecuaciones<br />
diferencialescondiscontinuida<strong>de</strong>sensuspartes<strong>de</strong>rechas.<br />
Losmo<strong>de</strong>loEuler-Lagrangesonconsecuencia<strong>de</strong>lllamadométodovariacional;unatécnica<br />
<strong>de</strong> mo<strong>de</strong>lado cuya base consiste en la <strong>de</strong>finición <strong>de</strong> funciones <strong>de</strong> energía en términos <strong>de</strong><br />
conjuntos<strong>de</strong>variablesgeneralizadas.Engeneral,unmo<strong>de</strong>loELsecaracterizabásicamente<br />
porelsiguienteconjunto<strong>de</strong>ecuacionesdiferencialesnolineales,conocidascomoecuaciones<br />
<strong>de</strong>Lagrange:<br />
<br />
d ∂L(q,<br />
dt<br />
q)<br />
∂ <br />
∂L(q,<br />
−<br />
q<br />
<br />
q) ∂F(<br />
=−<br />
∂q<br />
q)<br />
∂ <br />
+Q.<br />
q<br />
don<strong>de</strong> q = (q1, q2, ..., qn) T es un vector <strong>de</strong> coor<strong>de</strong>nadas generalizadas <strong>de</strong> dimensión n (n<br />
grados<strong>de</strong>libertad)y qesunvector<strong>de</strong>velocida<strong>de</strong>sgeneralizadas.Enestetrabajo,losvectores<br />
qy qrepresentanlascargaseléctricasylosflujos<strong>de</strong>corriente,respectivamente,<strong>de</strong>lasre<strong>de</strong>s<br />
eléctricasestudiadas,aunquetambiénqpue<strong>de</strong>serflujoy qvoltaje.LafunciónescalarL(q, q)<br />
se<strong>de</strong>finecomoelLagrangiano<strong>de</strong>lmo<strong>de</strong>loyestá<strong>de</strong>finidocomoladiferenciaentrelaco-energía<br />
magnéticaylaenergíaeléctrica<strong>de</strong>lsistema,<strong>de</strong>notadasporT(q, q)yV(q)respectivamente,<br />
es<strong>de</strong>cir<br />
L(q, q)=T(q, q)−V(q). (3.1)<br />
L<br />
C<br />
R