CAPÍTULO 4. Dinámica de una partícula - Biblioteca
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<strong>Dinámica</strong> <strong>de</strong> <strong>una</strong> <strong>partícula</strong> Hugo Medina Guzmán<br />
El movimiento es el indicado, si se cumple:<br />
2mB<br />
> ( senθ<br />
+ μ cosθ<br />
)<br />
mA<br />
El movimiento es <strong>de</strong> sentido opuesto, si se cumple:<br />
2mB<br />
< ( senθ<br />
− μ cosθ<br />
)<br />
mA<br />
El signo menos es porque en este caso el peso <strong>de</strong> la<br />
masa A es el que mueve al sistema y la fuerza <strong>de</strong><br />
rozamiento está en sentido contrario a éste.<br />
Ejemplo 37. A los extremos <strong>de</strong> un hilo que pasa a<br />
través <strong>de</strong> <strong>una</strong> polea fija al techo <strong>de</strong> la cabina <strong>de</strong> un<br />
ascensor se atan los cuerpos <strong>de</strong> masa 1 m y 2 m<br />
( 1 2 ) m m < . La cabina comienza a subir con <strong>una</strong><br />
aceleración constante g / 2. Despreciando la masa <strong>de</strong><br />
la polea y la <strong>de</strong>l hilo, así como el rozamiento,<br />
calcular:<br />
a) La aceleración <strong>de</strong> 1 m y m 2 respecto <strong>de</strong> la cabina<br />
y con relación al foso <strong>de</strong>l ascensor.<br />
b) La fuerza con la cual la polea actúa sobre el techo<br />
<strong>de</strong> la cabina.<br />
Solución.<br />
a) El ascensor constituye <strong>una</strong> referencia no inercial en<br />
traslación que se mueve con <strong>una</strong> aceleración<br />
constante en sentido ascen<strong>de</strong>nte respecto <strong>de</strong> <strong>una</strong><br />
referencia fija.<br />
Seleccionemos <strong>una</strong> referencia con origen O′ en un<br />
punto <strong>de</strong>l ascensor. La aceleración <strong>de</strong>l origen<br />
O′ respecto <strong>de</strong> la referencia fija O es la aceleración<br />
1<br />
<strong>de</strong>l ascensor gˆj<br />
2<br />
y a ˆj<br />
' 2 la aceleración <strong>de</strong> 2<br />
. Sean a' ˆ 1 j la aceleración <strong>de</strong> 1 m<br />
m en la referencia O’.<br />
25<br />
Las fuerzas exteriores que actúan sobre la m 1 son la<br />
tensión <strong>de</strong>l cable T y el peso m1 g , y sobre m 2 son<br />
la tensión <strong>de</strong>l cable T y el peso m2 g .<br />
De la ecuación fundamental <strong>de</strong> la dinámica en la<br />
referencia no inercial se tiene<br />
g<br />
m1a'1 = T − m1g<br />
− m1<br />
2<br />
3<br />
⇒ m1a'1 = T − m1g<br />
(1)<br />
2<br />
g<br />
m1a' 2 = T − m2<br />
g − m2<br />
2<br />
3<br />
⇒ m1a' 2 = T − m2<br />
g<br />
(2)<br />
2<br />
De la condición <strong>de</strong> ligadura para los bloques se tiene<br />
a '1 +a'<br />
2 = 0 ⇒ a '1 = −a'<br />
2 = a'<br />
(3)<br />
De las ecuaciones (1), (2) y (3) se obtiene<br />
3<br />
3<br />
m1a' = T − m1g<br />
y m1a' = −T<br />
+ m2<br />
g<br />
2<br />
2<br />
Sumando estas ecuaciones:<br />
3<br />
( m2 + m1<br />
) a'=<br />
( m2<br />
− m1<br />
)g<br />
2<br />
Despejando a '<br />
( )<br />
( ) g<br />
3 m2<br />
− m1<br />
a'=<br />
2 m2<br />
+ m1<br />
Finalmente:<br />
→<br />
→<br />
a'1<br />
= a'<br />
ˆj<br />
y a'2<br />
= −a'<br />
ˆj<br />
En la referencia fija, las aceleraciones <strong>de</strong> m 1 y <strong>de</strong><br />
m 2 se obtienen <strong>de</strong> sumar a las anteriores la<br />
aceleración <strong>de</strong>l ascensor<br />
a<br />
a<br />
b)<br />
1<br />
2<br />
( )<br />
( ) g<br />
2m2<br />
− m1<br />
m2<br />
m1<br />
( )<br />
( ) g<br />
2m1<br />
− m2<br />
m m<br />
g<br />
= + a'=<br />
y<br />
2 +<br />
g<br />
= − a'=<br />
2 +<br />
2<br />
La fuerza que la polea ejerce sobre el techo <strong>de</strong> la<br />
cabina es<br />
F − 2 T = 0 ⇒ F = 2T<br />
De la ecuación (1) y (3) se tiene<br />
( ) g<br />
⎛ 3 ⎞ 3m1m2<br />
T =<br />
m1⎜<br />
a'1+<br />
g ⎟ =<br />
⎝ 2 ⎠ m + m<br />
1<br />
2<br />
1