CAPÍTULO 4. Dinámica de una partícula - Biblioteca
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<strong>Dinámica</strong> <strong>de</strong> <strong>una</strong> <strong>partícula</strong> Hugo Medina Guzmán<br />
La segunda ley <strong>de</strong> Newton para m1 es<br />
T − m1<br />
a − F f 1 = 0 , N 1 − m1g<br />
= 0<br />
= N m g<br />
μ = μ<br />
F f 1 1 1<br />
T m1a<br />
+ μm1<br />
⇒ = g<br />
(2)<br />
La segunda ley <strong>de</strong> Newton para m2 es<br />
N m a = o + F − m g =<br />
2 − 2 , T f 2 2 0<br />
F f 2 = μ N 2 = μm2a<br />
⇒ T = m2<br />
g − μm2<br />
g<br />
(3)<br />
De (2) y (3) se tiene ⇒<br />
m1a + μm1g = m2<br />
g − μm2<br />
g<br />
( )<br />
( ) g<br />
m2<br />
− μm1<br />
a = (4)<br />
m1<br />
+ μm2<br />
Sustituyendo (4) en (1) se obtiene la fuerza aplicada a<br />
M<br />
m2<br />
F = ( M + m1<br />
+ m2<br />
)g<br />
m<br />
1<br />
Ejemplo 33. Un bloque <strong>de</strong> masa m se encuentra<br />
sobre otro bloque <strong>de</strong> masa M que está apoyado sobre<br />
<strong>una</strong> superficie horizontal lisa. El coeficiente <strong>de</strong><br />
rozamiento entre los dos bloques es μ. Al bloque M<br />
se le aplica <strong>una</strong> fuerza horizontal dirigida hacia la<br />
<strong>de</strong>recha que <strong>de</strong>pen<strong>de</strong> <strong>de</strong>l tiempo según la ley F = k t.<br />
Determinar:<br />
a) El instante τ en que m empieza a <strong>de</strong>slizar sobre M.<br />
b) La aceleración <strong>de</strong> cada uno <strong>de</strong> los bloques.<br />
Solución.<br />
Diagrama <strong>de</strong>l cuerpo libre <strong>de</strong>l conjunto<br />
22<br />
Diagrama <strong>de</strong>l cuerpo libre masas separadas<br />
a) Consi<strong>de</strong>remos un sistema <strong>de</strong> referencia fijo en el<br />
→<br />
suelo con el eje x paralelo a la fuerza aplicada F .<br />
Sea τ el instante en que m empieza a <strong>de</strong>slizar sobre<br />
M. Hasta dicho instante t ≤ τ , el conjunto se mueve<br />
→<br />
con <strong>una</strong> aceleración común a .<br />
La segunda ley <strong>de</strong> Newton aplicada al conjunto en el<br />
instante t = τ es<br />
k τ = ( M + m)<br />
a(<br />
τ ) , N 2 − ( M + m)<br />
g = 0<br />
⇒ ( ) ( ) τ<br />
k<br />
a τ = (1)<br />
M + m<br />
La segunda ley <strong>de</strong> Newton aplicada a la masa m en el<br />
instante t = τ es, ( la fuerza <strong>de</strong> rozamiento sobre m<br />
tiene, en ese instante, su valor máximo Ff = μ m g )<br />
F f = μN1 = ma(<br />
τ ) , N 1 = mg<br />
μmg<br />
⇒ a( τ ) = = μg<br />
(2)<br />
m<br />
( M + m)<br />
De (1) y (2) queda ⇒ τ = μg<br />
s<br />
k<br />
b) De (1) se tiene que la aceleración <strong>de</strong>l conjunto para<br />
t < τ es<br />
⇒ () () ( ) t<br />
k<br />
a1 t = a t =<br />
M + m<br />
Para t > τ . Las fuerzas que actúan sobre m son<br />
constantes, luego la aceleración <strong>de</strong> m es<br />
a1 = a(<br />
τ ) = μg<br />
La segunda ley <strong>de</strong> Newton aplicada a la masa M es<br />
kt − F f = kt − μ N1<br />
= Ma2()<br />
t , como N 1 = mg<br />
⇒ kt − μ mg = Ma2()<br />
t y<br />
a2 t<br />
()<br />
= −μg<br />
m<br />
M<br />
+<br />
k<br />
M<br />
t<br />
m<br />
2<br />
s<br />
Gráfica <strong>de</strong> las aceleraciones en función <strong>de</strong>l tiempo