CAPÍTULO 4. Dinámica de una partícula - Biblioteca
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<strong>Dinámica</strong> <strong>de</strong> <strong>una</strong> <strong>partícula</strong> Hugo Medina Guzmán<br />
= v0<br />
+ a t = 0 + 7,<br />
35×<br />
0,<br />
58<br />
v p<br />
p<br />
c)<br />
= 4,26 m/s.<br />
1 2<br />
= 0, 25 + a t<br />
2<br />
1<br />
0,<br />
25 + 7,<br />
35×<br />
0,<br />
58<br />
2<br />
x p<br />
p<br />
2<br />
= = 1,<br />
49 m<br />
Ejemplo 2<strong>4.</strong> El plano inclinado mostrado en la figura<br />
tiene <strong>una</strong> aceleración a hacia la <strong>de</strong>recha. Si el<br />
coeficiente <strong>de</strong> fricción estático entre el plano y el<br />
bloque es μ , encontrar la condición para que el<br />
bloque resbale.<br />
Solución.<br />
Consi<strong>de</strong>remos que el bloque tiene masa m , la figura<br />
a continuación muestra su DCL.<br />
Para que el bloque no resbale <strong>de</strong>be tener la misma<br />
aceleración a .<br />
Aplicando la segunda ley <strong>de</strong> Newton<br />
∑ V = 0<br />
sen<br />
cos = −<br />
+ mg<br />
N<br />
N α μ α<br />
y FH = ma − N senα<br />
+ μN<br />
cosα<br />
=<br />
De estas ecuaciones<br />
F ⇒ 0<br />
∑ ⇒ ma<br />
mg<br />
=<br />
cos α + μ senα<br />
mg<br />
− senα<br />
+ μ cosα<br />
cosα<br />
+ μ senα<br />
N y<br />
( ) = ma<br />
( ( ) )<br />
Finalmente<br />
a =<br />
( )<br />
( ) g<br />
μ cosα<br />
− senα<br />
cosα<br />
+ μ senα<br />
Este es el va1or crítico <strong>de</strong> a para que no resbale; el<br />
bloque resbalará para valores menores que el<br />
indicado.<br />
Ejemplo 25. En el siguiente sistema mecánico, se<br />
aplica <strong>una</strong> fuerza F inclinada un ángulo α sobre el<br />
cuerpo <strong>de</strong> masa m, ubicado sobre la superficie<br />
18<br />
horizontal con coeficiente <strong>de</strong> fricción µ. La polea por<br />
don<strong>de</strong> cuelga otro bloque <strong>de</strong> masa M no tiene roce y<br />
la cuerda se consi<strong>de</strong>ra inextensible y <strong>de</strong> masa<br />
<strong>de</strong>spreciable. Calcular la aceleración y la tensión <strong>de</strong><br />
la cuerda.<br />
Solución.<br />
Se hacen los DCL y se aplica la segunda ley <strong>de</strong><br />
Newton, suponiendo que el cuerpo <strong>de</strong> masa M<br />
<strong>de</strong>scien<strong>de</strong> y tira a m hacia la <strong>de</strong>recha, lo que <strong>de</strong>fine el<br />
sentido <strong>de</strong> la aceleración.<br />
Para m<br />
∑ V<br />
F = 0 ⇒ 0<br />
sen = − + mg<br />
F N α<br />
⇒ N mg − F senα<br />
y FH = ma<br />
∑<br />
= (1)<br />
⇒ T − F α − Ff<br />
= ma<br />
Para M<br />
∑<br />
F V<br />
cos (2)<br />
= −Ma<br />
⇒ T Mg = −Ma<br />
A<strong>de</strong>más: = μN<br />
− (3)<br />
F f<br />
De la ecuación (1):<br />
Ff = μ( mg − Fsenα<br />
) (4)<br />
De (3) se <strong>de</strong>speja T:<br />
= (5)<br />
T Mg − Ma<br />
Ahora 4) y (5) se reemplazan en (2), lo que permite<br />
<strong>de</strong>spejar la aceleración