CAPÍTULO 4. Dinámica de una partícula - Biblioteca
CAPÍTULO 4. Dinámica de una partícula - Biblioteca CAPÍTULO 4. Dinámica de una partícula - Biblioteca
Dinámica de una partícula Hugo Medina Guzmán Solución. La figura muestra los D.C.L. de las masas 1 m y 2 m Considerando que el equilibrio es la condición mínima de inicio de movimiento Aplicando la Segunda ley de Newton para la masa m 2 . F : N − m g = 0 ∑ y ∑ x 2 2 F : μ 2 N 2 − T = 0 Aplicando la Segunda Ley de Newton para la masa m 1 F : N − N + m g = 0 ∑ y ∑ x 2 1 F : F − μ 1 N1 − μ 2 N 2 = 0 Resolviendo estas ecuaciones N 2 m2 g = T = μ 2 N 2 = μ 2m2 g N1 = N 2 + m1g = ( m1 + m2 )g F = μ 1N 1 + μ 2 N 2 = μ 1( m1 + m2 ) g + μ 2m2 g Siendo este valor de F el mínimo para iniciar el movimiento de la masa m 1 . 1 Ejemplo 21. En el dispositivo de la figura, encontrar el valor mínimo de F para sacar la masa m 1 . El coeficiente de fricción entre 1 m y la mesa es μ 1 , el coeficiente de fricción entre 1 m y 2 m es μ 2 . 16 Solución. La figura muestra el D.C.L.de las masas 1 m y 2 m Considerando que el equilibrio es la condición mínima de inicio del movimiento. Aplicando la segunda ley de Newton a la masa m 2 : F : N − m g = 0 ∑ y ∑ x 2 2 F : μ 2 N 2 − T = 0 Aplicando la segunda ley de Newton para la masa m 1 : F : N − N + m g = 0 ∑ y ∑ x 2 1 F : F − μ 1 N1 − μ2N 2 − T = 0 Resolviendo estas ecuaciones N 2 m2 g = T = μ 2N 2 = μ2m2 g N1 = N 2 + m1g = ( m1 + m2 )g F = μ 1N1 + μ2N 2 + T = μ 1( m1 + m2 ) g + μ2m2 g = [ μ 1m1 + m2 ( μ1 + μ 2 ) ]g Siendo este valor de F el mínimo para iniciar el movimiento. 1 Ejemplo 22. Los bloques 1 m y m 2 de 20 y 60 kg, respectivamente, están unidos por una cuerda de masa despreciable que pasa por una polea sin rozamiento. El coeficiente de rozamiento cinético entre las masas y la superficie es 0,3. Determinar la velocidad del sistema 4 segundos después de partir del reposo.
Dinámica de una partícula Hugo Medina Guzmán Solución. La figura muestra el D.C.L. de la masa m 1 . Consideremos que el movimiento es de izquierda a derecha con aceleración a ∑ y ∑ x F : 0 º 30 cos N − m g = 1 1 F : a m g m F T − f 1 − 1 sen 30º = 1 De estas ecuaciones N 1 = m1g cos30º = 20 × 10× 3 = 173 N 2 Ff = μ N = 0, 3× 173 = 51, 9 N 1 1 1 2 y T − 51 , 9 − 20× 10× = 20a ⇒ T = 151 , 9 + 20a La figura muestra D.C.L. de la masa m 2 . ∑ y ∑ x F : 0 º 60 cos N − m g = 2 2 F : a m T F g m2 sen 60º − f 2 − = 2 De estas ecuaciones 1 N 2 = m2 g cos60º = 20 × 10× = 150 N 2 Ff = μ N = 0, 3× 150 = 45 N 2 3 2 ⇒ T = 214, 5 − 30a 2 y 30 × 10× − 45 − T = 30a Igualando los valores de T: 151, 9 + 20a = 214, 5 − 30a ⇒ Como v v + at , = 0 Siendo v0 = 0 ⇒ Para = 4 s t ⇒ v = 1, 25t 2 v = 1 , 25× 4 = m a = 1, 25 2 s m 5 s 17 Ejemplo 23. En una mesa un plato descansa sobre el mantel, cuyo centro está a 0,25m del borde de la mesa. El mantel se jala súbitamente en forma horizontal con una aceleración constante de 10 m/s 2 . El coeficiente de fricción cinético entre el mantel y el plato es μ k = 0, 75 . Asumiendo que el mantel llega justo al borde de la mesa. Cuando el extremo del mantel pasa bajo el centro del plato, encontrar: a) La aceleración del plato b) La velocidad de! plato c) La distancia del plato al borde de la mesa. Solución. a) Aplicando la segunda ley de Newton para el plato, la masa del plato es m y su aceleración a p . ∑ V F = 0 ⇒ 0 = − N mg H p ma ∑ F = ⇒ F f = ma p De aquí obtenemos: N = mg y μ k mg = ma p De donde: μ g a p = k = 0,75 x 9,8 = 7,35 m/s 2 El plato resbala ya que a p es menor que 10 m/s 2 b) En el instante en que el extremo del mantel coincide con el centro del plato están a la misma distancia del borde de la mesa x = x p m 1 2 1 2 1 = a t = 10t 2 2 1 2 2 2 x p = 0, 25 + a pt = 0, 25 + 7, 35t xm m Igualando 1 2 1 2 2 2 0, 25 + 7, 35t = 10t Resolviendo: t = 0, 58 s y 2
- Page 1 and 2: Dinámica de una partícula Hugo Me
- Page 3 and 4: Dinámica de una partícula Hugo Me
- Page 5 and 6: Dinámica de una partícula Hugo Me
- Page 7 and 8: Dinámica de una partícula Hugo Me
- Page 9 and 10: Dinámica de una partícula Hugo Me
- Page 11 and 12: Dinámica de una partícula Hugo Me
- Page 13 and 14: Dinámica de una partícula Hugo Me
- Page 15: Dinámica de una partícula Hugo Me
- Page 19 and 20: Dinámica de una partícula Hugo Me
- Page 21 and 22: Dinámica de una partícula Hugo Me
- Page 23 and 24: Dinámica de una partícula Hugo Me
- Page 25 and 26: Dinámica de una partícula Hugo Me
- Page 27 and 28: Dinámica de una partícula Hugo Me
- Page 29 and 30: Dinámica de una partícula Hugo Me
- Page 31 and 32: Dinámica de una partícula Hugo Me
- Page 33 and 34: Dinámica de una partícula Hugo Me
- Page 35 and 36: Dinámica de una partícula Hugo Me
- Page 37 and 38: Dinámica de una partícula Hugo Me
- Page 39 and 40: Dinámica de una partícula Hugo Me
- Page 41 and 42: Dinámica de una partícula Hugo Me
- Page 43 and 44: Dinámica de una partícula Hugo Me
- Page 45: Dinámica de una partícula Hugo Me
<strong>Dinámica</strong> <strong>de</strong> <strong>una</strong> <strong>partícula</strong> Hugo Medina Guzmán<br />
Solución.<br />
La figura muestra los D.C.L. <strong>de</strong> las masas 1 m y 2 m<br />
Consi<strong>de</strong>rando que el equilibrio es la condición<br />
mínima <strong>de</strong> inicio <strong>de</strong> movimiento<br />
Aplicando la Segunda ley <strong>de</strong> Newton para la masa<br />
m 2 .<br />
F : N − m g = 0<br />
∑ y<br />
∑ x<br />
2<br />
2<br />
F : μ 2 N 2 − T = 0<br />
Aplicando la Segunda Ley <strong>de</strong> Newton para la masa<br />
m 1<br />
F : N − N + m g = 0<br />
∑ y<br />
∑ x<br />
2<br />
1<br />
F : F − μ 1 N1<br />
− μ 2 N 2 = 0<br />
Resolviendo estas ecuaciones<br />
N 2 m2<br />
g =<br />
T = μ 2 N 2 = μ 2m2<br />
g<br />
N1 = N 2 + m1g<br />
= ( m1<br />
+ m2<br />
)g<br />
F = μ 1N<br />
1 + μ 2 N 2<br />
= μ 1(<br />
m1 + m2<br />
) g + μ 2m2<br />
g<br />
Siendo este valor <strong>de</strong> F el mínimo para iniciar el<br />
movimiento <strong>de</strong> la masa m 1 .<br />
1<br />
Ejemplo 21. En el dispositivo <strong>de</strong> la figura, encontrar<br />
el valor mínimo <strong>de</strong> F para sacar la masa m 1 . El<br />
coeficiente <strong>de</strong> fricción entre 1 m y la mesa es μ 1 , el<br />
coeficiente <strong>de</strong> fricción entre 1 m y 2 m es μ 2 .<br />
16<br />
Solución.<br />
La figura muestra el D.C.L.<strong>de</strong> las masas 1 m y 2 m<br />
Consi<strong>de</strong>rando que el equilibrio es la condición<br />
mínima <strong>de</strong> inicio <strong>de</strong>l movimiento.<br />
Aplicando la segunda ley <strong>de</strong> Newton a la masa m 2 :<br />
F : N − m g = 0<br />
∑ y<br />
∑ x<br />
2<br />
2<br />
F : μ 2 N 2 − T = 0<br />
Aplicando la segunda ley <strong>de</strong> Newton para la masa<br />
m 1 :<br />
F : N − N + m g = 0<br />
∑ y<br />
∑ x<br />
2<br />
1<br />
F : F − μ 1 N1<br />
− μ2N<br />
2 − T = 0<br />
Resolviendo estas ecuaciones<br />
N 2 m2<br />
g =<br />
T = μ 2N<br />
2 = μ2m2<br />
g<br />
N1 = N 2 + m1g<br />
= ( m1<br />
+ m2<br />
)g<br />
F = μ 1N1<br />
+ μ2N<br />
2 + T<br />
= μ 1(<br />
m1 + m2<br />
) g + μ2m2<br />
g<br />
= [ μ 1m1<br />
+ m2<br />
( μ1<br />
+ μ 2 ) ]g<br />
Siendo este valor <strong>de</strong> F el mínimo para iniciar el<br />
movimiento.<br />
1<br />
Ejemplo 22. Los bloques 1 m y m 2 <strong>de</strong> 20 y 60 kg,<br />
respectivamente, están unidos por <strong>una</strong> cuerda <strong>de</strong> masa<br />
<strong>de</strong>spreciable que pasa por <strong>una</strong> polea sin rozamiento.<br />
El coeficiente <strong>de</strong> rozamiento cinético entre las masas<br />
y la superficie es 0,3. Determinar la velocidad <strong>de</strong>l<br />
sistema 4 segundos <strong>de</strong>spués <strong>de</strong> partir <strong>de</strong>l reposo.