CAPÍTULO 4. Dinámica de una partícula - Biblioteca
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<strong>Dinámica</strong> <strong>de</strong> <strong>una</strong> <strong>partícula</strong> Hugo Medina Guzmán<br />
Encontramos que el bloque empieza a resbalar para<br />
un <strong>de</strong>terminado ángulo θ . Si colocamos dos bloques<br />
juntos, el ángulo con el cual inician el movimiento<br />
sigue siendo θ , lo mismo ocurre con tres bloques. La<br />
fuerza que jala al cuerpo es la componente <strong>de</strong>l peso<br />
mg senθ<br />
, paralela al plano. La otra componente es<br />
perpendicular al plano mg cosθ<br />
. Esta es la fuerza<br />
que sostiene al bloque sobre la superficie (Fuerza<br />
Normal). Si duplicarnos el peso mg a 2mg,<br />
duplicamos la fuerza que jale al bloque y la fuerza<br />
normal tal que:<br />
Fuerza que inicia el movimiento<br />
Fuerza normal<br />
O<br />
mg senθ<br />
= tanθ<br />
= μ s<br />
mg cosθ<br />
Ff<br />
= μ s<br />
N<br />
= Constante<br />
= Constante<br />
A esta constante μ s se le llama coeficiente <strong>de</strong><br />
fricción estática.<br />
Si se toman los datos con el bloque en movimiento, el<br />
ángulo para que el movimiento continúe es<br />
generalmente menor y obtenemos<br />
Fuerza para continuar el movimiento<br />
Fuerza normal<br />
= μ k<br />
A esta constante se le llama coeficiente <strong>de</strong> fricción<br />
cinética μ k .<br />
μ es <strong>una</strong> constante que <strong>de</strong>pen<strong>de</strong> <strong>de</strong> la superficie y se<br />
pue<strong>de</strong> escribir simplemente.<br />
Ff = μN<br />
.<br />
Algunos valores típicos <strong>de</strong> coeficientes <strong>de</strong> fricción.<br />
Material Sobre<br />
material<br />
μ s μ k<br />
Acero Acero 0,78 0,42<br />
Cuero Cuero 0,64 0,56<br />
Cuero Roble 0,60 0,50<br />
Bronce Hierro 0,40 0,30<br />
Aluminio Aluminio 1,05 1,40<br />
Vidrio Vidrio 0,92 0,40<br />
Caucho Asfalto 0,60 0,40<br />
Caucho Concreto 0,80 0,70<br />
Caucho Hielo 0,02 0,005<br />
Piedra Piedra 0,65 0,60<br />
El hecho que la fuerza <strong>de</strong> fricción es in<strong>de</strong>pendiente<br />
<strong>de</strong>l área <strong>de</strong> contacto parece absurdo ya que las fuerzas<br />
13<br />
intermoleculares son tanto mayores, cuanto mayor es<br />
la superficie <strong>de</strong> contacto. En realidad se <strong>de</strong>bía esperar<br />
que F f fuera proporcional a la superficie, lo que<br />
suce<strong>de</strong>r es que si el cuerpo pesa muy poco,<br />
prácticamente no hay puntos <strong>de</strong> contacto entre las dos<br />
superficies (el área <strong>de</strong> contacto es <strong>de</strong>spreciable).<br />
Cuando N aumenta, la superficie aumenta y F f<br />
también, por lo tanto Ff = μN<br />
don<strong>de</strong> se está<br />
incluyendo ya el aumento <strong>de</strong> superficie. Es <strong>de</strong>cir, la<br />
fuerza <strong>de</strong> fricción F f es proporcional a la fuerza<br />
normal N porque la verda<strong>de</strong>ra superficie <strong>de</strong> contacto<br />
es proporcional a la fuerza normal.<br />
Ejemplo 15. ¿Cuál es la fuerza mínima F necesaria<br />
para mover la masa m , siendo μ el coeficiente <strong>de</strong><br />
rozamiento estático entre el piso y el bloque en cada<br />
uno <strong>de</strong> los casos siguientes?<br />
Solución.<br />
a) La figura muestra el D.C.L.<br />
∑ y<br />
∑ x<br />
F : 0 = N − mg ⇒ N = mg<br />
F : 0 = F − μ N ⇒ F μN<br />
=<br />
Luego:<br />
F = μmg<br />
b) La figura muestra el D.C.L.<br />
∑ y<br />
F : sen = 0 − + mg F N θ<br />
⇒ N = mg − Fsenθ<br />
∑ x<br />
F : F cos − μN<br />
= 0 θ<br />
⇒ F cos θ = μN<br />
De estas dos ecuaciones obtenemos: