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Departamento de Física Teórica, Atómica y Óptica - Quantalab ...

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ρ B f<br />

ρ =<br />

m<br />

B<br />

τ<br />

− ρ<br />

φ 1−<br />

( 1−<br />

f − f ) ρ − f ρ<br />

ρ<br />

T<br />

1 3 B 1 m<br />

m = B<br />

(3-7)<br />

φB<br />

1−<br />

( 1−<br />

f1<br />

− f3)<br />

ρB<br />

2<br />

B<br />

f<br />

φR<br />

φR<br />

( 1−<br />

f1<br />

− f3<br />

) − ρ B − ρ B f B ( 1−<br />

f1<br />

− f 2 − f3<br />

)<br />

φT<br />

φT<br />

φR<br />

f m ( 1−<br />

f1<br />

− f3<br />

) ρ B − f 2 ρ B − f m<br />

φ<br />

B<br />

En la ecuación (3-8) aparece el termino fB, que a priori <strong>de</strong>sconocemos. Este<br />

parámetro lo calcularemos a partir <strong>de</strong> la expresión (3-4) y la (1-28).<br />

f<br />

B<br />

φN<br />

1−<br />

ρB<br />

( 1−<br />

f1<br />

− f3<br />

− f3<br />

)<br />

=<br />

φ 1−<br />

ρ ( 1−<br />

f − f )<br />

B<br />

B<br />

1<br />

3<br />

T<br />

(3-9)<br />

Este parámetro se mantiene prácticamente constante en el intervalo espectral en<br />

el que se han realizado las medidas, es <strong>de</strong>cir, entre 400 y 800 nm. Su dispersión, si bien<br />

es bastante gran<strong>de</strong> durante todo el intervalo estando en torno al 30 o 40% <strong>de</strong> la medida,<br />

se dispara entre 400 y 500 nm sobrepasando fácilmente el 100% <strong>de</strong> la medida. Debido a<br />

este ruido y dado que efectivamente este parámetro no parece tener una <strong>de</strong>pen<strong>de</strong>ncia<br />

con la longitud <strong>de</strong> onda, su valor se ha calculado promediando entre 650 y 750 nm,<br />

don<strong>de</strong> la intensidad <strong>de</strong> la fuente es mayor y, por en<strong>de</strong>, la medida es menos ruidosa,<br />

reduciéndose la <strong>de</strong>sviación <strong>de</strong> este parámetro hasta el 10%. A<strong>de</strong>más se ha promediado<br />

entre toda la serie <strong>de</strong> valores obtenidos para cada día <strong>de</strong> medida. A partir <strong>de</strong> los datos <strong>de</strong><br />

la Tabla 3-2 vemos que en promedio un 3% <strong>de</strong> la luz que entra en la esfera inci<strong>de</strong><br />

directamente sobre la pared <strong>de</strong> la misma a pesar <strong>de</strong> haber limitado el haz <strong>de</strong> luz<br />

mediante el diafragma, como se mostró en la Figura 3-12 (b).<br />

Tabla 3-2 Fracción <strong>de</strong> esfera iluminada directamente.<br />

Día fBB<br />

08/03/02 0.041<br />

21/03/02 0.036<br />

16/04/02 0.029<br />

24/04/02 0.036<br />

15/05/02 0.028<br />

20/05/02 0.027<br />

13/06/02 0.027<br />

28/06/02 0.027<br />

En la Figura 3-15 se muestran algunos ejemplos <strong>de</strong> las medidas <strong>de</strong> reflectancia y<br />

transmitancia realizadas. También se presentan las absortancias calculadas a partir <strong>de</strong><br />

las mismas. En ellas se aprecia cómo el ruido es mucho mayor en el intervalo <strong>de</strong> 400 a<br />

450 nm que en el resto. También po<strong>de</strong>mos ver que, si bien los valores <strong>de</strong> reflectancia y<br />

transmitancia son muy parecidos, los <strong>de</strong> reflectancia son ligeramente más altos. La<br />

<strong>de</strong>sviación estándar <strong>de</strong> las series <strong>de</strong> medidas <strong>de</strong> φ B es un 3% <strong>de</strong> la medida, mientras que<br />

si se recalcula restringiéndonos al intervalo <strong>de</strong>finido entre 450 y 800 nm baja hasta un<br />

1.5% <strong>de</strong> la medida. Estos valores serán los que consi<strong>de</strong>remos como errores <strong>de</strong> la medida<br />

(3-8)<br />

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