Departamento de Física Teórica, Atómica y Óptica - Quantalab ...

solar. Este ángulo se ha calculado mediante las ecuaciones dadas por Iqbal (1983).
La radiación difusa se puede calcular como la diferencia entre la radiación
global y la radiación directa que llega a una superficie horizontal. Dado que éste es el
método por el que hemos optado, necesitamos realizar medidas de irradiancia global. La
irradiancia global se define como el flujo total por unidad de superficie, medido en un
plano horizontal. Para su medida se ha utilizado de nuevo el espectrorradiómetro de
barrido LI-1800, aprovechando las propiedades como receptor coseno de sensor remoto
1800-11. Para garantizar la horizontalidad, durante esta medida se ha construido una
plataforma nivelable, tal como se muestra en el esquema de la Figura 3-9, sobre la que
poder introducir el receptor coseno de forma sencilla gracias a que éste va fijado
mediante un sistema de muelles. Esta plataforma se situó en la parte superior del
andamio de forma que el sensor estuviera por encima de cualquier otro objeto.
Como podemos observar en la gráfica mostrada en la Figura 3-9 (b), en el
infrarrojo cercano la práctica totalidad de radiación global medida procede directamente
del sol, es decir, no hay prácticamente radiación difundida en otras direcciones. Este
hecho será tanto más cierto cuanto menor sea la turbiedad de la atmósfera, ya que las
partículas pequeñas, como las moléculas de los gases atmosféricos, difunden la luz
principalmente en longitudes de onda más cortas. Por consiguiente, en esta zona la
magnitud de la radiación difusa puede estar en el orden del error de nuestro instrumento
y, de tal manera, es fácil obtener valores negativos de ésta, lo que lleva a errores en la
aplicación del modelo SAILH. Por ejemplo el pequeño error sistemático cometido al
considerar el sensor utilizado como un receptor coseno ideal, provoca que la irradiancia
global sea en ocasiones ligeramente inferior al valor de la irradiancia directa horizontal.
Para tener en cuenta este efecto podemos utilizar los valores obtenidos al estudiar la
discrepancia del receptor 1800-11 con un receptor ideal, estudiada en la sección 3.1. A
partir de estos valores se ha realizado un ajuste por mínimos cuadrados de un
polinomio, K(θ). Para realizar una corrección exacta de la irradiancia global debiéramos
partir de la distribución angular de radiancias y corregirlas mediante K(θ). Como
obviamente esto se escapa de nuestras intenciones, vamos a realizar una corrección
aproximada en la que sólo se tendrá en cuenta K(θ) para el ángulo cenital solar, dado
que la componente principal de la global es obviamente la irradiancia directa. El valor
de K(θ) toma un valor aproximado de un 0.97 para los ángulos cenitales solares en los
que habitualmente se ha medido. De esta manera el cociente entre radiación difusa y
radiación directa se ha calculado según la ecuación (3-1), evitando así en la mayoría de
los casos los valores negativos en el cálculo del cociente. No obstante, dado que aún con
esta corrección, en ocasiones se han obtenido valores negativos en este cociente, se ha
optado por filtrarlo, sustituyendo los valores negativos por ceros.
I
I
Dif
DirH
IGlo
− I DirCos(
θ )
K(
θ )
= (3-1)
I Cos(
θ )
Dir
3.4 Irradiancia global y medida sobre el panel de referencia.
Dado que estamos considerando nuestro panel de sulfato de bario como una
superficie lambertiana, ha de cumplir con la relación (1-22), y por lo tanto la medida de
irradiancia global y la medida que realizamos sobre el panel han de ser equivalentes
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