Departamento de Física Teórica, Atómica y Óptica - Quantalab ...
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(a)<br />
(b)<br />
Figura 3-1 Esquema <strong>de</strong>l montaje <strong>de</strong> medida <strong>de</strong>l comportamiento coseno <strong>de</strong>l receptor (a). Detalle <strong>de</strong>l<br />
receptor coseno 1800-11 (b).<br />
telescópico dotado <strong>de</strong> una retícula. Situar la retícula sobre el centro <strong>de</strong>l sensor nos<br />
permite comprobar el movimiento <strong>de</strong>l mismo al girar la plataforma <strong>de</strong>l goniómetro. El<br />
eje <strong>de</strong> giro queda <strong>de</strong>terminando cuando el centro <strong>de</strong>l sensor y la retícula coinci<strong>de</strong>n<br />
durante todo el giro. A continuación se ha situado la fuente <strong>de</strong> iluminación en el mismo<br />
eje, para lo cual también se ha utilizando la retícula <strong>de</strong>l telescopio.<br />
Como fuente <strong>de</strong> iluminación se utilizó una lámpara halógena <strong>de</strong> 150 W. Se situó<br />
el sensor suficientemente lejos, aproximadamente a 2 m, como para consi<strong>de</strong>rar que la<br />
iluminación es uniforme en la posición <strong>de</strong>l <strong>de</strong>tector. Ésta ha sido monitorizada durante<br />
la duración <strong>de</strong> las medidas mediante una fotocélula <strong>de</strong> silicio. La iluminación media<br />
medida en la posición <strong>de</strong> la fotocélula es <strong>de</strong> 15.65 μW/m 2 y la <strong>de</strong>sviación estándar 0.16<br />
μW/m 2 , por lo que po<strong>de</strong>mos dar un error <strong>de</strong>l ±1.0% <strong>de</strong>bido a la falta <strong>de</strong> estabilidad en la<br />
fuente.<br />
Cada 5º se han realizado dos medidas, una iluminando directamente el sensor y<br />
otra interponiendo una pantalla entre la fuente <strong>de</strong> iluminación y el <strong>de</strong>tector a fin <strong>de</strong><br />
medir la luz que, reflejada por las pare<strong>de</strong>s <strong>de</strong>l laboratorio, pudiera llegar al <strong>de</strong>tector y así<br />
eliminarla <strong>de</strong> la medida principal. Este proceso se ha repetido a lo largo <strong>de</strong> un rango <strong>de</strong><br />
180º. Si bien conocemos <strong>de</strong> forma relativa el ángulo <strong>de</strong> giro, no conocemos con<br />
suficiente exactitud la posición en la cual el sensor se sitúa normal al eje <strong>de</strong>l sistema,<br />
posición que se ha <strong>de</strong> consi<strong>de</strong>rar como origen. Para <strong>de</strong>terminar esta posición se han<br />
ajustado las medidas a un polinomio <strong>de</strong> segundo grado con el que se ha <strong>de</strong>terminado el<br />
eje <strong>de</strong> simetría <strong>de</strong> las mismas y a partir <strong>de</strong>l cual se ha asignado un ángulo absoluto a<br />
cada medida realizada. Así mismo, para normalizar las medidas integradas, se han<br />
ajustado las 7 medidas centrales a un polinomio <strong>de</strong> segundo grado <strong>de</strong>l que se ha<br />
obtenido el máximo, valor por el que se han dividido todas las medidas.<br />
Po<strong>de</strong>mos ver en la Figura 3-2 (a) cómo la respuesta <strong>de</strong>l <strong>de</strong>tector se ajusta a la<br />
respuesta i<strong>de</strong>al <strong>de</strong>l receptor coseno, <strong>de</strong>sviándose menos <strong>de</strong> un 1% para ángulos menores<br />
<strong>de</strong> 30º y alre<strong>de</strong>dor <strong>de</strong>l 3% hasta 70º. Se pue<strong>de</strong> observar en la Figura 3-2 (b) cómo el<br />
rebor<strong>de</strong> que el receptor presenta en torno al domo <strong>de</strong> teflón, Figura 3-1 (b), es utilizado<br />
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