Departamento de Física Teórica, Atómica y Óptica - Quantalab ...

Φ
=
( ) ⎟ ⎛ ⎞
2
Φ ⎜
ρv
f v
ρ f
3 ρ p m 0 d
(1-39)
ρ p
⎜
⎝
Siguiendo el procedimiento, podemos ver que el flujo total que le llega al
detector será:
⎠
Φ d = Φ + Φ + Φ + ...
(1-40)
1
2
(
3
⎡ f
⎤
vρ
v
2 3
Φ d = f d ρ mΦ
0 ⎢η
m + ρ p + ρ p + ρ p + ... ) ⎥
(1-41)
⎢⎣
ρ p
⎥⎦
Φ
d
=
f
d
⎡ f ⎤
vρ
v
ρmΦ
⎢η
m + ⎥
⎢⎣
1−
ρ p ⎥⎦
0 (1-42)
Si dentro del campo de visión no está incluida la muestra, entonces ηm = 0 y el
flujo total que llega al detector será:
Φ
d
=
f
v
fd
ρm
ρvΦ
1−
ρ
p
0 (1-43)
El método más habitual para obtener experimentalmente la reflectancia de una
muestra (Hansen, 1989) consiste en comparar dos medidas, en las que se proyecta luz
sobre la muestra que se pretende medir y sobre un patrón de referencia de reflectancia
conocida, de tal modo que la esfera sea iluminada por el flujo reflejado en cada caso.
Por su parte, para medir la transmitancia también se compara la medida realizada
mientras iluminamos el patrón, con otra en la que iluminamos la muestra, pero en este
caso la luz se proyecta sobre la muestra desde el exterior de la esfera, de modo que el
flujo que ilumina en este caso el interior de la esfera es el transmitido por la muestra. A
pesar de existir diversas configuraciones para conseguir este objetivo (Snail & Hansen,
1989), el caso más habitual es en el que tanto muestra como patrón permanecen en la
esfera durante la realización de todas las medidas a fin de evitar modificar la
reflectancia promedio de la pared ρ p .
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