Departamento de Física Teórica, Atómica y Óptica - Quantalab ...
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ρ = ρ<br />
↑<br />
vegetación<br />
T ρ<br />
+<br />
1−<br />
ρ<br />
T<br />
↓ ↑<br />
suelo<br />
↓<br />
sueloρ<br />
vegetación<br />
(II-5)<br />
↑ ↓<br />
don<strong>de</strong> ρ vegetación y ρ vegetación son las reflectancias superior e inferior <strong>de</strong> la vegetación, sin<br />
tener en cuenta el suelo. Por su parte, T ↓ y T ↑ son las transmitancias <strong>de</strong> la vegetación<br />
consi<strong>de</strong>rando la dirección <strong>de</strong> iluminación y <strong>de</strong> observación.<br />
Como ya hemos comentado en la sección 2.4.2, la luz que ilumina la cubierta<br />
vegetal pue<strong>de</strong> en general dividirse en la luz que proce<strong>de</strong> directamente <strong>de</strong>l sol Fs(1) y la<br />
que, <strong>de</strong>bido a la dispersión en la atmósfera, llega <strong>de</strong> todas las direcciones F-(1).<br />
Separaremos el problema en dos, <strong>de</strong> forma que en un caso consi<strong>de</strong>raremos que la<br />
iluminación <strong>de</strong> la vegetación es completamente <strong>de</strong>bida a luz directa, y en el otro, que es<br />
completamente <strong>de</strong>bida a luz difusa. Una vez calculada la reflectancia en cada uno <strong>de</strong><br />
estos casos, la reflectancia final vendrá dada por la expresión:<br />
ρdirFS<br />
( 1)<br />
+ ρdif<br />
F−<br />
( 1)<br />
ρdir<br />
+ ρdif<br />
DSKL<br />
ρ =<br />
=<br />
F ( 1)<br />
+ F ( 1)<br />
1+<br />
DSKL<br />
S<br />
−<br />
(II-6)<br />
II.2 Cubierta vegetal iluminada únicamente por la irradiancia<br />
difusa.<br />
En este caso, resolveremos el sistema (II-4) consi<strong>de</strong>rando que la <strong>de</strong>nsidad <strong>de</strong><br />
flujo Fs(1) = 0, y por lo tanto la tercera <strong>de</strong> las ecuaciones <strong>de</strong>l sistema queda eliminada y<br />
el termino F <strong>de</strong>saparece <strong>de</strong> las otras 3 ecuaciones. Por lo tanto el sistema queda como:<br />
s<br />
⎧F+<br />
'=<br />
bF−<br />
− aF+<br />
⎪<br />
⎨F−<br />
'=<br />
aF−<br />
− bF+<br />
⎪<br />
⎩FO<br />
'=<br />
vF−<br />
+ uF+<br />
− KE<br />
O<br />
(II-7)<br />
A partir <strong>de</strong> la primera ecuación, junto a su <strong>de</strong>rivada primera respecto <strong>de</strong> x,<br />
obtendremos tanto F- como F ', en función <strong>de</strong> F , F ' y F ''<br />
:<br />
−<br />
1 a<br />
F−<br />
'=<br />
F+<br />
''−<br />
F+<br />
'<br />
b b<br />
1 a<br />
F−<br />
= F+<br />
'−<br />
F+<br />
b b<br />
con lo que sustituyendo en la segunda ecuación <strong>de</strong> (II-7), obtendremos:<br />
2 2<br />
F ''=<br />
( a − b ) F<br />
+<br />
+<br />
+<br />
+<br />
+<br />
(II-8)<br />
(II-9)<br />
Obrando <strong>de</strong> forma similar para F-, obtenemos las soluciones completas para las<br />
dos <strong>de</strong>nsida<strong>de</strong>s <strong>de</strong> flujo:<br />
178<br />
F ( x)<br />
= Ae<br />
+<br />
2<br />
2<br />
a −b<br />
x<br />
+ Be<br />
2<br />
2<br />
− a −b<br />
x<br />
(II-10)