Departamento de Física Teórica, Atómica y Óptica - Quantalab ...

More documents

Recommendations

Info

En la propagación de F+ a través del medio material, éste se ve reducido a causa de procesos de absorción y scattering. Pero además se verá incrementado por la luz que por procesos de scattering pasan de propagarse en dirección descendente a dirección ascendente. Los mismos procesos son aplicables a F-. Esto se puede escribir en forma de un sistema de dos ecuaciones diferenciales, que han de resolverse junto con las condiciones de contorno adecuadas a cada problema. En estas ecuaciones F+ ' indica la derivada parcial primera de F+ respecto de x. ⎧F+ ' = bF ⎨ ⎩F− '= aF − − − aF + − bF + (II-1) Este planteamiento, se extendió posteriormente a cubiertas vegetales por W. Allen, T. Gayle y A. Richardson en su modelo AGR (1970), considerando una tercera densidad de flujo, FS en representación de la irradiancia solar directa (Figura II-2). x = 1 x = 0 F S Figura II-2 Densidad de flujo ascendente (F+), descendente (F-) y en la dirección de iluminación (Fs) utilizados en el desarrollo de Allen, Gayle y Richardson. En este caso, el sistema de ecuaciones diferenciales a resolver es el formado por las siguientes: ⎧F+ '= bF ⎪ ⎨F− '= aF ⎪ ⎩FS '= kF − − S − aF + − bF + + c'F − cF S S F + F - (II-2) A este mismo sistema de ecuaciones se puede llegar partiendo de la ecuación general de transferencia radiativa (1-19), teniendo en cuenta aproximaciones como el método de Eddington o el método de las ordenadas discretas limitado a dos términos (Lenoble, 1993). El modelo de Suits (1972), directo antecesor del modelo propuesto por Verhoef, parte de considerar el concepto del “campo en la dirección de observación” (Figura II-3), Fo, relacionado con la radiancia en la dirección de observación mediante: 176 F πL O = (II-3) O
x = 1 x = 0 F S Figura II-3 Densidad de flujo ascendente (F+), descendente (F -), en la dirección de iluminación (Fs) y en la dirección de observación (Fo) utilizados en el desarrollo de Suits. Para calcular esta radiancia se recurre al método del campo autoconsistente. Básicamente el proceso consiste en calcular de forma sencilla en primer lugar el flujo que ilumina las hojas de una capa de espesor diferencial en el interior de la cubierta vegetal. Esto se lleva a cabo mediante el método de los tres flujos. El flujo así calculado puede utilizarse para rehacer el cálculo y considerar que es el que ilumina las hojas. Si tenemos en cuenta aquí la geometría de las hojas, obtendremos un flujo no lambertiano, que podrá ser utilizado en un nuevo cálculo, como el flujo responsable de iluminar las hojas. Este cálculo se puede repetir hasta que el flujo que se considera ilumina las hojas y el flujo que éstas reflejan sean suficientemente similares. El modelo de Suits supone que este proceso es rápidamente convergente y solo se tiene en cuenta el primer orden, por lo que para calcular el campo isótropo en el interior de la cubierta vegetal nos bastará las 3 primeras ecuaciones diferenciales del sistema (II-4). Por su parte, la cuarta ecuación de este sistema nos dará el campo en la dirección de observación. Esta aproximación será tanto más válida cuanto más lambertiana sea la reflectancia total del cultivo. ⎧F+ '= bF− − aF+ + c' FS ⎪ F− '= aF− − bF+ − cFS ⎨ ⎪FS '= kFS ⎪ ⎩FO '= wFS + vF− + uF+ − KF O F + F - F o (II-4) Omitiremos aquí la deducción de los coeficientes de extinción por encontrarse una descripción muy detallada de los mismos en el artículo de Verhoef (1984). II.1 Resolución del sistema de ecuaciones diferenciales Para resolver las cuatro ecuaciones diferenciales se necesita unas condiciones de contorno, definidas en el límite superior (x = h) e inferior (x = 0). Aquí consideraremos la altura de la cubierta vegetal normalizada a la unidad. Para facilitar el cálculo podemos resolver este sistema para una cubierta vegetal sobre un suelo completamente negro, y que por lo tanto no reflejará luz de nuevo sobre el sistema. La influencia del suelo se puede incorporar posteriormente utilizando el método de adición (Lenoble, 1993), de forma similar a lo que se realiza en la expresión (4-6). 177
Page 1:
Departamento de Física Teórica, A
Page 5:
AUTORIZACIÓN DE LOS DIRECTORES DE
Page 9 and 10:
ÍNDICE RESUMEN ...................
Page 11:
iii
Page 15:
ABSTRACT The Atmospheric Optics Gro
Page 18 and 19:
demanda, produciéndose, inexorable
Page 20 and 21:
En la actualidad, la metodología m
Page 23 and 24:
Capítulo 1. Marco teórico Dada la
Page 25 and 26:
1.2 Propagación de la radiación e
Page 27 and 28:
4π pλ ( θ ) fλ ( θ ) σ = (1-1
Page 29 and 30:
Independientemente del mecanismo po
Page 31 and 32:
Una esfera integrante o esfera de U
Page 33:
Φ = ( ) ⎟ ⎛ ⎞ 2 Φ ⎜ ρv f
Page 36 and 37:
adecúa a ninguno de los casos ante
Page 38 and 39:
Figura 2-2 Forma típica de los esp
Page 40 and 41:
Índice de refracción a Coeficient
Page 42 and 43:
la dirección en la que considerare
Page 44 and 45:
θ >= L π / 2 ∫ 0 f ( θ ) θ d
Page 46 and 47:
por lo tanto su importancia vendrá
Page 48 and 49:
Reflectancia de la cubierta vegetal
Page 50 and 51:
DSKL calculado teóricamente, en fu
Page 52 and 53:
Tabla 2-4 Análisis de sensibilidad
Page 54 and 55:
-Características de la vegetación
Page 56 and 57:
Reflectancia - Reflectancia intergr
Page 58 and 59:
La estrategia a seguir será, dado
Page 60 and 61:
por un cierto valor c i. Esta metod
Page 63 and 64:
Capítulo 3. Medidas de la campaña
Page 65 and 66:
(a) (b) Figura 3-1 Esquema del mont
Page 67 and 68:
fundamentalmente la primavera, épo
Page 69 and 70:
(a) Respuesta del sistema b -11 1 -
Page 71 and 72:
(a) Respuesta del sistema b -0.49 1
Page 73 and 74:
solar. Este ángulo se ha calculado
Page 75 and 76:
3.5 Reflectancia del suelo. Durante
Page 77 and 78:
esfera. Para evitar que la luz inci
Page 79 and 80:
ρ B f ρ = m B τ − ρ φ 1− (
Page 81 and 82:
3.7 Medidas del contenido de clorof
Page 83 and 84:
Tabla 3-5 Porcentaje de LAI asociad
Page 85 and 86:
donde: con: π / 2 Ψ( θ, θ ) = c
Page 87:
NDVI a 0.8 0.7 0.6 0.5 0.4 0.3 0.2
Page 90 and 91:
modelos volveremos a concentrar nue
Page 92 and 93:
Dadas las características del sat
Page 94 and 95:
Dentro de cada imagen se han analiz
Page 96 and 97:
cuatro bandas. Estos valores corres
Page 98 and 99:
En esta aproximación se considera
Page 100 and 101:
4-6. Para realizar la corrección e
Page 102 and 103:
De todo esto se puede concluir que
Page 104 and 105:
Tabla 4-11 Promedio y máximo de la
Page 106 and 107:
4.6 Relación entre LAI y el NDVI.
Page 108 and 109:
4.7 Distribución de ángulos de in
Page 110 and 111:
Reflectancia a 1.000 0.995 0.990 0.
Page 112 and 113:
(a) RSS (c) (b) RTS TSP Figura 4-13
Page 114 and 115:
Fácilmente se puede ver que al con
Page 116 and 117:
Estos cálculos se han realizado su
Page 118 and 119:
A partir de los flujos que llegan a
Page 120 and 121:
Sensibilidad relativa a 1 0.9 0.8 0
Page 122 and 123:
apartado 3.7. Por lo tanto se ha mo
Page 125 and 126:
Capítulo 5. Análisis de los datos
Page 127 and 128:
promedio es el 93% del valor hallad
Page 129 and 130:
Frecuencia a Frecuencia b Frecuenci
Page 131 and 132:
espectros. Según esto, se puede co
Page 133 and 134:
5.2.2.1 Análisis de los datos toma
Page 135 and 136:
abs(Ca+b acetona-Ca+b PROSPECT) (μ
Page 137 and 138:
Capítulo 6. Análisis de la campa
Page 139 and 140:
6.1 Introducción del parámetro BS
Page 141 and 142: N a C m c χ e 1.4 1.2 1.0 0.8 0.6
Page 143 and 144: Hasta aquí se han mostrado los res
Page 145 and 146: menor en el resultado, tal como se
Page 147 and 148: LAI a HotSpot c 2.2 2 1.8 1.6 1.4 1
Page 149 and 150: Tabla 6-3 Resultados obtenidos medi
Page 151 and 152: sección 3.8 como en una primera fa
Page 153 and 154: Tabla 6-6 Resultados obtenidos medi
Page 155 and 156: Tabla 6-14 Dispersión de Ca+b, χ
Page 157 and 158: Para las dos funciones de mérito s
Page 159: Humedad Relativa (%) 80 70 60 50 40
Page 162 and 163: procedentes de diferentes sensores
Page 164 and 165: LAI estimado a 2.5 2.0 1.5 1.0 0.5
Page 166 and 167: Las relaciones (7-1), (7-2), (7-3)
Page 168 and 169: De estos resultados hay que decir q
Page 170 and 171: inversión. De este modo pretendemo
Page 172 and 173: LAI a 7 6 5 4 3 2 1 0 0 0.2 0.4 0.6
Page 174 and 175: LAI estimado LAI estimado LAI estim
Page 176 and 177: En las Figuras 7-10, 7-11 y 7-12 se
Page 178 and 179: la desviación estándar de la sali
Page 180 and 181: las aproximaciones que hemos consid
Page 182 and 183: Esta metodología demuestra la viab
Page 185 and 186: Apéndice I. Modelo PROSPECT En est
Page 187 and 188: Una vez conocida la transmitancia d
Page 189 and 190: Sin embargo en nuestro caso no es p
Page 191: Apéndice II. Modelo SAILH Al igual
Page 195 and 196: F ( x) = Ce − 2 2 a −b x + De 2
Page 197 and 198: α = β = v A a + 2 2 a − b + u b
Page 199 and 200: ρ M suelo TS . S ρ = 1− ρ suel
Page 201 and 202: Asrar, G., M. Fuchs, E. T. Kanemasu
Page 203 and 204: Clevers, J.G (1997). A simplified a
Page 205 and 206: Gueymard, C. (2004). The sun's tota
Page 207 and 208: Kaufman, Y.J. & D. Tanré (1998). A
Page 209 and 210: Nelder, J. A. & R. Mead (1965). A s
Page 211 and 212: Steven, M. D., T. J. Malthus, F. Ba
Page 213: Woolley, J.T. (1971). Reflectance a
show all

Departamento de Física Teórica, Atómica y Óptica - Quantalab ...

You also want an ePaper? Increase the reach of your titles

Delete template?

Save as template?