Departamento de Física Teórica, Atómica y Óptica - Quantalab ...
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Una vez conocida la transmitancia <strong>de</strong> la superficie, la reflectancia será:<br />
ρ ( α,<br />
) 1 −τ<br />
( α,<br />
m)<br />
av<br />
m av<br />
= (I-6)<br />
Para el estudio <strong>de</strong> la transmitancia y reflectancia <strong>de</strong> una lámina, a diferencia <strong>de</strong>l<br />
mo<strong>de</strong>lo <strong>de</strong> Allen (1969), que consi<strong>de</strong>ra que la luz que inci<strong>de</strong> sobre la hoja proviene <strong>de</strong><br />
todas las direcciones, el mo<strong>de</strong>lo PROSPECT consi<strong>de</strong>ra que la medida <strong>de</strong> la reflectancia<br />
y <strong>de</strong> la transmitancia se realiza utilizando un haz colimado y perpendicular a la hoja. Sin<br />
embargo, <strong>de</strong>bido a la rugosidad <strong>de</strong> la superficie, se consi<strong>de</strong>ra que la luz penetra en la<br />
hoja <strong>de</strong>ntro <strong>de</strong> un rango <strong>de</strong> direcciones, <strong>de</strong>terminadas por un ángulo máximo <strong>de</strong><br />
inci<strong>de</strong>ncia α se estima un valor para este ángulo <strong>de</strong> 60º (Jacquemoud & Baret, 1990).<br />
Si sobre una lámina <strong>de</strong> coeficiente <strong>de</strong> transmisión t e índice <strong>de</strong> refracción n,<br />
inci<strong>de</strong> un cierto flujo <strong>de</strong> luz I0, se producirá un cierto numero <strong>de</strong> reflexiones internas<br />
que darán lugar a la reflectancia y a la transmitancia <strong>de</strong> la lámina. Teniendo en cuenta<br />
las ecuaciones (I-5) y (I-6), podremos calcular cada uno <strong>de</strong> los términos <strong>de</strong> estas<br />
reflexiones (Figura I-3).<br />
I0<br />
[ 1−<br />
τ ( α,<br />
n)<br />
]<br />
I0 av<br />
I<br />
0<br />
I t τ<br />
2<br />
0<br />
av<br />
( α,<br />
n)<br />
⎡ τ<br />
⎢<br />
1−<br />
⎣<br />
av<br />
( 90,<br />
n)<br />
τ ( 90,<br />
n)<br />
n<br />
2<br />
⎤<br />
⎥<br />
⎦<br />
τav<br />
( )<br />
( 90,<br />
n)<br />
3<br />
τ α,<br />
n θ<br />
I0t<br />
τav<br />
( α,<br />
n)<br />
av<br />
n<br />
2<br />
av<br />
n<br />
2<br />
I t τ<br />
4<br />
0<br />
av<br />
⎡ τ<br />
⎢<br />
1−<br />
⎣<br />
( α,<br />
n)<br />
av<br />
⎡ τ<br />
⎢<br />
1−<br />
⎣<br />
av<br />
3<br />
( 90,<br />
n)<br />
τ ( 90,<br />
n)<br />
n<br />
2<br />
( 90,<br />
n)<br />
τ ( α,<br />
n)<br />
Figura I-3. Esquema <strong>de</strong> los diferentes términos que componen la transmitancia y la reflectancia<br />
total <strong>de</strong> una lámina.<br />
Sumando todas las contribuciones <strong>de</strong> flujo ascen<strong>de</strong>nte y dividiendo por el flujo<br />
inci<strong>de</strong>nte I0, obtenemos la expresión <strong>de</strong> la reflectancia <strong>de</strong> la lámina:<br />
ρ α<br />
=<br />
2<br />
[ 1−τ<br />
( α,<br />
n)<br />
] + t τ ( α,<br />
n)<br />
av<br />
4<br />
+ t τ<br />
av<br />
( α,<br />
n)<br />
av<br />
⎡ τ<br />
⎢<br />
1−<br />
⎣<br />
av<br />
⎡ τ<br />
⎢<br />
1−<br />
⎣<br />
3<br />
( 90,<br />
n)<br />
τ ( 90,<br />
n)<br />
n<br />
2<br />
⎤<br />
⎥<br />
⎦<br />
av<br />
n<br />
( 90,<br />
n)<br />
τ ( 90,<br />
n)<br />
av<br />
n<br />
2<br />
n<br />
2<br />
⎤<br />
⎥<br />
⎦<br />
av<br />
+ ...<br />
n<br />
2<br />
2<br />
⎤<br />
⎥<br />
⎦<br />
+<br />
av<br />
n<br />
2<br />
2<br />
⎤<br />
⎥<br />
⎦<br />
av<br />
(I-7)<br />
n<br />
2<br />
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