Departamento de Física Teórica, Atómica y Óptica - Quantalab ...

Fácilmente se puede ver que al considerar f SL distinto de cero, las expresiones
( 4-27) y (4-28) son una aproximación de la reflectancia y de la transmitancia según el
formalismo que estamos utilizando.
Harron (2000) asumiendo f i = 1 en la expresión (4-30) que da cuenta de ΦTSP
,
propone un nuevo conjunto de ecuaciones para corregir el cálculo de la reflectancia y de
la transmitancia:
donde:
ρ
K
τ
Φ
− Φ
ρ K
RSS RSA
m = b R
(4-34)
Φ RTS − Φ RSA
R
m
K
ρm
G1
fi
+ fi
ρ p f 4
ρb
= (4-35)
G f + f ρ f
=
Φ
T
1
RTS
= 1+
i
ΦTSP
− Φ
f
SL
SL
RSA
p
i
p
b
4
ρ K
ρ ρ f
m
G f ρ
G b
1 1− ρ p f p − ρ f
1
b
4
1
T
(4-36)
(4-37)
= (4-38)
El término f denota la fracción de pared respecto a la esfera completa, por lo
que toma un valor de:
p
f p = − f − f − f − f = 0.
966
(4-39)
1 0 1 2 4
En este cálculo hemos considerado que el tapón blanco siempre está puesto en el
puerto 2 ó 3 y, dado que ambos puertos tienen la misma superficie, el resultado sería el
mismo.
El cálculo de f SL se puede realizar utilizando las medidas RSA y RTS,
propuestas por lo protocolos anteriores, pero el cálculo es más sencillo si en vez de RTS,
tal como se ha definido en la expresión ( 4-31), se emplea una medida equivalente en la
que se sustituya la muestra por el segundo patrón de sulfato de bario. De esta manera
eliminamos el término correspondiente a la reflectancia de la muestra, normalmente
desconocida.
98
Φ
Φ'
RSA
RTS
=
1−
( 1−
f
1−
( 1−
f
0
0
i
b
f
SL
ρ
p
− f1
− f2
− f4
) ρ p − f1ρb
f ρ + f ρ
SL
− f − f − f ) ρ −
1
2
4
p
p
( f1
+ f4
) ρb
(4-40)