Departamento de Física Teórica, Atómica y Óptica - Quantalab ...
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Φ<br />
ConTapon<br />
=<br />
f<br />
f<br />
ρ ρ Φ<br />
v d b p 0<br />
1− ( 1−<br />
f0<br />
− f1<br />
− f2<br />
− f4<br />
) ρ p − ( f1<br />
+ f4<br />
) ρ<br />
v d b p 0<br />
1− ( 1−<br />
f0<br />
− f1<br />
− f2<br />
− f3<br />
− f4<br />
) ρ p − ( f1<br />
+ f4<br />
b<br />
b<br />
(4-19)<br />
f f ρ ρ Φ<br />
Φ SinTapon =<br />
(4-20)<br />
) ρ<br />
Haciendo el cociente <strong>de</strong> estas dos medidas obtenemos la expresión (4-21)<br />
necesaria para calcular la reflectancia <strong>de</strong> la pared. El resultado <strong>de</strong>l cálculo se muestra en<br />
la Figura 4-12 (b).<br />
⎛ Φ ⎞<br />
ConTapon ⎜ −1⎟(<br />
1−<br />
( f1<br />
+ f4<br />
) ρ )<br />
⎜ ⎟<br />
b<br />
⎝ Φ SinTapon<br />
ρ p =<br />
⎠<br />
(4-21)<br />
ΦConTapon<br />
( 1−<br />
f0<br />
− f1<br />
− f2<br />
− f4<br />
) − ( 1−<br />
f0<br />
− f1<br />
− f2<br />
− f3−<br />
f4<br />
)<br />
Φ<br />
SinTapon<br />
4.8.1 Medida <strong>de</strong> hojas gran<strong>de</strong>s.<br />
La esfera LI-1800-12 nos permite hacer las medidas necesarias para calcular la<br />
reflectancia y la transmitancia <strong>de</strong> las hojas, siempre que éstas tengan un tamaño<br />
suficiente como para cubrir el puerto <strong>de</strong>stinado a situar la hoja. En este caso hay<br />
diferentes ecuaciones propuestas por diferentes autores que vamos a analizar.<br />
En primer lugar consi<strong>de</strong>raremos las ecuaciones más simples, propuestas por<br />
diferentes autores (Hanssen 1989, Li-Cor, 1991) para el cálculo <strong>de</strong> la reflectancia y <strong>de</strong><br />
la transmitancia. Básicamente el protocolo propuesto para obtener la reflectancia se basa<br />
en la comparación <strong>de</strong> dos medidas, una en la cual la luz inci<strong>de</strong> directamente sobre la<br />
muestra y otra en la que la luz inci<strong>de</strong> directamente sobre un patrón <strong>de</strong> reflectancia<br />
conocida. La transmitancia será el cociente entre la medida en la que la esfera es<br />
iluminada por la luz transmitida por la muestra y la reflejada por el patrón. En todos los<br />
casos se busca que la reflectancia media <strong>de</strong> la pared <strong>de</strong> la esfera, <strong>de</strong>finida por todos los<br />
elementos que se encuentran en la pared, no se modifique. En nuestro caso, necesitamos<br />
una cuarta medida para tener en cuenta la corriente oscura <strong>de</strong> nuestro sensor. Estas<br />
medidas se <strong>de</strong>scriben en la Tabla 4-14. Se muestra un esquema <strong>de</strong> la realización <strong>de</strong> cada<br />
una <strong>de</strong> las medidas en la Figura 4-13.<br />
Dado que la reflectancia <strong>de</strong>l anverso y el reverso <strong>de</strong> las hojas pue<strong>de</strong>n variar<br />
significativamente, se ha tomado la precaución <strong>de</strong> girar la hoja en la medida TSP<br />
respecto <strong>de</strong> la posición en la que se coloca en RSS y RTS, <strong>de</strong> forma que la luz <strong>de</strong> la<br />
Tabla 4-14 Protocolo básico para la medida <strong>de</strong> reflectancia y transmitancia <strong>de</strong> hojas gran<strong>de</strong>s.<br />
Puerto 1 Puerto 2 Puerto 3 Puerto 4<br />
RSS Patrón 1 Luz Tapón Blanco hoja + tapón negro<br />
RTS Patrón 1 Tapón Blanco Luz hoja + tapón negro<br />
TSP Patrón 1 Tapón Blanco Tapón negro hoja + luz<br />
DRK Patrón 1 Tapón Blanco Tapón negro hoja + tapón<br />
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