Apuntes de Mecánica - Grupo de Mecánica Computacional
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Aptdo. 11.1. Ecuaciones <strong>de</strong>l Movimiento 11.5<br />
y para oscilaciones forzadas (11.8),<br />
[M]{¨q} + [C]{ ˙q} + [K]{q} = {f}. (11.10)<br />
La matriz [M] <strong>de</strong>fine la energía cinética como una forma cuadrática <strong>de</strong><br />
las velocida<strong>de</strong>s (ecuación (11.1)),<br />
T = 1<br />
2 mij ˙qi ˙qj = 1<br />
2 { ˙q}T [M]{ ˙q}<br />
La matriz [M] = [mij], por la <strong>de</strong>finición <strong>de</strong> sus componentes (ver (7.19))<br />
es simétrica. Por otra parte, la energía cinética, por su <strong>de</strong>finición, es esencialmente<br />
positiva, por lo que la matriz <strong>de</strong> masa ha <strong>de</strong> ser a<strong>de</strong>más <strong>de</strong>finida<br />
positiva:<br />
∀ ˙qi,<br />
1<br />
2 mij ˙qi ˙qj > 0 ⇔ [M] > 0. (11.11)<br />
Restringiéndonos al caso en que las fuerzas provienen <strong>de</strong> un potencial, la<br />
<strong>de</strong>finición <strong>de</strong> las componentes <strong>de</strong> [K] = [kij], ver ecuación (11.4), la caracteriza<br />
también como simétrica. Para estudiar su signo, <strong>de</strong>sarrollamos en serie<br />
<strong>de</strong> potencias el potencial V alre<strong>de</strong>dor <strong>de</strong> la posición <strong>de</strong> equilibrio,<br />
V (q) = V (0) + ∂V<br />
<br />
<br />
qi +<br />
∂qi 0 <br />
=0<br />
1 ∂<br />
2<br />
2 <br />
V <br />
qiqj + . . . (11.12)<br />
∂qi∂qj 0 <br />
La condición para que el equilibrio sea estable, en virtud <strong>de</strong> lo cual las oscilaciones<br />
alre<strong>de</strong>dor <strong>de</strong>l mismo se mantienen pequeñas, equivale a que el potencial<br />
V tenga un mínimo local, es <strong>de</strong>cir que sea V (q) − V (0) > 0. Esta afirmación<br />
la <strong>de</strong>mostraremos más a<strong>de</strong>lante (apartado 11.2.2). Supondremos a<strong>de</strong>más que<br />
los coeficientes <strong>de</strong> las <strong>de</strong>rivadas segundas kij en el <strong>de</strong>sarrollo anterior son<br />
significativos, sin que se necesite recurrir a <strong>de</strong>rivadas <strong>de</strong> or<strong>de</strong>n superior para<br />
establecer la condición <strong>de</strong> mínimo. En virtud <strong>de</strong> ello, se <strong>de</strong>duce que la forma<br />
cuadrática <strong>de</strong>finida por kij es <strong>de</strong>finida positiva a<strong>de</strong>más <strong>de</strong> simétrica:<br />
=kij<br />
∀ qi, kijqiqj > 0 ⇔ [K] > 0. (11.13)<br />
Por último, como ya se justificó en el apartado anterior, los coeficientes<br />
<strong>de</strong> amortiguamiento viscosos <strong>de</strong>finen una matriz simétrica y semi<strong>de</strong>finida<br />
positiva:<br />
∀ ˙qi, cij ˙qi ˙qj ≥ 0 ⇔ [C] ≥ 0. (11.14)<br />
Ejemplo 11.1: Supongamos un sistema formado por tres masas puntuales<br />
conectadas entre sí por resortes lineales y amortiguadores. La primera está<br />
conectada <strong>de</strong> igual manera a un punto fijo, y están obligadas todas ellas a<br />
moverse según una misma recta (figura 11.1).