Capítulo 2 Potencia en sistemas monofásicos
Capítulo 2 Potencia en sistemas monofásicos
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POTENCIA EN CIRCUITOS MONOFÁSICOS<br />
• Entre los instantes 2 y 3, la t<strong>en</strong>sión ti<strong>en</strong>e signo negativo y la corri<strong>en</strong>te positivo,<br />
lo cual nos indica que la corri<strong>en</strong>te está sali<strong>en</strong>do por el borne positivo de la<br />
impedancia, por lo tanto <strong>en</strong> este lapso de tiempo la impedancia <strong>en</strong>trega<br />
<strong>en</strong>ergía al sistema.<br />
• Entre los instante 3 y 4 tanto la t<strong>en</strong>sión como la corri<strong>en</strong>te ti<strong>en</strong><strong>en</strong> signo negativo,<br />
o sea que la corri<strong>en</strong>te <strong>en</strong>tra por el borne positivo de la impedancia, por lo tanto<br />
<strong>en</strong> este lapso de tiempo la misma absorbe <strong>en</strong>ergía del sistema.<br />
Del análisis de las curvas, se llega a la conclusión, que parte de la pot<strong>en</strong>cia que <strong>en</strong>trega la<br />
fu<strong>en</strong>te que alim<strong>en</strong>ta el sistema, se absorbe y consume <strong>en</strong> forma irreversible y parte de ella se<br />
acumula <strong>en</strong> los campos magnéticos ó eléctricos durante ciertos intervalos de tiempo, y a<br />
continuación esta es devuelta al sistema. Esta <strong>en</strong>ergía acumulada <strong>en</strong> los campos m<strong>en</strong>cionados,<br />
oscila <strong>en</strong> el sistema <strong>en</strong>tre la fu<strong>en</strong>te y los elem<strong>en</strong>tos acumuladores, sin que la misma se consuma,<br />
pero tanto la fu<strong>en</strong>te como los conductores que la transportan deb<strong>en</strong> t<strong>en</strong>er la capacidad sufici<strong>en</strong>te<br />
para g<strong>en</strong>erar y transportar ambas.<br />
2.3.1 Resistor puro<br />
+<br />
u(t)<br />
Figura 2.6 Carga resistiva pura<br />
En el caso de t<strong>en</strong>er un resistor puro, según se muestra <strong>en</strong> la figura 2.6, la t<strong>en</strong>sión y la<br />
corri<strong>en</strong>te sobre el mismo están <strong>en</strong> fase por lo que “ϕ = 0”, luego, la pot<strong>en</strong>cia instantánea toma el<br />
sigui<strong>en</strong>te valor:<br />
p(t) = U.IR cos ϕ - U.IR cos 2ωt cos ϕ<br />
p(t) = P - P cos 2ωt<br />
-<br />
iR(t)<br />
A este valor de pot<strong>en</strong>cia se le da el nombre de “<strong>Pot<strong>en</strong>cia</strong> activa instantánea”, d<strong>en</strong>ominando<br />
“P” a la pot<strong>en</strong>cia activa, valor que se utiliza para describir la pot<strong>en</strong>cia que se transforma de forma<br />
eléctrica a no eléctrica, que <strong>en</strong> el caso de un resistor, la transformación es a <strong>en</strong>ergía térmica.<br />
En el gráfico de la figura 2.7 se observan los valores de t<strong>en</strong>sión, corri<strong>en</strong>te y pot<strong>en</strong>cia<br />
instantáneos. Cada medio período las dos funciones se hac<strong>en</strong> cero, simultáneam<strong>en</strong>te.<br />
Ing. Julio Álvarez 11/09 25<br />
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- +<br />
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- +<br />
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