CAPÍTULO 7. Cuerpo rígido - Biblioteca
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<strong>Cuerpo</strong> <strong>rígido</strong> Hugo Medina Guzmán<br />
Reemplazando en α los valores de I y de τ t , se<br />
obtiene la aceleración angular:<br />
τ t 2(<br />
m1<br />
− m2<br />
) g cosφ<br />
α = =<br />
I L m + m + M 3<br />
( )<br />
1<br />
2<br />
Ejemplo 66. En la figura las masas m1 y m2 se<br />
conectan por una cuerda ideal que pasa por una<br />
polea de radio R y momento de inercia I alrededor<br />
de su eje. La mesa no tiene roce, calcular la<br />
aceleración del sistema.<br />
Solución. Primero se calcula en momento angular<br />
del sistema de las dos masas más la polea:<br />
v<br />
L = m1<br />
vR + m2vR<br />
+ I<br />
R<br />
Luego se calcula el torque externo sobre el sistema,<br />
la única fuerza externa que contribuye al torque<br />
total es m1g, entonces el torque es<br />
τ = m1gR .<br />
Entonces se tiene:<br />
dL<br />
τ = ⇒<br />
dt<br />
d ⎡<br />
v ⎤<br />
m1 gR = ⎢(<br />
m1<br />
+ m2<br />
) vR + I<br />
dt ⎣<br />
R ⎥<br />
⎦<br />
dv I dv<br />
m 1 gR = ( m1<br />
+ m2<br />
) R +<br />
dt R dt<br />
⎛ I ⎞<br />
⇒ m1 gR = ⎜m1<br />
+ m2<br />
+ ⎟Ra 2<br />
⎝ R ⎠<br />
m1g<br />
⇒ a =<br />
I<br />
m1<br />
+ m2<br />
+ 2<br />
R<br />
Ejemplo 6<strong>7.</strong> Una varilla de 500 g y 75 cm de<br />
longitud, lleva soldada en un extremo una esfera de<br />
10 cm de radio y 250 g de masa. Calcular:<br />
a) El momento de inercia cuando gira, alrededor de<br />
un eje perpendicular a la varilla que pasa por el<br />
extremo libre.<br />
b) La cantidad de movimiento angular del conjunto<br />
si gira a 12 rpm.<br />
Solución.<br />
38<br />
a) El momento de inercia será la suma del momento<br />
de inercia de una varilla, más el de la esfera. Como<br />
la esfera está a L+R del eje, aplicamos Steiner:<br />
( ) 2<br />
2 2<br />
1 2<br />
I e = me<br />
R + me<br />
L + R , IV = mV<br />
L<br />
5<br />
3<br />
I = I e + IV<br />
2 2<br />
2 1 2<br />
= me R + me<br />
( L + R)<br />
+ mV<br />
L<br />
5<br />
3<br />
( )( ) ( )( ) ( )( ) 2<br />
2<br />
2<br />
2<br />
1<br />
I = 0,<br />
25 0,<br />
1 + 0,<br />
25 0,<br />
85 + 0,<br />
5 0,<br />
75<br />
5<br />
3<br />
= 0,27 kg.m 2<br />
2π<br />
b) L = Iω<br />
= 0 , 27 = 0, 27(<br />
2π<br />
f )<br />
T<br />
12<br />
= 0, 54π<br />
= 0,345 kgm<br />
60<br />
2 / s<br />
Ejemplo 68. Un cilindro de 50 kg y 20 cm de radio,<br />
gira respecto de un eje vertical que coincide con su<br />
eje de simetría, debido a una fuerza constante,<br />
aplicada a su periferia que, después de 40 s de<br />
iniciado el movimiento, alcanza 200 r.p.m.<br />
Calcular:<br />
El valor de la fuerza y el torque de la fuerza<br />
aplicada.<br />
Solución.<br />
La frecuencia de rotación adquirida vale:<br />
200<br />
f = Hz<br />
60<br />
La velocidad angular:<br />
200 20 rad<br />
ω = 2πf = 2π<br />
= π<br />
60 3 s<br />
La aceleración angular:<br />
Δω<br />
π rad<br />
=<br />
α =<br />
Δt<br />
6<br />
s<br />
2<br />
Por otra parte el momento de inercia del cilindro<br />
vale:<br />
1 2 1<br />
2<br />
I = mR = ( 50)(<br />
0,<br />
2)<br />
= 1 kgm<br />
2 2<br />
2 .<br />
Luego el torque de la fuerza aplicada<br />
() 1<br />
6<br />
π<br />
τ = FR = Iα<br />
= = 0,52 Nm.<br />
La fuerza tangencial:<br />
τ 0,<br />
52<br />
F = = = 2,6 N<br />
R 0,<br />
2