5.9 RMN Bidimensional
5.9 RMN Bidimensional
5.9 RMN Bidimensional
Create successful ePaper yourself
Turn your PDF publications into a flip-book with our unique Google optimized e-Paper software.
Resonancia Magnética Nuclear<br />
La secuencia de pulsos del experimento ROESY (Figura 5.152) es muy similar a la del<br />
experimento TOCSY. En el ROESY la potencia del campo estático BB1B<br />
espines es considerablemente más débil que el tren de pulsos del TOCSY.<br />
Figura 5.152 Secuencia de pulsos del ROESY<br />
para<br />
el bloqueo de<br />
La selección de los tiempos de mezcla es análoga a la del NOESY. Valores del orden de 600 ms o<br />
menores son adecuados para moléculas de masas moleculares moderadas. En macromoléculas<br />
deben utilizarse los valores recomendados para el NOESY (100-300 ms) o menores teniendo en<br />
cuenta que el ROE crece dos veces mas rápido que el NOE.<br />
La acción del bloqueo de espines es mantener congelada la disposición que los vectores de<br />
magnetización adoptan durante el período de evolución. Esta disposición se perdería por la<br />
acción de la dispersión de desplazamientos químicos en ausencia del bloqueo de espines. El<br />
bloqueo permite el desarrollo de los ROEs por relajación cruzada en el plano transversal. Aquí la<br />
relajación está caracterizada por una constante de tiempo TB1ρB (TB1ρB~ TB2B). Al utilizar el bloqueo de<br />
espines estamos sustituyendo el campo estático BB0B del NOE por el campo BB1B de la RF, mucho<br />
más débil. Mientras que γBB0B corresponde a frecuencias del orden de los cientos de MHz, el valor<br />
de γBB1B corresponde a los kHz (frecuencias en el sistema rotatorio). De aquí que la relación<br />
ω τ