5.9 RMN Bidimensional

Resonancia Magnética Nuclear
El problema más grave de esta técnica viene dado por la interferencia causada por las señales
dominantes que carecen de conectividades homonucleares y por lo tanto no pueden suministrar la
información buscada. En el INADEQUATE la acción de un doble filtro cuántico elimina las
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señales que corresponden a especies con un solo P
PC. La secuencia del experimento y los CTC del
INDEQUATE se muestran en la Figura 5.145. El espectro de correlación bidimensional se genera
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permitiendo a las coherencias a doble cuanto (sólo presentes en especies con 2 P
PC acoplados)
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evolucionar durante tB1B seguida de una reconversión a coherencia a simple cuanto de P
PC que se
detecta durante tB2B.
Figura 5.145 Secuencia de pulsos y CTC del experimento INADEQUATE
Preparación.- Se crea coherencia a simple cuanto por el pulso inicial. La generación de
coherencia a doble cuanto requiere de una disposición antifase de los vectores de acoplamiento
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que se desarrollan durante el período Δ = 1/2P PJBCCB. Ésto se logra mediante un eco de espines que
hace este proceso independiente de los desplazamientos químicos. Finalmente el segundo pulso
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de 90P P crea las coherencias a doble cuanto.
Evolución.- El período variable tB1B corresponde a las coherencias a doble cuanto evolucionando a
la suma de los desplazamientos químicos de los núcleos de carbonos acoplados. Así, para dos
carbonos A y X acoplados, la frecuencia del pico de cruce en FB1B viene dada por (νBAB + νBBB).
Mezcla.- La reconversión a coherencias a simple cuanto de A o X (νBAB , νBXB) se logra mediante el
pulso final de mezcla que da inicio al período de detección.
Detección.- Durante este período evolucionan las coherencias de núcleos de carbono a simple
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cuanto y los acoplamientos P PJBCCB.
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