5.9 RMN Bidimensional
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Resonancia Magnética Nuclear<br />
0 13<br />
detección. La aplicación del pulso de 90P P<br />
P<br />
PC crea coherencias con p = ±1 para este núcleo y<br />
globalmente coherencias a múltiple cuanto para el sistema CH. Estas coherencias son mezclas de<br />
coherencias a cero y doble cuanto (Σp = 0, ±2) de acuerdo con los signos relativos de las<br />
coherencias protónicas y de P<br />
13<br />
PC.Estas coherencias múltiples están presentes durante toda la<br />
evolución, pero la evolución con el desplazamiento químico protónico es eliminada por el pulso<br />
0<br />
de 180P P que<br />
invierte la coherencia protónica en el medio del intervalo. El pulso final de P<br />
elimina la coherencia de este núcleo quedando solo la coherencia protónica que es detectada.<br />
En la Figura 5.131 se muestra el espectro HMQC del mentol.<br />
Figura 5.131 Espectro HMQC del mentol<br />
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1<br />
En la Figura 5.131 se incluyen como referencias los espectros 1D <strong>RMN</strong>-P<br />
PC (FB1B) y <strong>RMN</strong>-P PH<br />
(FB2B). Si conocemos las asignaciones de los carbonos, este experimento nos permite asignar el<br />
espectro protónico. La señal del carbono más desblindado (CB1B) correlaciona con el protón más<br />
desblindado en δ = 3.3 ppm. Asimismo, los carbonos unidos a protones diaterotópicos (CB3B, CB4PB Py<br />
CB6B) correlacionan con 2 señales protónicas cada uno. La resolución espectral en FB2B es baja, pero<br />
permite observar estructura fina en los picos de cruce correspondientes a acoplamientos del orden<br />
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PC<br />
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