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94 ANÁLISIS MATRICIAL DE ESTRUCTURAS RETICULARES Para lo cual se tiene que cumplir que: M1+ M2 = MA (II.2.4.13.g) M3 + M2 = MB (II.2.4.13.h) Lo cual se demuestra a continuación. MA θA + MB θB = M1 θ1 + M2 θ2 + M3 θ3 (II.2.4.14) Sustituyendo las ecuaciones (II.2.4.13) en la ecuación (II.2.4.14), tenemos que: (M1 + M2 )θ1 + (M2 + M3)θ3 = M1 θ1 + M2 (θ1 + θ3 ) + M3 θ3 (II.2.4.15) Es decir, se cumple el principio de contragradiencia o trabajos recíprocos. Volviendo a plantear el principio de la Ley de Hooke tenemos: ⎧M 1 ⎫ ⎡r − r AA AB ⎪ ⎪ ⎢ ⎪ ⎪M ⎪ ⎢ 0 2 ⎨ ⎬ = ⎢ ⎪M ⎪ ⎢ 0 3 ⎪ ⎪ ⎢ ⎪⎩ N ⎪⎭ ⎢ 0 ⎣ 0 r AB 0 0 0 0 r BB − r AB 0 0 ⎤ ⎧θ1 ⎫ ⎥ ⎪ ⎪ 0 ⎥ ⎪ ⎪θ ⎪ 2 ⎥ ⎨ ⎬ 0 ⎥ ⎪θ 3 ⎪ ⎥ ⎪ ⎪ r N ⎥⎦ ⎪⎩ δ ⎪⎭ (II.2.4.16) Por facilidad, manejaremos la matriz de rigidez angular de la ecuación (II.2.4.16) como una matriz columna, sin perder de vista que se trata de una matriz diagonal. [ ] k ⎡r − r ⎢ = ⎢ ⎢r ⎢ ⎣ rAB − r rN AA AB BB AB ⎤ ⎥ ⎥ ⎥ ⎥ ⎦ (II.2.4.17) Obtendremos enseguida la matriz de continuidad para una barra cualquiera de un marco plano. En la figura (II.2.4.6) se muestra una barra de marco plano en estudio, inclinada un ángulo β en dirección del vector unitario û. Se presenta además el sistema de referencia en forma global que la gobierna. En dicho elemento estudiaremos su comportamiento bajo un desplazamiento lineal unitario positivo axial en el extremo B con objeto de conocer sus deformaciones de acuerdo con el principio de continuidad. De la figura (II.2.4.4): ESARROLLO DE HERRAMIENTAS DE ANÁLISIS ESTRUCTURAL PARA SU USO DESDE LA INTERNET
ANÁLISIS MATRICIAL DE ESTRUCTURAS RETICULARES 95 { d } A { d } B ⎧dx ⎫ A ⎪ ⎪ = ⎨dy A ⎬ ⎪ ⎩ ϕ ⎪ A ⎭ ⎧dx ⎫ B ⎪ ⎪ = ⎨dyB ⎬ ⎪ ⎩ ϕ ⎪ B ⎭ (II.2.4.18) (II.2.4.19) Donde el vector {dA} representa los desplazamientos en el extremo A, mientras que el vector {dB} los desplazamientos del extremo B: Figura II.2.4.6 Barra de marco plano con desplazamiento en el extremo B. En la figura (II.2.4.6) muestra el vector unitario û paralelo al eje axial del elemento en estudio, además, se muestra el vector ñ también unitario pero en dirección normal al eje de la barra. Ambos vectores están referidos de acuerdo al sistema coordenado mostrado. Estos vectores se expresan matemáticamente como: u = ⎧cos β ⎫ ⎨ ⎬ ⎩sen β ⎭ (II.2.4.20) {} ⎧ sen β ⎫ n = ⎨ ⎬ ⎩− cos β ⎭ (II.2.4.21) {} En la misma figura el vector de desplazamientos {dB} se proyecta en las direcciones de los ejes X y Y del sistema de referencia. Luego cada componente se proyecta sobre las direcciones de los vectores antes definidos, lo cual tiene la finalidad de conocer las deformaciones lineales en dirección del eje del elemento y en dirección perpendicular a él. DESARROLLO DE HERRAMIENTAS DE AÁLISIS ESTRUCTURAL PARA SU USO DESDE LA INTERNET
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94 ANÁLISIS MATRICIAL <strong>DE</strong> ESTRUCTURAS RETICULARES<br />
Para lo cual se tiene que cumplir que:<br />
M1+ M2 = MA<br />
(II.2.4.13.g)<br />
M3 + M2 = MB (II.2.4.13.h)<br />
Lo cual se demuestra a continuación.<br />
MA θA + MB θB = M1 θ1 + M2 θ2 + M3 θ3 (II.2.4.14)<br />
Sustituyendo las ecuaciones (II.2.4.13) en la ecuación (II.2.4.14), tenemos que:<br />
(M1 + M2 )θ1 + (M2 + M3)θ3 = M1 θ1 + M2 (θ1 + θ3 ) + M3 θ3 (II.2.4.15)<br />
Es decir, se cumple el principio de contragradiencia o trabajos recíprocos.<br />
Volviendo a plantear el principio de la Ley de Hooke tenemos:<br />
⎧M 1 ⎫ ⎡r<br />
− r<br />
AA AB<br />
⎪ ⎪ ⎢<br />
⎪<br />
⎪M<br />
⎪ ⎢ 0<br />
2<br />
⎨ ⎬ = ⎢<br />
⎪M<br />
⎪ ⎢ 0<br />
3<br />
⎪ ⎪ ⎢<br />
⎪⎩<br />
N ⎪⎭<br />
⎢ 0<br />
⎣<br />
0<br />
r<br />
AB<br />
0<br />
0<br />
0<br />
0<br />
r<br />
BB<br />
− r<br />
AB<br />
0<br />
0 ⎤ ⎧θ1<br />
⎫<br />
⎥ ⎪ ⎪<br />
0 ⎥ ⎪<br />
⎪θ<br />
⎪ 2<br />
⎥ ⎨ ⎬<br />
0 ⎥ ⎪θ<br />
3 ⎪<br />
⎥ ⎪ ⎪<br />
r<br />
N ⎥⎦<br />
⎪⎩<br />
δ ⎪⎭<br />
(II.2.4.16)<br />
Por facilidad, manejaremos la matriz de rigidez angular de la ecuación (II.2.4.16) como una<br />
matriz columna, sin perder de vista que se trata de una matriz diagonal.<br />
[ ]<br />
k<br />
⎡r<br />
− r<br />
⎢<br />
= ⎢<br />
⎢r<br />
⎢<br />
⎣<br />
rAB<br />
− r<br />
rN<br />
AA AB<br />
BB AB<br />
⎤<br />
⎥<br />
⎥<br />
⎥<br />
⎥<br />
⎦<br />
(II.2.4.17)<br />
Obtendremos enseguida la matriz de continuidad para una barra cualquiera de un marco<br />
plano.<br />
En la figura (II.2.4.6) se muestra una barra de marco plano en estudio, inclinada un ángulo<br />
β en dirección del vector unitario û. Se presenta además el sistema de referencia en forma<br />
global que la gobierna. En dicho elemento estudiaremos su comportamiento bajo un<br />
desplazamiento lineal unitario positivo axial en el extremo B con objeto de conocer sus<br />
deformaciones de acuerdo con el principio de continuidad.<br />
De la figura (II.2.4.4):<br />
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