teoría de la Relatividad Especial - Curso de Relatividad Especial al ...

Los sucesos A (pasar por el origen) y B (pasar por el punto B(x’=0, t’=1)) representan el
principio y el final de un proceso que hemos dibujado como una línea azul por similitud con lo que
hacíamos en los apartados anteriores, aunque la medida de tiempos no se parece mucho a la de
longitudes.
Visto desde S’ el tiempo transcurrido entre los dos sucesos es de 1 unidad (si usamos “ct”
deberíamos usar el metro-tiempo), y sobre este hecho no hay ninguna duda ya que los dos hechos
los ve el mismo observador y los mide con el mismo reloj (en S’). La barra azul citada coincide con
este intervalo de tiempo y podemos decir que materializa esta unidad de tiempo para S’.
¿Cómo verán el paso del tiempo desde S?
Observemos que para S el reloj no ha estado quieto, sino que se ha desplazado hasta la posición
x=0,75. Aunque los observadores de S pueden leer el reloj de S’, este no marca un tiempo correcto
para los observadores de S. Deberemos leer el tiempo que marcan los relojes de S para el suceso B.
¿En que instante ocurre para S el suceso B?
Para ver la posición hemos trazado la línea de lectura vertical desde el punto B al eje x (negro).
Análogamente para ver el tiempo trazamos por B una horizontal (paralela al eje de espacios negro).
Esta línea de lectura corta en 1,25, indicando que para S han transcurrido 1,25 unidades de tiempo.
Es importante tener en cuenta que la medida de tiempos la hace un observador de S que se
encuentra junto a B (podemos decir que en B) en ese momento, y que hemos dicho que es capaz de
ver la hora que marca el reloj de S’ que pasa a su lado en ese momento. Este observador ve en su
reloj 1,25 s, mientras que en el de S’ que tiene a su lado ve 1 s. Está claro que los dos sistemas no
miden igual los tiempos.
Los observadores de S ven pasar 1,25 s en su reloj y 1 s en el de S’ (Fig. 5.11).
El reloj que está en movimiento (para S es S’) parece ir más despacio.
Los observadores de S se fían del observador que estaba en el punto B, pues saben que este tiene
el reloj sincronizado con todos ellos. No pueden leer tiempos en un solo reloj porque el objeto se ha
movido. Basan sus medidas en la confianza en sus observadores y el concepto de sincronización.
En cambio el reloj de S’ que se ha movido de A a B es el mismo reloj que un rato antes pasaba
por el origen (suceso A). Al ver que ese reloj de S’ marca menos tiempo del que marcan sus propios
relojes no les cabe ninguna duda de que el tiempo de S’ transcurre más despacio.
Esto resulta sin duda sorprendente, y podríamos intentar encontrar alguna explicación (como
hacíamos en el apartado A.5.1). Pero lo paradójico no es que para S parezca que los relojes de S’
van más lentos sino que si miramos S desde S’ debe ocurrir lo mismo (no existen sistemas de
referencia privilegiados) y por tanto para S’ son los relojes de S los que se ven más lentos. Lo
veremos en el siguiente apartado.
A.5.10. Ejemplo 6: Dilatación temporal inversa sobre el diagrama de Minkowski.
La dilatación temporal vista desde S’es similar, pero resulta más difícil de ver porque ahora se ve
el reloj de S que se aleja del origen de S’ en dirección contraria.
La dificultad reside en que no hemos dedicado tiempo a explicar como utilizar los diagramas en
dirección contraria y no vale la pena dedicarle mucho tiempo porque no volveremos a usarlos, así
que haremos las indicaciones necesarias para poder interpretar el gráfico, pero no nos extenderemos
demasiado en los comentarios, que por otro lado son semejantes a los de los apartados anteriores.
http://larelatividad.esparatodos.es Pág. 37