teoría de la Relatividad Especial - Curso de Relatividad Especial al ...

Vemos pues una situación totalmente simétrica de la que teníamos en el apartado anterior. Ahora
S’ ve la barra de S en movimiento y ve como se contrae.
Aunque resulte chocante, sobre los diagramas está claro que todo cuadra. S ve encoger el metro
de S’ y S’ ve encoger el metro de S.
Está claro que medimos objetos distintos (en el primer caso el metro viaja con S’, mientras que
en el segundo caso permanece con S) y usamos patrones de tiempo distintos para considerar
simultáneas dos cosas. Esto es lo que genera la paradoja (una contradicción aparente).
Pero es importante ver que los diagramas de Minkowski nos han servido para algo más, pues en
ellos vemos que la discrepancia (entre la medida en un sistema y en el otro) es debida a como ven
cada uno de ellos la simultaneidad.
A.5.9. Ejemplo 5: Dilatación temporal sobre el diagrama de Minkowski.
El segundo problema que nos habíamos planteado era el de entender la dilatación temporal. Es
un efecto que sorprende y no es fácil de imaginar, especialmente porque también es simétrico.
Veremos de nuevo que la paradoja se debe a que los dos observadores miden tiempos y espacios de
manera diferente.
La dilatación temporal se produce al observar un reloj quieto en S’ (o viceversa), y que por tanto
desde S se ve en movimiento con el sistema S’.
La línea-mundo de un reloj quieto será una línea paralela al eje de tiempos t’ (verde). En esta
línea el valor de la x’ es constante, pero el tiempo t’ varía.
En el gráfico de la Fig. 5.11 hemos escogido observar el reloj que se encuentra en el origen de
coordenadas de S’. En el instante inicial se encuentra en A (el origen) y al cabo de 1 segundo se
encuentra en el punto de coordenadas (t’=1, x’=0), o sea en B. No se ha movido de x’=0, pero ha
pasado un tiempo (1 s) y por esto se desplaza en el eje de tiempos.
Fig. 5.11 - Dilatación temporal: unidad temporal de S’ vista desde S.
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