teoría de la Relatividad Especial - Curso de Relatividad Especial al ...
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Sin embargo <strong>la</strong> contracción <strong>de</strong> longitu<strong>de</strong>s siempre se ha comprobado indirectamente ya que <strong>la</strong><br />
comprobación directa exigiría medir <strong>la</strong> longitud <strong>de</strong> un objeto que se mueve a velocida<strong>de</strong>s muy<br />
elevadas respecto a nosotros, y esto siempre será muy difícil <strong>de</strong> hacer directamente (con una cinta<br />
métrica o <strong>al</strong>go equiv<strong>al</strong>ente).<br />
Hay que tener en cuenta que si en el tren llevan una cinta métrica <strong>al</strong> <strong>la</strong>do <strong>de</strong>l interferómetro (en<br />
posición horizont<strong>al</strong>) veremos como ésta se acorta igu<strong>al</strong> que el brazo horizont<strong>al</strong> <strong>de</strong>l interferómetro.<br />
Esta medida no es <strong>la</strong> que ve el observador <strong>de</strong> tierra firme, pues este <strong>de</strong>be medir con metros <strong>de</strong> tierra<br />
firme. Una cinta métrica que viaje con el tren medirá lo que ven los propios observadores <strong>de</strong>l tren<br />
(S’) y no servirá para apreciar cambios, pues también se contraerá.. Este hecho <strong>de</strong>ja c<strong>la</strong>ro que en el<br />
sistema en movimiento (<strong>de</strong>ntro <strong>de</strong>l tren) no apreciaran <strong>la</strong> di<strong>la</strong>tación tempor<strong>al</strong> ni <strong>la</strong> contracción<br />
<strong>de</strong> longitu<strong>de</strong>s.<br />
Los observadores <strong>de</strong>l sistema en movimiento (S’) no aprecian ninguna di<strong>la</strong>tación <strong>de</strong><br />
su tiempo pues sus ritmos biológicos se enlentecen igu<strong>al</strong> que sus relojes mecánicos<br />
En S’ tampoco aprecian ninguna contracción <strong>de</strong> longitu<strong>de</strong>s, pues sus cintas<br />
métricas, <strong>al</strong> igu<strong>al</strong> que cu<strong>al</strong>quier otro objeto, se contraen en <strong>la</strong> misma medida.<br />
Estas dos transformaciones simétricas, <strong>la</strong> espaci<strong>al</strong> y <strong>la</strong> tempor<strong>al</strong> contienen <strong>la</strong> esencia <strong>de</strong> <strong>la</strong>s<br />
transformaciones <strong>de</strong> Lorentz, y no necesitaremos ecuaciones para trabajar con el<strong>la</strong>s, ya que los<br />
diagramas <strong>de</strong> Minkowski reflejan con exactitud <strong>la</strong>s mismas re<strong>la</strong>ciones que <strong>la</strong>s ecuaciones.<br />
Los ejemplos <strong>de</strong>l capítulo siguiente nos servirán para enten<strong>de</strong>r mejor estas transformaciones y<br />
para <strong>de</strong>spejar <strong>la</strong>s dudas que generan <strong>al</strong>gunas paradojas como <strong>la</strong> <strong>de</strong> <strong>la</strong> simetría. Veremos que<br />
esenci<strong>al</strong>mente todo se reduce a que cada sistema mi<strong>de</strong> <strong>de</strong> manera diferente.<br />
http://<strong>la</strong>re<strong>la</strong>tividad.esparatodos.es Pág. 24