teoría de la Relatividad Especial - Curso de Relatividad Especial al ...
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A.4. Las transformaciones <strong>de</strong> Lorentz (nivel A).<br />
Dado que en este nivel introductorio prescindiremos <strong>de</strong> fórmu<strong>la</strong>s, no llegaremos a escribir <strong>la</strong>s<br />
transformaciones <strong>de</strong> Lorentz, pero veremos que <strong>la</strong> di<strong>la</strong>tación <strong>de</strong>l tiempo y <strong>la</strong> contracción <strong>de</strong><br />
longitu<strong>de</strong>s son muy evi<strong>de</strong>ntes. Estas dos propieda<strong>de</strong>s son equiv<strong>al</strong>entes a <strong>la</strong>s transformaciones <strong>de</strong><br />
Lorentz y podremos usar<strong>la</strong>s posteriormente para an<strong>al</strong>izar muchos problemas y situaciones típicas <strong>de</strong><br />
<strong>la</strong> R.E.<br />
A.4.1. El reloj <strong>de</strong> luz<br />
Dentro <strong>de</strong> <strong>la</strong> Re<strong>la</strong>tividad <strong>Especi<strong>al</strong></strong> todos los relojes son equiv<strong>al</strong>entes, pero el reloj <strong>de</strong> luz es<br />
conceptu<strong>al</strong>mente más sencillo (aunque su re<strong>al</strong>ización práctica resultaría complicada) y permite<br />
ilustrar el hecho <strong>de</strong> que observadores distintos verán transcurrir el tiempo a ritmos distintos.<br />
Haciendo los cálculos <strong>de</strong>t<strong>al</strong><strong>la</strong>dos para este reloj i<strong>de</strong><strong>al</strong> y para un interferómetro i<strong>de</strong><strong>al</strong> se pue<strong>de</strong>n<br />
<strong>de</strong>ducir <strong>la</strong>s fórmu<strong>la</strong>s exactas que permiten c<strong>al</strong>cu<strong>la</strong>r <strong>la</strong>s medidas que obtendrá un observador a partir<br />
<strong>de</strong> <strong>la</strong>s obtenidas por otro. Estas ecuaciones se conocen como transformaciones <strong>de</strong> Lorentz y son el<br />
primer paso para <strong>de</strong>sarrol<strong>la</strong>r un mo<strong>de</strong>lo coherente para <strong>la</strong> mecánica re<strong>la</strong>tivista.<br />
En una primera aproximación (nivel A) no necesitamos llegar a <strong>la</strong>s fórmu<strong>la</strong>s, pero conviene que<br />
veamos c<strong>la</strong>ramente que los conceptos <strong>de</strong> espacio y sobre todo el <strong>de</strong> tiempo quedan profundamente<br />
<strong>al</strong>terados.<br />
Nuestro reloj consiste en un tubo recto y vacío (para<br />
que <strong>la</strong> luz no sea absorbida por el medio) con espejos<br />
i<strong>de</strong><strong>al</strong>es en los extremos. Si <strong>la</strong>nzamos un breve pulso <strong>de</strong><br />
luz <strong>de</strong> un extremo hacia el otro este pulso viajará <strong>de</strong> un<br />
espejo <strong>al</strong> otro repetidamente a velocidad constante.<br />
Un <strong>de</strong>tector situado en uno o ambos espejos nos<br />
indicará cuando es <strong>al</strong>canzado por el pulso <strong>de</strong> luz,<br />
marcando un patrón <strong>de</strong> tiempo perfectamente regu<strong>la</strong>r. Se<br />
supone que no hay perdidas <strong>de</strong> energía, o que existe un<br />
mecanismo muy preciso que aña<strong>de</strong> energía <strong>al</strong> sistema <strong>al</strong><br />
ritmo a<strong>de</strong>cuado para compensar <strong>la</strong>s posibles perdidas.<br />
En <strong>la</strong> figura 4.1 vemos a <strong>la</strong> izquierda el recorrido que<br />
hace el pulso <strong>de</strong> luz en el viaje <strong>de</strong> ida y a <strong>la</strong> <strong>de</strong>recha el<br />
trayecto <strong>de</strong> vuelta.<br />
Como ya sabemos <strong>la</strong> velocidad <strong>de</strong> <strong>la</strong> luz (que se l<strong>la</strong>ma<br />
“c”) es <strong>de</strong> unos 300 000 km/s. Esto significa que un<br />
rayo <strong>de</strong> luz tarda poco más <strong>de</strong> un segundo en ir <strong>de</strong> <strong>la</strong><br />
Tierra a <strong>la</strong> Luna. Es una velocidad impresionante para<br />
esca<strong>la</strong>s humanas, pero no para <strong>la</strong> astronomía, ya que <strong>la</strong><br />
misma luz tarda 6 horas en llegar a Neptuno y 4 años en<br />
llegar a <strong>la</strong> estrel<strong>la</strong> más próxima.<br />
Fig. 4.1 - Reloj <strong>de</strong> luz (ida y vuelta).<br />
Dado que no necesitamos c<strong>al</strong>cu<strong>la</strong>r, con frecuencia usaremos <strong>la</strong> letra “c” para representar una<br />
velocidad igu<strong>al</strong> a <strong>la</strong> <strong>de</strong> <strong>la</strong> luz (300 000 km/s) o para representar una distancia <strong>de</strong> 300 000 km, y para<br />
simplificar más nuestros razonamientos po<strong>de</strong>mos imaginar que <strong>la</strong> longitud <strong>de</strong> nuestro reloj es un<br />
múltiplo conveniente <strong>de</strong> c, <strong>de</strong> manera que el recorrido tot<strong>al</strong> <strong>de</strong> ida y vuelta <strong>de</strong> <strong>la</strong> luz sea un número<br />
exacto <strong>de</strong> segundos, por ejemplo un segundo para ir y otro para volver.<br />
http://<strong>la</strong>re<strong>la</strong>tividad.esparatodos.es Pág. 12