T5 Movimiento ondulatorio - física (1073)
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TEMA 5. MOVIMIENTO ONDULATORIO<br />
1. MOVIMIENTO ARMÓNICO SIMPLE<br />
2. MOVIMIENTO ONDULATORIO<br />
Departamento de Física y ATC<br />
DIVISIÓN DE FÍSICA APLICADA<br />
2.1. Ondas armónicas<br />
2.2. Energía e intensidad de una onda. Absorción<br />
2.3. Interferencia de ondas armónicas<br />
2.4. Ondas estacionarias<br />
2.5. Propagación de ondas<br />
2.6. Efecto Doppler<br />
3. ONDAS SONORAS<br />
3.1. Velocidad de las ondas sonoras<br />
3.2. Impedancia acústica<br />
3.3. Nivel sonoro<br />
4. CUESTIONES Y PROBLEMAS<br />
Objetivos<br />
1. Estudio del movimiento armónico simple, movimiento <strong>ondulatorio</strong> más sencillo, para<br />
familiarizarse con los términos empleados en movimiento <strong>ondulatorio</strong><br />
2. Calcular la ecuación de onda, intensidad, potencia y energía de una onda.<br />
3. Diferenciar los diferentes tipos de ondas.<br />
4. Comprender los fenómenos de interferencia, propagación de ondas y efecto Doppler.<br />
5. Comprender el significado de los términos de impedancia y nivel sonoro o sonoridad.<br />
Bibliografía<br />
1. Apuntes División Física Aplicada<br />
2. Física (Cap.14, 15 Y 16) Vol. I – Tipler Mosca – Reverté – 2003<br />
3. Física general (Cap. 13, 25 y 26) Vol. I – J. M. de Juana – Pearson- 2003
Tema 5. <strong>Movimiento</strong> Ondulatorio 2<br />
1. MOVIMIENTO ARMONICO SIMPLE<br />
Cuando una partícula o sistema se mueve periódicamente con relación a su posición<br />
de equilibrio, es decir, se desplaza repetidamente hacia delante y hacia atrás por el<br />
mismo camino, se dice que oscila o vibra. Un ejemplo podría ser el movimiento del<br />
péndulo de un reloj, o el movimiento de los pulmones durante la respiración, y, aunque la<br />
naturaleza <strong>física</strong> de estos sistemas es distinta, las ecuaciones que describen su<br />
movimiento poseen la misma forma. El movimiento oscilatorio más sencillo es el<br />
movimiento armónico simple (m.a.s.). Por definición diremos que una partícula se mueve<br />
con movimiento armónico simple cuando su posición venga dada por la expresión:<br />
Donde es la amplitud de la oscilación,<br />
es decir, es el desplazamiento máximo de la<br />
partícula respecto de su posición de<br />
equilibrio. La cantidad ( ) se<br />
denomina fase del movimiento, es la fase<br />
inicial ( ) y la velocidad o frecuencia<br />
angular.<br />
( )<br />
Se llama periodo del movimiento ( ), al<br />
tiempo que emplea la partícula en realizar<br />
un ciclo u oscilación completa y vuelva a<br />
ocupar el estado inicial, o lo que es lo mismo, al tiempo necesario para volver a su mismo<br />
estado vibratorio inicial, es decir:<br />
( ) ( )<br />
( ) [ ( ) ] [ ]<br />
Tanto la función coseno, como la función seno, vuelven a tomar el mismo valor en<br />
cada vuelta u oscilación, es decir, cada vez que la fase se incrementa en , de modo que<br />
el periodo será:<br />
La frecuencia ( ), se define como el número de oscilaciones por unidad de<br />
tiempo, es decir, la inversa del periodo. En el S.I. se mide en Hertzios (Hz o s -1 ).<br />
( )<br />
Es interesante observar el significado físico de la fase inicial . Para ello<br />
representaremos dos movimientos armónicos simples, uno con fase y otro ( ).<br />
Si observamos el esquema, podemos observar que toda la segunda oscilación se<br />
División de Física Aplicada
Tema 5. <strong>Movimiento</strong> Ondulatorio 3<br />
encuentra desplazada hacia la derecha el valor , diciéndose que ambas oscilaciones se<br />
encuentran desfasadas unidades.<br />
De igual forma, hay que remarcar que el valor de la fase nos permite describir, y/o<br />
conocer, el estado inicial de un movimiento armónico simple<br />
A partir de la expresión que determina la posición de una partícula que se mueve con<br />
movimiento armónico simple: ( ) ( ), podremos obtener la expresión de<br />
la velocidad y de la aceleración derivando respecto del tiempo:<br />
( )<br />
( )<br />
( )<br />
( )<br />
Donde puede observarse que la aceleración es proporcional y opuesta al<br />
desplazamiento, característica que define al movimiento armónico simple.<br />
Ejemplo:<br />
Un bote se balancea arriba y abajo. El desplazamiento vertical del bote , en metros, viene dado por la<br />
expresión:<br />
(<br />
(a) Determinar la amplitud, frecuencia angular (velocidad angular), constante de fase, frecuencia y periodo<br />
del movimiento<br />
Si comparamos con la ecuación general para un movimiento armónico simple obtenemos:<br />
La frecuencia y el periodo se deducen de<br />
(b) ¿Dónde se encuentra el bote en t=1 s?<br />
[<br />
( )<br />
⁄<br />
]<br />
)<br />
División de Física Aplicada
Tema 5. <strong>Movimiento</strong> Ondulatorio 4<br />
(c) Determinar la velocidad y la aceleración para cualquier tiempo<br />
[ ( )]<br />
[ ( )]<br />
( )<br />
(<br />
( ) (<br />
(d) Calcular los valores iniciales de la posición, la velocidad y la aceleración del bote<br />
En el instante inicial , obtenemos:<br />
Ejemplo:<br />
) (<br />
Considerar un objeto ligado a un muelle, cuya posición viene dada por la ecuación ( ) ( ).<br />
(a) ¿Cuál es la velocidad máxima del objeto?<br />
La velocidad se obtiene derivando la posición con respecto al tiempo:<br />
( )<br />
La velocidad máxima se obtiene cuando | ( )| . El signo indica la dirección.<br />
| | (<br />
⁄ ) ( )<br />
(b) ¿En qué instante se alcanza por primera vez ésta velocidad máxima?<br />
La primera vez será cuando<br />
| ( )|<br />
⁄ ;<br />
(c) ¿Cuál es la aceleración máxima del objeto?<br />
La aceleración máxima corresponde a ( )<br />
(<br />
( )<br />
⁄ ) ( )<br />
(d) ¿En qué instante mayor que cero se alcanza por primera vez esta velocidad máxima?<br />
La aceleración máxima tiene lugar cuando | | , lo que ocurre cuando<br />
Puesto que inicialmente la partícula se encuentra en un extremo, ya parte con aceleración máxima. Pero,<br />
como nos indican que el tiempo tiene que ser mayor que cero, tomaremos , y despejando el tiempo:<br />
⁄<br />
⁄<br />
⁄<br />
⁄<br />
)<br />
)<br />
División de Física Aplicada
Tema 5. <strong>Movimiento</strong> Ondulatorio 5<br />
( )<br />
El ejemplo más sencillo de m.a.s. es el movimiento de un cuerpo unido a un muelle.<br />
Cuando el muelle se comprime o se alarga una pequeña cantidad , éste a su vez ejerce<br />
una fuerza en sentido contrario al movimiento o fuerza recuperadora. La fuerza y la<br />
cantidad de desplazamiento están relacionadas por la constante de fuerza ( ), que mide<br />
la rigidez del muelle, mediante la Ley de Hooke<br />
Si aplicamos la ley fundamental de la dinámica: y sustituimos el valor de la<br />
aceleración por el obtenido anteriormente:<br />
El signo negativo indica que la fuerza en el movimiento armónico simple es<br />
proporcional y opuesta al desplazamiento, es decir, está siempre tratando que la partícula<br />
vuelva a su posición de equilibrio.<br />
Cuando un objeto oscila con movimiento armónico simple, tanto la energía cinética<br />
como la potencial varían con el tiempo,<br />
∫ ∫<br />
√<br />
[ ( )]<br />
[ ( )]<br />
Puesto que la energía total puede considerarse como la suma de la energía cinética<br />
más la potencial y teniendo en cuenta que ,<br />
[ ( )]<br />
[ ( )]<br />
Es decir, la energía total del movimiento armónico simple es una cantidad constante,<br />
proporcional al cuadrado de la amplitud y al cuadrado de la frecuencia angular.<br />
Ejemplo:<br />
Un objeto de 3 kg ligado a un muelle oscila con una amplitud de 4 cm y un periodo de 2 s.<br />
(a) ¿Cuál es la energía total del sistema?<br />
La energía total puede determinarse a partir de la amplitud del movimiento y de la constante de fuerza del<br />
muelle, que puede calcularse mediante la masa del objeto y el periodo.<br />
(<br />
)<br />
División de Física Aplicada
Tema 5. <strong>Movimiento</strong> Ondulatorio 6<br />
(b) ¿Cuál es el modulo máximo de la velocidad del objeto?<br />
(<br />
La energía cinética alcanza su máximo valor cuando la velocidad es máxima, o lo que es lo mismo, cuando la<br />
energía cinética es igual a la energía total<br />
(c) ¿En qué posición el módulo de la velocidad es igual a la mitad de su valor máximo?<br />
Mediante el principio de conservación de la energía podemos relacionar la posición con el módulo de la<br />
velocidad<br />
Sustituyendo ahora la velocidad por<br />
2. MOVIMIENTO ONDULATORIO<br />
(<br />
)<br />
)<br />
√<br />
y despejando el valor de la posición<br />
√<br />
(<br />
Cuando, por cualquier causa, una partícula empieza a vibrar, transmite la oscilación a<br />
las partículas vecinas que, a su vez, la transmiten a otras partículas, generando una onda.<br />
Por lo tanto, podemos definir onda como toda perturbación <strong>física</strong> que se transmite, y<br />
movimiento <strong>ondulatorio</strong> a la propagación de dicha onda en el medio.<br />
La perturbación puede ser de naturaleza muy diversa y su propagación se puede<br />
llevar a cabo por diferentes causas, pero lo que todo movimiento <strong>ondulatorio</strong> tiene en<br />
común es que solo se propaga energía, y no materia.<br />
Las ondas se pueden clasificar:<br />
a. Según el medio de propagación.<br />
Ondas electromagnéticas: están formadas por campos eléctricos y<br />
magnéticos oscilantes, se propagan en el vacío. Por ejemplo, las ondas de radio o TV.<br />
Ondas mecánicas o materiales: están constituidas por el movimiento<br />
oscilatorio de partículas materiales y solo se pueden propagar en un medio material. Por<br />
ejemplo, las olas en el mar.<br />
b. Según la dirección de oscilación.<br />
√<br />
(<br />
)<br />
)<br />
√<br />
División de Física Aplicada
Tema 5. <strong>Movimiento</strong> Ondulatorio 7<br />
Ondas longitudinales: son aquellas en las que la dirección de la oscilación<br />
de las partículas coincide con la de propagación de la onda, como por ejemplo las ondas<br />
sonoras.<br />
Ondas transversales: aquellas cuya dirección de oscilación es perpendicular<br />
a la de propagación, como en el caso de las ondas electromagnéticas, o las producidas en<br />
una cuerda tensa.<br />
’<br />
Si sacudimos una cuerda<br />
estirada y sometida a tensión, observaremos<br />
cómo varia la forma de la cuerda a lo largo<br />
del tiempo. Al bucle o perturbación formada<br />
en la sacudida, que se mueve a lo largo de la<br />
cuerda, se le denomina pulso de onda, y a<br />
una sucesión de pulsos se les denomina tren<br />
de onda.<br />
En el instante inicial, , la forma de la<br />
cuerda viene representada por la función ( ). Un cierto tiempo después, el pulso se<br />
ha desplazado a una posición , en éste instante la función es ( ). La relación entre<br />
y viene dada por la expresión . Donde es la velocidad de propagación de<br />
la onda.<br />
Así pues el desplazamiento de la onda por la cuerda puede escribirse como<br />
( ) ( ), si se mueve en el sentido positivo del eje , y en el caso de moverse en<br />
sentido contrario como ( ) ( ). En general, llamaremos función de onda al<br />
desplazamiento en función del tiempo de la onda y que se transmite con velocidad<br />
respecto del medio, y se escribe como:<br />
( )<br />
Como ya hemos comentado, las ondas son fenómenos comunes, pero con orígenes<br />
físicos específicos. De acuerdo con ello, cada tipo de onda tiene una velocidad<br />
característica, es decir, la velocidad de una onda depende de las propiedades del medio,<br />
pero no del movimiento de la fuente que la genera. Por ejemplo, la velocidad del sonido<br />
de la bocina de un coche depende de las propiedades del aire y no del movimiento del<br />
coche.<br />
La velocidad de varios tipos de ondas mecánicas puede ser deducida mediante las<br />
leyes de Newton, pero dichos cálculos son complicados y no se desarrollaran aquí,<br />
aunque se citarán algunos ejemplos:<br />
a. Ondas en una cuerda, la velocidad se determina en función de la tensión de la<br />
cuerda ( ) y de la densidad de masa lineal (masa por unidad de longitud, )<br />
b. Ondas electromagnéticas, las cuales pueden propagarse en el vacío, y cuya<br />
velocidad toma un valor fijo, = 3·10 8 m/s<br />
√<br />
División de Física Aplicada
Tema 5. <strong>Movimiento</strong> Ondulatorio 8<br />
2.1. Ondas armónicas<br />
Si el extremo de una cuerda se mueve de forma periódica hacia arriba y hacia abajo,<br />
se generan ondas continuas y regulares denominadas ondas periódicas.<br />
Las ondas periódicas de cualquier tipo están caracterizadas por varias magnitudes:<br />
a. Amplitud ( ), es el valor máximo del desplazamiento respecto de la posición de<br />
equilibrio. A la parte de la onda donde la amplitud es máxima comúnmente se le<br />
denomina cresta.<br />
b. Frecuencia ( ), es el número de ondas que pasan por segundo por un punto<br />
determinado y viene determinada por la fuente de la onda.<br />
c. Periodo ( ), es el tiempo entre sucesivas crestas, y coincide con la inversa de la<br />
frecuencia.<br />
d. Longitud de onda ( ), es la distancia mínima recorrida en el espacio hasta que la<br />
función de onda se repite, o bien la distancia entre crestas sucesivas.<br />
e. Velocidad de onda ( ), velocidad con la que se propaga la onda.<br />
Durante un periodo la onda se mueve una distancia de una longitud de onda,<br />
de modo que la velocidad viene dada por<br />
Las ondas periódicas más sencillas son las ondas armónicas, de gran interés ya que,<br />
según el teorema de Fourier, todo movimiento <strong>ondulatorio</strong>, por analogía con el<br />
movimiento armónico simple, se puede escribirse como el sumatorio de ondas<br />
armónicas. Si una onda armónica se mueve por un medio, cada punto del medio oscila<br />
siguiendo un movimiento armónico simple. Así, la función de onda que describe el<br />
movimiento de una onda armónica se puede escribir como<br />
( ) (<br />
Donde es la amplitud, la longitud de onda y una constante de fase que depende<br />
de la elección del origen =0.<br />
Para describir una onda que se mueve a lo largo del eje en sentido positivo con una<br />
velocidad , se sustituye por – , y si además se considera igual a cero y se<br />
denomina número de onda ( ) al cociente , se obtiene que<br />
( ) ( ) ( )<br />
Teniendo en cuenta que: , puede escribirse la función que<br />
describe una onda armónica como<br />
( ) ( )<br />
Si se considera que la onda se mueve transversalmente, es decir, en el eje , para un<br />
punto determinado , la velocidad viene dada por<br />
)<br />
División de Física Aplicada
Tema 5. <strong>Movimiento</strong> Ondulatorio 9<br />
[ ( )]<br />
2.2. Energía e intensidad de onda. Absorción<br />
( )<br />
Recordemos que las ondas se generan cuando, por cualquier causa, una partícula<br />
empieza a vibrar y transmite la oscilación a las partículas vecinas. Cada partícula vibra con<br />
una determinada energía, por lo que la energía total de una onda es la suma de la energía<br />
de vibración de las partículas, luego<br />
∑<br />
A la energía por unidad de tiempo se le denomina potencia ( ), es decir,<br />
Por ejemplo, en el caso de una onda generada en una cuerda, la masa total de la<br />
cuerda es igual a la longitud de la misma multiplicada por la densidad lineal ( ), por lo<br />
que la energía y la potencia pueden calcularse a partir de las siguientes expresiones<br />
Ejemplo:<br />
Ondas de longitud de onda de 35 cm y amplitud 1.2 cm se mueven a lo largo de una cuerda de 15 m de<br />
longitud que tiene una masa de 80 g y está sometida a una tensión de 12 N.<br />
a) ¿Cuál es la energía total de las ondas de la cuerda?<br />
La energía que transporta una onda transversal en una cuerda viene determinada por la expresión:<br />
que es función de la densidad lineal de masa, , la frecuencia angular, y la amplitud, , de la onda.<br />
Tenemos que determinar la frecuencia angular, único valor que no obtenemos directamente del enunciado,<br />
para lo que puede emplearse la expresión de la velocidad de propagación de la onda:<br />
Teniendo en cuenta que la frecuencia angular es:<br />
Por lo tanto la energía total será:<br />
√<br />
√<br />
∑<br />
∑<br />
División de Física Aplicada
Tema 5. <strong>Movimiento</strong> Ondulatorio 10<br />
b) Hallar la potencia transmitida que pasa por un punto dado de la cuerda.<br />
La potencia viene dada por la expresión:<br />
Se define la intensidad del movimiento <strong>ondulatorio</strong> como la energía transportada por<br />
unidad de tiempo a través de la unidad de superficie perpendicular a la dirección de<br />
propagación.<br />
Donde se ha tenido en cuenta que la masa puede expresarse en función de la<br />
densidad y el volumen ( ), y que el cociente entre volumen y superficie es igual a<br />
la longitud característica del movimiento .<br />
De todo esto se deduce que la intensidad del movimiento <strong>ondulatorio</strong> es<br />
proporcional a la densidad del medio de propagación, a la velocidad de propagación y al<br />
cuadrado de la amplitud y de la velocidad angular.<br />
En general puede afirmarse que las ondas se atenúan, es decir, disminuyen su<br />
amplitud y energía conforme aumenta la distancia a la fuente emisora.<br />
Las ondas, al propagarse en un medio, sufren pérdida de energía e intensidad que<br />
son absorbidas por éste debido a su naturaleza y características <strong>física</strong>s. A este fenómeno<br />
se le denomina absorción de una onda.<br />
Consideremos una onda que se propaga en<br />
un medio homogéneo, en dirección del eje . La<br />
disminución relativa de intensidad está<br />
relacionada con el desplazamiento por el<br />
coeficiente de absorción , que depende de la<br />
naturaleza del medio y de la frecuencia de la<br />
onda.<br />
Si se integra dicha expresión se obtiene que , es decir, la intensidad de la<br />
onda disminuye exponencialmente con respecto al coeficiente de absorción .<br />
2.3. Interferencia de ondas armónicas<br />
La combinación de dos o más ondas, que se propagan en el mismo medio, da lugar a<br />
la formación de una nueva onda resultante igual a la suma algebraica de las ondas<br />
individuales. Es una propiedad característica y única del movimiento <strong>ondulatorio</strong><br />
denominada linealidad o principio de superposición.<br />
En el caso de ondas armónicas de la misma frecuencia, la superposición depende de<br />
la diferencia de fase entre las ondas. Supongamos dos ondas que se propagan en la<br />
misma dirección con la misma amplitud, frecuencia y número de ondas, pero con un<br />
desfase entre ellas<br />
División de Física Aplicada
Tema 5. <strong>Movimiento</strong> Ondulatorio 11<br />
( ) ( )<br />
La onda resultante es la suma de las ondas individuales,<br />
( ) ( )<br />
Dicha ecuación puede simplificarse si tenemos en cuenta que, la suma de los senos<br />
de dos ángulos es el doble producto del seno de la semisuma de ellos, por el coseno de la<br />
semidiferencia de los mismos,<br />
obteniéndose como onda resultante otra onda armónica con la misma frecuencia y el<br />
mismo número de onda. Recuerde que ( ) ( ).<br />
[<br />
] (<br />
La onda resultante tiene una amplitud igual a<br />
la diferencia entre las fases de las ondas individuales.<br />
)<br />
y una fase igual a la mitad de<br />
La superposición de dos o más ondas de igual frecuencia, o muy parecida, que da un<br />
patrón de intensidad observable se denomina interferencia.<br />
Si las dos ondas están en fase, la diferencia de fase es , y la amplitud<br />
de la onda resultante es . En este caso se denomina interferencia constructiva. Si las<br />
ondas están desfasadas , ( ) y la amplitud de la onda resultante es<br />
nula, se llama interferencia destructiva.<br />
Onda 1<br />
Onda 2<br />
Onda Resultante<br />
Interferencia Constructiva<br />
Onda 1<br />
Onda 2<br />
Onda Resultante<br />
Interferencia Destructiva<br />
La causa más corriente que produce una diferencia de fase entre dos ondas es la<br />
diferencia de longitud en los trayectos que recorren desde su fuente de emisión hasta el<br />
punto donde interfieren. Si la diferencia entre los trayectos es una longitud de onda o un<br />
número entero de longitudes de onda, , la interferencia es constructiva. Si la<br />
diferencia de los trayectos es una semilongitud de onda o un número impar de<br />
semilongitudes de onda, ( ) , es decir que el máximo de una onda<br />
coincidirá con el mínimo de la otra entonces se producirá una interferencia destructiva.<br />
División de Física Aplicada
Tema 5. <strong>Movimiento</strong> Ondulatorio 12<br />
Por ejemplo, en el caso de dos ondas de la misma amplitud y frecuencia con trayectos<br />
diferentes, emitidas desde dos fuentes que oscilan en fase<br />
( ) ( )<br />
La diferencia de fase debida a la diferencia de trayectos es:<br />
( ) ( ) ( )<br />
La onda resultante viene dada por la suma de las ondas individuales, es decir:<br />
[<br />
] (<br />
En los puntos en los que la interferencia es constructiva, la intensidad es , donde<br />
es la intensidad debida a las fuentes, ya que la amplitud resultante es el doble de la<br />
amplitud de las ondas. En los puntos de interferencia destructiva la intensidad es cero.<br />
No es necesario que dos focos estén en fase para que produzcan un patrón de<br />
interferencias. Se producirán patrones de interferencia semejantes mediante dos focos<br />
cuya diferencia de fase sea constante a lo largo del tiempo.<br />
Dos focos que están en fase o tienen una diferencia de fase constante se denominan<br />
fuentes coherentes. Las fuentes de ondas cuya diferencia de fase no es constante a lo<br />
largo del tiempo, sino que varía aleatoriamente, son fuentes incoherentes. En el caso de<br />
fuentes incoherentes, la interferencia en un punto concreto varía rápidamente de<br />
constructiva a destructiva y viceversa, y no se observa ningún patrón de interferencia<br />
estable. La intensidad resultante de las ondas originadas por dos o más fuentes<br />
incoherentes es simplemente la suma de las intensidades debidas a las fuentes aisladas.<br />
Ejemplo:<br />
Suponga dos altavoces separados 1 metro excitados por un mismo oscilador y que emiten un sonido de<br />
frecuencia 1150 Hz. Una persona se encuentra a 4.0 m de uno de los altavoces, ¿a qué distancia debe estar<br />
del segundo altavoz para notar una interferencia destructiva? Suponga que la velocidad de propagación del<br />
sonido en el aire es de 343 m/s.<br />
La longitud de onda de este sonido es:<br />
)<br />
División de Física Aplicada
Tema 5. <strong>Movimiento</strong> Ondulatorio 13<br />
Para que haya interferencia destructiva, la persona debe estar media longitud de onda, o 0.15 cm más<br />
alejada de un altavoz que del otro. Así por ejemplo, la persona debe estar a 4.15 m o a 3.85 m del segundo<br />
altavoz.<br />
2.4. Ondas estacionarias<br />
Las ondas estacionarias se producen cuando interfieren, al propagarse en sentido<br />
contrario, dos movimientos <strong>ondulatorio</strong>s con la misma longitud de onda ( ), velocidad de<br />
propagación ( ) y amplitud ( ).<br />
Por ejemplo, las ondas generadas en una cuerda cuando se fija un extremo de<br />
manera que no pueda vibrar. Cuando una onda incide sobre el extremo fijo de una cuerda<br />
ésta se refleja, es decir, se genera una nueva onda en sentido opuesto, de forma que la<br />
superposición de las dos ondas – incidente y reflejada- produce una interferencia<br />
destructiva en el extremo de la cuerda. Supongamos que la onda incidente y la reflejada<br />
son de la forma, ( ) e ( ), siendo la onda resultante la<br />
suma de ambas<br />
( ) ( ) ( ) (<br />
⁄<br />
) ( )<br />
La onda final posee características distintas a las iniciales. Todos los puntos efectúan<br />
un movimiento armónico simple, pero con amplitudes distintas, que dependen de la<br />
posición. Existen puntos con interferencia destructiva o nodos, es decir que no vibran, y<br />
otros con interferencia constructiva donde la amplitud de vibración es máxima<br />
denominados vientres o antinodos.<br />
Consideramos una cuerda de longitud :<br />
a. Si la cuerda está fija por ambos extremos, se cumple que: ( ) ( ) .<br />
La segunda condición solo se<br />
cumple cuando ( ) , o bien,<br />
. Por lo tanto podemos<br />
expresar la longitud de la cuerda<br />
como .<br />
Este resultado se conoce como<br />
condición de onda estacionaria con<br />
ambos extremos fijos, en general se<br />
suele expresar como:<br />
{<br />
n = 1<br />
n = 2<br />
n = 3<br />
N<br />
A<br />
N<br />
N A<br />
N<br />
A N<br />
N A N A N A N<br />
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Tema 5. <strong>Movimiento</strong> Ondulatorio 14<br />
A partir de ella podemos obtener que la frecuencia de resonancia es<br />
Cada una de las frecuencias de resonancia, junto con su función de onda, se llama<br />
modo de vibración. La frecuencia de<br />
resonancia más baja corresponde al<br />
modo fundamental o primer armónico<br />
(n = 1). Solamente se consideran<br />
armónicas a aquellas frecuencias de<br />
resonancia que son un múltiplo<br />
entero de la frecuencia fundamental.<br />
Las frecuencias de resonancia que no<br />
son múltiplos enteros de la frecuencia<br />
fundamental son denominadas<br />
sobretonos.<br />
n = 1<br />
n = 2<br />
n = 3<br />
que ( ) es un máximo o un mínimo.<br />
b. Si la cuerda está fija por un<br />
solo extremo, se cumple: ( ) y<br />
La segunda condición solo se cumple cuando: ( ) , es decir para valores de<br />
. Luego, la longitud se puede expresar como , que se conoce como<br />
condición de onda estacionaria con un extremo libre, y en general se suele expresar como<br />
Ejemplo:<br />
N<br />
N A<br />
N<br />
A N<br />
N A N A N A<br />
N<br />
A<br />
( )<br />
( )<br />
Una cuerda de 2 metros de longitud y masa 1 kg está fija por ambos extremos. La tensión de la cuerda es de<br />
20 N.<br />
a) ¿ Cuáles son las frecuencias de los tres primeros modos de vibración?<br />
b) Si en un punto ubicado a 0.4 m hay un nodo, ¿en qué modo de vibración y con qué frecuencia está<br />
vibrando la cuerda?<br />
Primero debemos determinar cuáles son los tres primeros modos de vibración de la cuerda, entonces<br />
consideremos las posibilidades:<br />
Nodo – Antinodo – Nodo<br />
Nodo – Antinodo – Nodo – Antinodo – Nodo<br />
Nodo – Antinodo – Nodo – Antinodo – Nodo – Antinodo – Nodo<br />
N<br />
Las frecuencias las podemos obtener por ⁄ , entonces es necesario conocer la velocidad y la longitud<br />
de onda, determinemos primero la densidad lineal de masa<br />
División de Física Aplicada
Tema 5. <strong>Movimiento</strong> Ondulatorio 15<br />
Luego la velocidad de propagación de la onda en la cuerda será<br />
√<br />
√<br />
Por lo tanto, para el primero modo de vibración (NAN) tenemos que, como la cuerda mide 2 m, la distancia<br />
entre cada nodo es de , la longitud de onda es , y la frecuencia pude calcularse:<br />
Para NANAN, la distancia entre cada nodo es de 1 m, y la longitud de onda es de 2 m, la frecuencia será:<br />
Para NANANAN, la distancia entre cada nodo es de , y la longitud de onda es de<br />
, la frecuencia será:<br />
Para el apartado b) del problema debemos considerar que, si el nodo está en 0.4 m, la longitud de la onda<br />
es de 0.8 m, luego la frecuencia de vibración de la cuerda es:<br />
y el modo de vibración es: (el quinto modo)<br />
2.5. Propagación de ondas<br />
Cuando una onda incide sobre una superficie límite o de separación entre dos medios<br />
donde la velocidad de propagación es diferente, parte de la onda es reflejada y parte es<br />
transmitida.<br />
Consideramos, por ejemplo, una onda sonora en el<br />
aire (rayo incidente) que incide sobre una superficie<br />
sólida o líquida:<br />
- El rayo reflejado forma un ángulo con la normal a la<br />
superficie igual al que forma el rayo incidente, es decir:<br />
⁄<br />
⁄<br />
Rayo<br />
reflejado<br />
Rayo<br />
incidente<br />
Rayo<br />
refractado<br />
- El rayo transmitido o refractado se desvía de la<br />
normal dependiendo de la velocidad de propagación en el segundo medio. Esta<br />
desviación del rayo transmitido se denomina refracción.<br />
Cuando la velocidad de propagación de la onda en el segundo medio es mayor que en<br />
el medio incidente, el rayo refractado se desvía alejándose de la normal. Al incrementarse<br />
el ángulo de incidencia también se incrementa el ángulo de refracción. A la relación entre<br />
las velocidades de propagación en los diferentes medios se le denomina índice de<br />
refracción ( ). Si consideramos, como el índice de refracción del medio incidente y<br />
como el del medio de refracción o segundo medio, según la ley de Snell, la velocidad de<br />
propagación es:<br />
División de Física Aplicada
Tema 5. <strong>Movimiento</strong> Ondulatorio 16<br />
En el caso que una onda encuentra un obstáculo o rendija en la dirección de su<br />
propagación, ésta intenta rodearlo y por lo tanto se deforma, a esta distorsión se le<br />
denomina difracción. Solo se observa difracción cuando el obstáculo o rendija tiene un<br />
tamaño ( ) del orden de la longitud de onda ( ).<br />
Por ejemplo, las ondas sonoras poseen longitudes de onda grandes en comparación<br />
con las aberturas u obstáculos (ventanas, puertas…), es decir que el fenómeno de<br />
difracción es común en este tipo de ondas. Por el contrario, las ondas luminosas visibles<br />
poseen longitudes de onda muy pequeñas, siendo muy difícil observar la difracción, de<br />
forma que la luz parece propagarse en línea recta.<br />
2.6. Efecto Doppler<br />
Cuando la fuente de ondas y el observador están en movimiento relativo con<br />
respecto al medio material en el que la onda se propaga, la frecuencia de las ondas<br />
observadas es diferente de la frecuencia de las ondas emitidas por la fuente. Este<br />
fenómeno recibe el nombre de efecto Doppler en honor a su descubridor.<br />
En primer lugar, vamos a observar el fenómeno, y después se obtendrá la fórmula<br />
que relaciona la frecuencia de las ondas observadas con la frecuencia de las ondas<br />
emitidas, la velocidad de propagación de las ondas , la velocidad del emisor y la<br />
velocidad del observador .<br />
Se considerará que el emisor produce ondas de forma continua, pero solamente se<br />
representarán los sucesivos frentes de ondas, circunferencias centradas en el emisor,<br />
separados por un periodo, de un modo semejante a lo que puede observarse en la<br />
experiencia en el laboratorio con una cubeta de ondas.<br />
Empezando por el caso más sencillo, se considerará que el observador está en<br />
reposo, a la izquierda o a la derecha del emisor de ondas y se estudiarán diversas<br />
situaciones dependiendo de la velocidad del emisor.<br />
Recordaremos que en el estudio de las del movimiento <strong>ondulatorio</strong> armónico se<br />
estableció la relación entre longitud de onda y el periodo, .<br />
División de Física Aplicada
Tema 5. <strong>Movimiento</strong> Ondulatorio 17<br />
Emisor en reposo ( )<br />
Se dibujan los sucesivos frentes de ondas, que son<br />
circunferencias separadas una longitud de onda, centradas en<br />
el emisor. El radio de cada circunferencia es igual al producto<br />
de la velocidad de propagación por el tiempo transcurrido<br />
desde que fue emitido. La separación entre dos frentes de<br />
onda es una longitud de onda, , siendo el periodo o<br />
tiempo que tarda en pasar dos frentes de onda consecutivos<br />
por la posición del observador.<br />
La longitud de onda medida por el emisor y por el observador es la misma, una unidad,<br />
.<br />
Emisor en movimiento ( )<br />
Se considerará primero el caso de que la velocidad del emisor es menor que la<br />
velocidad de propagación de las ondas en el medio .<br />
Si el movimiento del emisor va de izquierda a derecha (velocidades positivas), la<br />
longitud de onda medida por el observador situado a la derecha es menor que la unidad,<br />
y la longitud de onda medida por el observador situado a la izquierda del emisor será<br />
mayor que la unidad.<br />
Observador situado a la derecha del emisor<br />
Observador situado a la izquierda del emisor<br />
Observador situado a la derecha del emisor<br />
Observador situado a la izquierda del emisor<br />
Como , o bien , hay una relación inversa<br />
entre longitud de onda y la frecuencia .<br />
Si el emisor genera ondas sonoras, el sonido escuchado por el observador situado a la<br />
derecha del emisor, será más agudo, y el sonido escuchado por el observador situado a la<br />
izquierda será más grave. En otras palabras, cuando el emisor se acerca al observador,<br />
éste escucha un sonido más agudo y cuando el emisor se aleja del observador, éste<br />
escucha un sonido más grave.<br />
División de Física Aplicada
Tema 5. <strong>Movimiento</strong> Ondulatorio 18<br />
Emisor en movimiento ( )<br />
Cuando el emisor está en movimiento ( )<br />
Cuando la velocidad del emisor sea igual que la<br />
velocidad de propagación de las ondas en el medio , la<br />
longitud de onda medida por el observador situado a la<br />
derecha del emisor es cero. Si el emisor es un avión que va a<br />
la velocidad del sonido, los sucesivos frentes de las ondas<br />
emitidas se agrupan en la punta o morro del avión<br />
Cuando la velocidad del emisor sea mayor que la velocidad de propagación de las<br />
ondas en el medio , el movimiento <strong>ondulatorio</strong> resultante es entonces una onda cónica<br />
(la envolvente de los sucesivos frentes de onda es un cono con el vértice en el emisor).<br />
Ésta onda se llama onda de Mach u onda de choque, y es el sonido repentino y violento<br />
que se percibe cuando un avión supersónico pasa cerca de un observador. Estas ondas se<br />
observan también en la estela que dejan los botes que se mueven con mayor velocidad<br />
que las ondas superficiales sobre el agua.<br />
A<br />
B O<br />
La envolvente, es la recta<br />
tangente común a todas las<br />
circunferencias. En el espacio, los<br />
frentes de onda son esferas y la<br />
envolvente es una superficie cónica.<br />
En el instante , el emisor se<br />
encuentra en B, emite una onda que<br />
se propaga por el espacio con<br />
velocidad . En el instante el emisor<br />
se encuentra en el punto O, y se ha<br />
desplazado . En este instante, el<br />
frente de onda centrado en B tiene<br />
una radio .<br />
En el triángulo rectángulo OAB, el ángulo del vértice puede calcularse empleando la<br />
expresión . Este cociente se denomina número de Mach, y al ángulo se le<br />
denomina ángulo de Mach.<br />
Consideremos una fuente que emite ondas con una frecuencia y que se mueve a<br />
una velocidad respecto a un receptor que se mueve con una velocidad . Las ondas<br />
se propagan con una frecuencia y una velocidad . La frecuencia percibida por el<br />
receptor ( ) viene dada por la expresión:<br />
División de Física Aplicada
Tema 5. <strong>Movimiento</strong> Ondulatorio 19<br />
La elección correcta del signo se determina recordando que la frecuencia tiende a<br />
aumentar cuando el foco y el receptor se acercan. Por ejemplo, si el receptor se acerca al<br />
foco, en el numerador se selecciona el signo positivo.<br />
Ejemplo:<br />
Un silbato emite sonido de frecuencia 500 Hz y se mueve con una máquina de tren a velocidad de 90 km/h.<br />
Un conductor se mueve en la misma dirección, pero en sentido contrario, en un vehículo con una velocidad<br />
de 144 km/h acercándose al tren. Calcular la frecuencia del sonido percibida por el conductor.<br />
Tren Vehículo<br />
La frecuencia del sonido percibido es = 603 Hz<br />
Vehículo<br />
La frecuencia del sonido percibida es =603 Hz<br />
3. ONDAS SONORAS<br />
= 25 m/s<br />
= 340 m/s<br />
= -40 m/s<br />
= -25 m/s<br />
= -340 m/s<br />
= 40 m/s<br />
Las ondas sonoras consisten en el movimiento <strong>ondulatorio</strong> longitudinal de las<br />
partículas que forman el medio. Cuando las ondas poseen una frecuencia comprendida<br />
entre 20 y 20000 Hz son detectadas por el oído humano, y se denominan ondas audibles<br />
o sonido.<br />
3.1. Velocidad de las ondas sonoras<br />
Como ya hemos comentado, la velocidad de una onda ( ) depende de las<br />
propiedades del medio. En el caso de las ondas sonoras, la velocidad depende del módulo<br />
de compresibilidad ( ) y de la densidad del medio ( )<br />
Como vimos en temas anteriores, el módulo de compresión está relacionado con la<br />
variación de presión y volumen. También sabemos que la variación de volumen debida a<br />
los cambios de presión en los líquidos es bastante menor que en los gases. La diferencia<br />
es tal que es capaz de compensar la mayor densidad de los líquidos, con respecto a los<br />
√<br />
Tren<br />
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Tema 5. <strong>Movimiento</strong> Ondulatorio 20<br />
gases, y la velocidad del sonido es varias veces mayor en los líquidos que en los gases, tal<br />
y como puede apreciarse en la tabla.<br />
Medio de transmisión Aire (20 °C) Agua (20 °C) Madera<br />
v (m/s) 343 1482 3300<br />
En los gases, tanto la compresión como la densidad dependen drásticamente de la<br />
temperatura y de la presión. Si además tenemos en cuenta la ecuación de los gases<br />
ideales, y el coeficiente adiabático del medio , podremos expresar la velocidad de una<br />
onda sonora como:<br />
donde en es el coeficiente adiabático y la masa molar del gas.<br />
Ejemplo:<br />
√<br />
√<br />
Una onda sonora de 5000 Hz., tiene una longitud de onda de 6.5 cm en un gas con las siguientes<br />
características: peso molecular = 28 g/mol, Cp = 7/2 nR y Cv = 5/2 nR. Calcula la temperatura a la que se<br />
encuentra el gas.<br />
La expresión que indica la velocidad de propagación de una onda sonara en un gas ideal a una temperatura,<br />
es la siguiente<br />
√<br />
La medida de la temperatura de un gas por medio de una onda sonora se realiza a partir de la fórmula<br />
anterior midiendo la velocidad de propagación del sonido en el gas, despejando la temperatura:<br />
A partir de la frecuencia y longitud de onda de la señal puede hallarse la velocidad de propagación:<br />
Con los valores de los calores específicos se calcula el coeficiente adiabático:<br />
Finalmente:<br />
⁄<br />
√<br />
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Tema 5. <strong>Movimiento</strong> Ondulatorio 21<br />
3.2. Impedancia<br />
Tal como vimos anteriormente, la energía de una onda corresponde a la suma de las<br />
energías de oscilación de las partículas del medio, lo que, expresado en función del<br />
volumen ocupado por la onda, puede representarse como<br />
∑<br />
La sensación de sonoridad de una onda no está relacionada directamente con la<br />
energía, sino con la intensidad o potencia por unidad de área, siendo la potencia la<br />
energía por unidad de área, luego la expresión de intensidad de una onda sonora es<br />
donde , es la impedancia o resistencia acústica del medio (resistencia de un medio a que<br />
una onda se propague a través del mismo). Si observamos la ecuación anterior podemos<br />
ver que cuando la impedancia aumenta también aumenta la intensidad de la onda (a<br />
diferencia de lo que sucede con la impedancia eléctrica). La impedancia acústica se puede<br />
expresar como<br />
√ √<br />
La impedancia acústica desempeña un importante papel en las propiedades de<br />
transmisión de las ondas sonoras.<br />
3.3. Nivel sonoro<br />
La percepción del sonido no es proporcional a la intensidad sino que varía<br />
logarítmicamente. Por lo tanto, se usa una escala logarítmica para describir el nivel<br />
sonoro o de intensidad de una onda sonora , el cual se mide en decibelios y se define por<br />
donde es la intensidad <strong>física</strong> del sonido e es un nivel de referencia, que tomaremos<br />
como umbral de audición<br />
En escala logarítmica, el umbral de audición ( ) es de 0 dB y el umbral del dolor<br />
( = 1 W/m 2 ) de 120 dB. En realidad, la sonoridad depende de la frecuencia y del nivel de<br />
intensidad en decibelios.<br />
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Tema 5. <strong>Movimiento</strong> Ondulatorio 22<br />
Fuente<br />
Intensidad <strong>física</strong><br />
( )<br />
Respiración 10 0<br />
Nivel sonoro<br />
(dB)<br />
Descripción<br />
0 umbral de audición<br />
Susurro 10 1.5 15 Sonido suave<br />
Tráfico intenso 10 8<br />
Concierto de rock (a 2 m),<br />
trueno, reactor a 100 m<br />
10 12<br />
Despegue de un cohete 10 18<br />
Ejemplo:<br />
80 poco ruidoso<br />
120 umbral de dolor<br />
180 rotura de tímpano<br />
El ladrido de un perro supone alrededor de 1 mW de potencia. (a) Si esta potencia se distribuye<br />
uniformemente en todas direcciones, ¿cuál es el nivel de intensidad sonora a una distancia de 5 m?<br />
(b) ¿Cuál sería el nivel de intensidad de dos perros ladrando al mismo tiempo si cada uno de ellos desarrolla<br />
una potencia de 1 mW?<br />
El nivel de intensidad sonora está relacionado con la intensidad <strong>física</strong> mediante:<br />
Calculamos la intensidad a 5 m:<br />
Calculamos el nivel de intensidad sonora a 5 m:<br />
( )<br />
Si es la intensidad de un perro la intensidad de dos perros , por lo tanto<br />
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