caracteristicas de las fibras opticas - publicaciones de Roberto Ares
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3- ANCHO DE BANDA<br />
3.1- DISPERSIÓN MODAL<br />
CARACTERISTICAS DE LAS FIBRAS OPTICAS<br />
En el tipo <strong>de</strong> <strong>fibras</strong> ópticas bajo análisis en la Fig 01, <strong>de</strong>nominadas multimodo, los distintos rayos propagados recorren<br />
distintos caminos, sufriendo, según el ángulo, distintas reflexiones. Se tiene <strong>de</strong> esta forma que al introducir en el extremo <strong>de</strong><br />
la fibra óptica un impulso <strong>de</strong> luz, en el otro extremo se produce una dispersión en la llegada <strong>de</strong> los distintos rayos. En otras<br />
palabras, si se inyecta a un mismo tiempo un <strong>de</strong>terminado número <strong>de</strong> fotones (partícula asociada a la energía<br />
electromagnética) en la salida se i<strong>de</strong>ntificarán en el tiempo <strong>de</strong>bido a los distintos recorridos. En realidad, la i<strong>de</strong>ntificación <strong>de</strong><br />
cada fotón requiere <strong>de</strong> un instrumento <strong>de</strong> <strong>de</strong>tección <strong>de</strong> muy alta velocidad <strong>de</strong> respuesta (gran ancho <strong>de</strong> banda), como el<br />
contador <strong>de</strong> fotones. Con instrumentos <strong>de</strong> <strong>de</strong>tección más simples se obtiene una medida que es la integración <strong>de</strong> la energía<br />
recibida y se asocia generalmente a un pulso <strong>de</strong> forma gaussiana.<br />
A esta dispersión o apertura <strong>de</strong>l impulso <strong>de</strong> ingreso se la <strong>de</strong>nomina modal o intermodal <strong>de</strong>bido a que en la teoría<br />
electromagnética se <strong>de</strong>nomina modo <strong>de</strong> propagación al rayo <strong>de</strong> la física clásica. La <strong>de</strong>finición <strong>de</strong> la dispersión modal se<br />
realiza con pulsos gaussianos <strong>de</strong> entrada y salida, escribiéndose como:<br />
Wm = (Ws 2 -We 2 ) 1/2<br />
don<strong>de</strong> We es la apertura <strong>de</strong>l impulso <strong>de</strong> entrada a mitad <strong>de</strong> altura y Ws la apertura <strong>de</strong> la salida. La dispersión modal resulta<br />
ser el ensanchamiento adicional <strong>de</strong>l pulso <strong>de</strong> entrada. Al consi<strong>de</strong>rar al pulso en el tiempo con forma <strong>de</strong> onda gaussiana se<br />
pue<strong>de</strong> escribir:<br />
S(t) = exp[-2,77.(t/Wm) 2 ]<br />
Para conocer <strong>las</strong> características <strong>de</strong> transferencia <strong>de</strong> la fibra óptica <strong>de</strong>bemos encontrar la transformada <strong>de</strong> Fourier <strong>de</strong> S(t):<br />
S(f) = 0,17.Wm.exp (-3,56.f 2 .Wm 2 )<br />
De esta forma se tiene que el ancho <strong>de</strong> banda <strong>de</strong>finido a 3 dB <strong>de</strong> atenuación <strong>de</strong> potencia óptica respecto al nivel en 0 Hz será<br />
(la constante 0,44 aparece para uniformar unida<strong>de</strong>s):<br />
AB = 0,44/Wm<br />
Obsérvese <strong>de</strong> la expresión que el ancho <strong>de</strong> banda es inversamente proporcional a la dispersión modal Wm. El valor <strong>de</strong><br />
Wm se expresa por unidad <strong>de</strong> longitud <strong>de</strong> la FO. Siendo cómodas <strong>las</strong> unida<strong>de</strong>s nseg/km. El ancho <strong>de</strong> banda AB disminuye<br />
con el incremento <strong>de</strong> la longitud <strong>de</strong>l enlace y se expresa en unidad <strong>de</strong> MHz.km. En otras palabras, dada una longitud <strong>de</strong><br />
enlace se tiene un valor límite <strong>de</strong> separación temporal entre pulsos <strong>de</strong> información sin exce<strong>de</strong>r una superposición tolerable.<br />
Con mayor velocidad los pulsos adyacentes se interfieren y se incrementa la tasa <strong>de</strong> error <strong>de</strong> bit BER.<br />
Se recuerda que, como la corriente eléctrica es proporcional a la potencia óptica, es <strong>de</strong>cir que la potencia eléctrica es<br />
proporcional al cuadrado <strong>de</strong> la potencia óptica, los 3 dB ópticos correspon<strong>de</strong>n a 6 dB eléctricos.<br />
Existen dos formas <strong>de</strong> reducir la dispersión modal para incrementar el ancho <strong>de</strong> banda disponibles <strong>de</strong> la fibra óptica:<br />
produciendo una variación gradual <strong>de</strong>l perfil <strong>de</strong>l índice <strong>de</strong> refracción y permitiendo la propagación <strong>de</strong> un solo modo. De esta<br />
forma, se logra c<strong>las</strong>ificar <strong>las</strong> <strong>fibras</strong> ópticas.<br />
-Según el perfil <strong>de</strong>l índice <strong>de</strong> refracción: abruptas (o salto <strong>de</strong> índice) y graduales<br />
-Según el número <strong>de</strong> modos <strong>de</strong> propagación: multimodo (más <strong>de</strong> un modo) y monomodo.<br />
3.2- PERFIL DE ÍNDICE DE REFRACCIÓN<br />
Se analiza inicialmente la solución que recurre a la variación gradual <strong>de</strong>l índice <strong>de</strong> refracción. Se obtiene la siguiente ca<strong>de</strong>na<br />
<strong>de</strong> acontecimientos:<br />
-La dispersión modal se produce porque los distintos modos <strong>de</strong> propagación recorren distintos caminos en distinto tiempo.<br />
-La velocidad <strong>de</strong> propagación <strong>de</strong>l modo en el medio dieléctrico es c/n (c la velocidad <strong>de</strong> la luz en el vacío 3.10 5 Km/s).<br />
-De esta forma los rayos que recorren mayor camino lo hacen por la periferia <strong>de</strong>l núcleo.<br />
-Lo hacen allí don<strong>de</strong> el índice <strong>de</strong> refracción es menor que en el centro y don<strong>de</strong> la velocidad también es mayor.<br />
-Luego: la mayor longitud <strong>de</strong> recorrido se compensa con la mayor velocidad <strong>de</strong> propagación.<br />
En la Fig 02 se ha representado a la fibra <strong>de</strong> índice gradual con un recorrido <strong>de</strong> rayos que se curvan suavemente <strong>de</strong>bido a que<br />
no existe una interfaz abrupta entre el núcleo y el revestimiento. Se <strong>de</strong>muestra que el mínimo <strong>de</strong> Wm se logra cuando el<br />
perfil <strong>de</strong>l índice respon<strong>de</strong> a la ley:<br />
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