Clases 6-7 Febrero 16 y 18 El efecto fotoeléctrico. - unam

Visible
Como además
Figura 6.18 Representación pictórica del átomo de
hidrógeno basada en el modelo de Bohr.
Ultravioleta
2
2
= r x mv
= mr ω = 2πmr
ν , (5-43)
se obtiene que, después de sustituir rn y ν, que el momento angular orbital del
electrón también está cuantizado
nh
= (5-44)
2π
[ ] = n,
n
en donde ħ es la llamada constante de Dirac.
Con frecuencia se suelen representar las energías de los estados
estacionarios como los peldaños de una escalera irregular, en la que las
transiciones entre estados estacionarios se pueden agrupar en series
caracterizadas por el estado final de las transiciones. Así, la serie de
transiciones en las que el estado final es el estado básico del átomo de
hidrógeno (n = 1) se llama serie de Lyman, aquella en la que el estado final es
el primer estado excitado (n = 2) se llama serie de Balmer, y siguen las series
de Paschen, Brackett y Pfünd para n = 3, 4 y 5, respectivamente. A modo de
ejemplo, en la figura 6-19 se representan las series de Lyman, Balmer y
Paschen.