Clases 6-7 Febrero 16 y 18 El efecto fotoeléctrico. - unam
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<strong>El</strong> <strong>efecto</strong> <strong>fotoeléctrico</strong> consiste en la emisión de electrones (llamados fotoelectrones)<br />
desde la superficie de un material cuando sobre ésta incide radiación electromagnética. <strong>El</strong><br />
estudio de las características de este fenómeno puede hacerse utilizando un dispositivo<br />
experimental como el que se muestra esquemáticamente en la Fig. 5‐11. En un tubo<br />
evacuado se coloca un fotocátodo y un ánodo conectados a una fuente de voltaje variable.<br />
Además se incluye un dispositivo (interruptor) que permite invertir la polaridad del voltaje<br />
aplicado. Al iluminar el fotocátodo con luz monocromática de frecuencia ν, se establece una<br />
fotocorriente que varía con el voltaje aplicado en la forma mostrada en la Fig. 5‐12. Los<br />
resultados experimentales obtenidos son los siguientes:<br />
Vmax<br />
i<br />
ν = cte.<br />
Figura 5‐15. Variación de i con I para ν =<br />
cte.<br />
i<br />
I = cte.<br />
i<br />
ν3<br />
‐V1 ‐V2 ‐V3<br />
ν2<br />
ν1<br />
I3<br />
I2<br />
I1<br />
I3<br />
V<br />
V<br />
a) En términos generales, la<br />
fotocorriente se establece aun si no hay voltaje<br />
aplicado, lo cual significa que al menos algunos<br />
de los fotoelectrones emitidos tienen una<br />
energía cinética suficiente como para llegar al<br />
ánodo. De hecho, para que la fotocorriente<br />
cese, se tiene que aplicar un voltaje inverso<br />
para frenar a los fotoelectrones más veloces. <strong>El</strong><br />
valor Vmax de este voltaje de frenado,<br />
multiplicado por la carga del electrón, es una<br />
medida de la energía cinética máxima que<br />
pueden adquirir algunos de los fotoelectrones<br />
emitidos por el fotocátodo (Fig. 5‐12).<br />
b) Al aumentar la intensidad de la<br />
radiación, manteniendo su frecuencia fija, la<br />
fotocorriente aumenta pero el voltaje inverso<br />
necesario para que la fotocorriente llegue a<br />
cero es independiente de la intensidad; es<br />
decir, la energía cinética máxima no cambia<br />
con la intensidad de la radiación.<br />
c) Manteniendo una intensidad<br />
Figura 5‐<strong>16</strong>. Variación de i con V para constante, el voltaje de frenado, o potencial<br />
I = cte.<br />
Vmax<br />
retardador, aumenta al aumentar la frecuencia<br />
de la radiación incidente (Fig. 5‐13).<br />
d) Existe una frecuencia umbral por<br />
debajo de la cual no se produce la emisión de<br />
K<br />
fotoelectrones, sin importar cual sea la<br />
Cs<br />
W<br />
Figura 5‐17. Variación de Vmax con ν.<br />
ν<br />
intensidad de la radiación incidente.<br />
e) Cuando la frecuencia de la radiación<br />
es mayor o igual que la umbral, la emisión de<br />
los fotoelectrones es esencialmente<br />
instantánea, sin importar que tan débil sea su<br />
intensidad. La energía cinética máxima de los<br />
fotoelectrones, medida por el voltaje de<br />
frenado (Tmax = ‐eVmax), es una función sólo de<br />
la frecuencia de la radiación y no de su<br />
intensidad.<br />
f) En cada metal, la energía cinética máxima varía linealmente con la frecuencia de la<br />
radiación; es decir,