Tema 6: Estudio termodinámico de las interfases
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El punto 2 <strong>de</strong>l líquido y los 1 y 4 <strong>de</strong>l gas están todos ellos a la misma presión (presión<br />
atmosférica, P). Sin embargo, la presión en el punto 3 es menor, ya que se encuentra en el<br />
exterior <strong>de</strong> la superficie curvada y según la ecuación <strong>de</strong> Young-Laplace P3 será menor que P4<br />
(P3=P4-2γ/r=P-2γ/r). Puesto que P2 es mayor que P3, la fase líquida no está en equilibrio<br />
mecánico, por lo que el líquido se <strong>de</strong>splazará hacia <strong>las</strong> regiones <strong>de</strong> menor presión ascendiendo<br />
por el tubo capilar. El equilibrio se alcanzará cuando P3=P2, lo cual se consigue por la presión<br />
hidrostática que ejerce la columna <strong>de</strong> líquido en el capilar.<br />
Efectivamente, si el líquido ascien<strong>de</strong> una altura h por el capilar se tendrá que:<br />
P2=P6+ ρ V gh<br />
P3=P5+ ρ L gh<br />
P5=P4- 2γ/r<br />
En estas relaciones hemos supuesto que el menisco es esférico (válido para tubos<br />
estrechos) y a<strong>de</strong>más hemos <strong>de</strong>spreciado el peso <strong>de</strong> los lados <strong>de</strong>l menisco al calcular la<br />
presión hidrostática (zona entre líneas rojas <strong>de</strong> la figura).<br />
Imponiendo la condición <strong>de</strong> equilibrio: P2=P3 y teniendo en cuenta que P4=P6 se llega a:<br />
P6+ρ V gh = P5+ ρ L gh = P4- 2γ/r + ρ L gh = P6+ρ L gh-2γ/r<br />
2γ/r=[ρ L -ρ V ]gh<br />
<strong>de</strong>spejando la altura <strong>de</strong> la columna valdrá:<br />
El radio <strong>de</strong>l menisco, r, se pue<strong>de</strong> expresar en función <strong>de</strong>l radio <strong>de</strong>l capilar R y <strong>de</strong>l ángulo <strong>de</strong><br />
contacto θ, (R=r cosθ), obteniendo:<br />
(24)<br />
Si el líquido moja: θ0; h>0 el líquido ascien<strong>de</strong> por el capilar, por el contrario si<br />
θ>90 °; cosθ