SEMINARIO N° 6 PRIMER PRINCIPIO DE LA TERMODINÁMICA Z ...
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Fisicoquímica CIBEX Guía de Seminarios 2010<br />
<strong>PRIMER</strong> <strong>PRINCIPIO</strong>.<br />
El primer principio establece que la energía de un sistema aislado se conserva, frente a cualquier proceso<br />
que tenga lugar en su interior. La experiencia muestra que la energía puede transformarse de una forma a<br />
otra, pero en balance, siempre se conserva.<br />
Si el sistema está acoplado térmica y/o mecánicamente con el exterior (entorno, alrededor, medio<br />
ambiente, etc.), entonces es posible la transferencia de energía como calor y/o trabajo. Pero a diferencia<br />
de la energía, que es una función de estado, tanto el calor como el trabajo dependen de la manera que<br />
el sistema evoluciona durante la transformación entre dos estados.<br />
El cálculo de los cambios energéticos requiere de la correcta caracterización de los estados entre los<br />
cuales el sistema evoluciona, así como la naturaleza química y física de las sustancias involucradas en la<br />
transformación, incluyendo si existen o no cambios de fases, reacción química, etc.<br />
La energía interna de una sustancia pura puede analizarse considerando al volumen y la temperatura<br />
como variables de estado. La energía, como propiedad extensiva, dependerá de la masa de sistema en<br />
estudio. Por este motivo, siempre será necesario indicar la masa o el número de moles de sustancia en<br />
cada estado.<br />
Cuando así se lo requiera, las ecuaciones de estado servirán para conocer las variables de estado<br />
faltantes.<br />
Si la energía interna U se expresa como una función de T y de V, entonces su cambio estará definido por<br />
∂U<br />
∂U<br />
∂U<br />
∂U<br />
dU ( T,<br />
V ) = ( ) V dT + ( ) T dV = CV<br />
. dT + ( ) T dV ( ) T = π = presión int erna<br />
∂T<br />
∂V<br />
∂V<br />
∂V<br />
Esta ecuación es general para un sistema de un único componente y se puede aplicar independientemente<br />
de si la transformación es reversible o irreversible. Describe el cambio que experimenta la energía<br />
interna como función de estado.<br />
Si δq y δw representan respectivamente el calor y el trabajo intercambiado en una transformación<br />
infinitesimal, entonces<br />
( T,<br />
V ) = q w<br />
dU δ + δ<br />
El símbolo δ se emplea para indicar que estas dos magnitudes no son funciones de estado. Para el cálculo<br />
del trabajo y del calor se requiere conocer cómo fue la transformación. Si los mismos estados (inicial y final)<br />
están conectados por una transformación reversible por un lado (donde el trabajo y el calor se indicarán<br />
δwrev y δqrev respectivamente) y por alguna transformación irreversible por otro lado (donde el trabajo y el<br />
calor se indicarán δwirr y δqirr respectivamente), se deberá verificar que el cambio de energía interna debe<br />
ser el mismo, de manera que<br />
dU ( T,<br />
V ) = δ q + δw<br />
= δq<br />
+ δw<br />
rev<br />
Esto resulta válido siempre que los estados inicial y final sean los mismos para estos procesos equivalentes,<br />
los que pueden estar constituidos por una única transformación o una combinación de ellas.<br />
Sin embargo, pueden darse situaciones que no permitan afirmar que partiendo del mismo estado inicial,<br />
alcancen el mismo estado final en una única transformación. Analizaremos algunos casos:<br />
Caso I: El sistema puede intercambiar calor y trabajo en alguna extensión. Como los trabajos en ambos<br />
procesos son distintos, entonces los calores transferidos en cada tipo de proceso no son iguales. En este<br />
caso, se observará que partiendo del mismo estado inicial se puede alcanzar el mismo estado final en una<br />
única trasformación.<br />
Caso II: El sistema no intercambia calor (δqrev=0 y δqirr=0). Este es el caso de las transformaciones<br />
adiabáticas. Como los trabajos involucrados son distintos en los procesos reversibles e irreversibles, entonces<br />
a partir de un estado inicial común, el sistema evoluciona adiabáticamente pero alcanza distintos estados<br />
finales. Entonces, el cambio de energía interna no es el mismo.<br />
PROCESOS ISOTÉRMICOS<br />
PROBLEMA 2: Expansión isotérmica de un gas ideal.<br />
(a) Calcule el aumento de energía interna ∆U cuando un mol de un gas ideal se expande desde 50 L a 100<br />
L a 300 K. ¿Es necesario indicar si el proceso es reversible o irreversible? Justifique. Tenga presente que<br />
para un gas ideal, la presión interna es nula.<br />
(b) Calcule el calor absorbido por el sistema en la expansión del inciso anterior, si el gas se expande (i) en el<br />
vacío (ii) contra una presión externa igual a la presión final (iii) reversiblemente.<br />
rev<br />
irr<br />
irr<br />
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