Libro con resumenes y ejercicios resueltos
Ejercicios resueltos(N. Perez) - Pontificia Universidad Católica de ... Ejercicios resueltos(N. Perez) - Pontificia Universidad Católica de ...
(c) La teoría dependiente del tiempo nos lleva a:E 0 = 2 j(j + 1)− Gµ B B 0 j2I(574)E 1 = 2 j(j + 1)− Gµ B B 0 (j − 1)2I(575)donde H = H 0 + W (t)P if (t) = 1 ∣∫ ∣∣∣ t∣ ∣∣∣2 2 e iω fit ′ W fi (t ′ )dt ′0(576)Ahora, tenemos que la perturbación es:Luego, tenemos:W (t) = − Gµ B∆BJ x e −λt i = 1 (|j, j − 1〉), f = 0 (|j, j〉) (577)(W fi (t ′ ) = 〈j, j| − Gµ )B∆BJ x |j, j − 1〉e −λt′ (578)Luego, recordamos que:Aquí, hemos utilizadoLuego, tenemos que:Recordando que:〈j, j|J x |j, j − 1〉 = 2√ √ j(j + 1) − (j − 1)j = 2j (579)22J x = J + + J −W fi (t ′ ) = − Gµ B∆B √2je−λt ′ (580)2Finalmente:SeaLuego,ω fi = E 0 − E 1( ) 2 GµB ∆BP 10 =2j2 ∣∫ t0∫ t0= − Gµ BB 0e −i Gµ B B 0 t ′ e −λt′ dt ′ ∣ ∣∣∣2(581)(582)¯λ = iGµ BB 0 + λ (583)e −¯λt ′ dt ′ = − 1¯λ(e −¯λt − 1) (584)Finalmente, tenemos que la probabilidad de transición es:( ) 2 GµB ∆BP 10 (t) =2j 1|e−¯λt − 1| 2 (585)2 |¯λ| 287
Pontificia Universidad Católica de Chile - Facultad de FísicaQM II - FIZ0412Ayudantía 11Profesor: Max BañadosAyudante : Nicolás Pérez (nrperez@uc.cl)Problemas1. Una partícula de masa m y carga eléctrica e, moviéndose en una dimensión , está confinada a una intervalode largo a y está sujero a una campo elétrico uniforme E. Inicialmente está en el autoestado de la energíacinética con autovalor E k = k 2 π 2 2 /2ma 2 , donde k es un entero. Encuentre, a primer orden en e 2 , laprobabilidad de que después de un tiempo t su energía cinética será encontrada en E l donde k ≠ l.2. Considere dos spines 1/2. ⃗ S 1 y ⃗ S 2 , acoplados por una interacción de la forma a(t) ⃗ S 1· ⃗S 2 ; a(t) es una funcióndel tiempo que se aproxima a cero cuando |t| se aproxima a infinito, y toma valores no despreciables (delorden a 0 ) solo dentro de un intervalo, cuyo ancho es del orden de τ, cerca de t = 0.(a) En t = −∞, el sistema está en el estado |+, −〉 (un autoestado de S 1z y S 2z con autovalores +/2 y−/2). Calcule, con aproximaciones, el estado del sistema en t = +∞. Muestre que la probabilidadP(+− −→ −+) de encontrar, en t = +∞, el sistema en el estado |−, +〉 depende solo de la integral:∫ +∞−∞a(t)dt(b) Calcule P(+− −→ −+) usando teoría de perturbaciones tiempo dependiente a primer orden. Disculalas condiciones de validez para tal aproximación comparando los resultados obtenidos con aquellosde la pregunta que precede.(c) Ahora asuma que los dos spines están también interactuando con un campo magnético estático ⃗ B 0paralelo a O z . El correspondiente hamiltoniano Zeeman puede ser escrito como:H 0 = −B 0 (γ 1 S 1z + γ 2 S 2z ) (586)donde γ 1 y γ 2 son las razones giromagnéticas de los dos spines, asumidos a ser diferentes. Asumaque a(t) = a 0 e −t2 /τ 2 . Calcule P(+− =⇒ −+) por teoría de perturbaciones dependientes del tiempo.Con fijo a 0 y τ, discuta la variación P(+− =⇒) − + con respecto a B 0 .88
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Pontificia Universidad Católica de Chile - Facultad de FísicaQM II - FIZ0412Ayudantía 11Profesor: Max BañadosAyudante : Nicolás Pérez (nrperez@uc.cl)Problemas1. Una partícula de masa m y carga eléctrica e, moviéndose en una dimensión , está <strong>con</strong>finada a una intervalode largo a y está sujero a una campo elétrico uniforme E. Inicialmente está en el autoestado de la energíacinética <strong>con</strong> autovalor E k = k 2 π 2 2 /2ma 2 , donde k es un entero. Encuentre, a primer orden en e 2 , laprobabilidad de que después de un tiempo t su energía cinética será en<strong>con</strong>trada en E l donde k ≠ l.2. Considere dos spines 1/2. ⃗ S 1 y ⃗ S 2 , acoplados por una interacción de la forma a(t) ⃗ S 1· ⃗S 2 ; a(t) es una funcióndel tiempo que se aproxima a cero cuando |t| se aproxima a infinito, y toma valores no despreciables (delorden a 0 ) solo dentro de un intervalo, cuyo ancho es del orden de τ, cerca de t = 0.(a) En t = −∞, el sistema está en el estado |+, −〉 (un autoestado de S 1z y S 2z <strong>con</strong> autovalores +/2 y−/2). Calcule, <strong>con</strong> aproximaciones, el estado del sistema en t = +∞. Muestre que la probabilidadP(+− −→ −+) de en<strong>con</strong>trar, en t = +∞, el sistema en el estado |−, +〉 depende solo de la integral:∫ +∞−∞a(t)dt(b) Calcule P(+− −→ −+) usando teoría de perturbaciones tiempo dependiente a primer orden. Disculalas <strong>con</strong>diciones de validez para tal aproximación comparando los resultados obtenidos <strong>con</strong> aquellosde la pregunta que precede.(c) Ahora asuma que los dos spines están también interactuando <strong>con</strong> un campo magnético estático ⃗ B 0paralelo a O z . El correspondiente hamiltoniano Zeeman puede ser escrito como:H 0 = −B 0 (γ 1 S 1z + γ 2 S 2z ) (586)donde γ 1 y γ 2 son las razones giromagnéticas de los dos spines, asumidos a ser diferentes. Asumaque a(t) = a 0 e −t2 /τ 2 . Calcule P(+− =⇒ −+) por teoría de perturbaciones dependientes del tiempo.Con fijo a 0 y τ, discuta la variación P(+− =⇒) − + <strong>con</strong> respecto a B 0 .88