Libro con resumenes y ejercicios resueltos
Ejercicios resueltos(N. Perez) - Pontificia Universidad Católica de ...
Ejercicios resueltos(N. Perez) - Pontificia Universidad Católica de ...
- No tags were found...
You also want an ePaper? Increase the reach of your titles
YUMPU automatically turns print PDFs into web optimized ePapers that Google loves.
Pontificia Universidad Católica de Chile - Facultad de FísicaQM II - FIZ0412Ayudantía 4Profesor: Max BañadosAyudante : Nicolás Pérez (nrperez@uc.cl)Resumen - Teoría de Perturbaciones independienteConsideremos que hemos resuelto la ecuación de Schrodinger:H 0 ψ 0 n = E n ψ 0 n (160)Donde ψ 0 n es un set completo de autofunciones <strong>con</strong> los correspondientes autovalores E 0 n. Se cumple:〈ψ 0 n|ψ 0 m〉 = δ nm (161)La idea es perturbar ligeramente modificando el potencial. Resolveremos entonces:Hψ n = E n ψ n (162)OJO! Lo que obtendremos siempre serán soluciones aproximadas. Ahora, escribimos el Hamiltoniano en funciónde un parámetro λ muy pequeño y expandimos la función de onda y la energía:H = H 0 + λH ′ψ n = ψn 0 + λψn 1 + λ 2 ψn 2 + ... (163)E n = En 0 + λEn 1 + λ 2 En 2 + ...Importante: En 1 es la corrección a primer orden del autovalor y ψn 1 del autoestado.Si reemplazamos en la ecuación original y jugamos un poco <strong>con</strong> los productos, obtenemos:En 1 = 〈ψn|H 0 ′ |ψn〉 0 (164)y la corrección del autoestado será:ψ 1 n = ∑ m≠n〈ψ 0 m|H ′ |ψ 0 n〉(E 0 n − E 0 m)ψ 0 m(165)Así mismo, la energía a segundo orden quedará dada por:E 2 n = ∑ m≠n|〈ψ 0 m|H ′ |ψ 0 n〉| 2E 0 n − E 0 m(166)20