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Pero, como sabemos que σ 2 y = 1 y
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(ψ1 (t)ψ 2 (t)) (= e −iHt 10)(4
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Entonces, se obtiene:Lo que se tran
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o también:(Ψ(t) = e −iE( 0)t/ 1
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al resultado general y formamos un
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SolucionesProblema 1:El hamiltonian
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|S 2y = /2〉 = 1 √2(| ↑〉 2 +
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Problema 1:SolucionesConsideremos l
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〈l|a 3 a † |0〉 = 〈l|a 3 |1
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Como hemos notado, obtenemos el mis
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Problemas ExtraDerive en detalle la
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donde hemos introducido el parámet
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⎞Entonces, tenemos dos matrices i
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Problema 1:SolucionesPara resolver
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I 2 =Ahora, podemos calcular I = (I
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Mientras que con el valor original
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Ahora, necesitamos obtener la corre
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V =⎛⎜⎝0 〈2s|V |2p, m = 0〉
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Entonces, nuestro problema se reduc
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3. Un cierto sistema cuántico se e
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V ij = 〈φ i |V |φ j 〉〈1, 0|
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En el caso de b 3 se tiene:ḃ 2 =
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〈D z (t)〉 = b ∗ 1(t)b 2 (t)e
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Problema 1:SolucionesPara resolver
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La energía que aparece en el denom
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Problema 1:SolucionesSe tiene un po
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Luego, obtenemos:ρ(E k ) =dΓ =dΓ
- Page 69 and 70: a + b ===11/a 0 − ik − 11/a 0 +
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- Page 73 and 74: Así que tenemos:〈nljm|H K |nljm
- Page 75 and 76: y definiendo:ɛ ′ = ɛ − E nl(Z
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- Page 79 and 80: Con esto, lo que se tiene según lo
- Page 81 and 82: = 1.055 × 10 −30 kgcm 2 /sc = 3
- Page 83 and 84: Relacion de recursion : H n+1 (αx)
- Page 85 and 86: que corresponde a lo pedido.(b) Ten
- Page 87 and 88: ω fi = E 1 − E 0√kω =m(562)(5
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- Page 91 and 92: Luego, recordemos como se resuelve
- Page 93 and 94: e ⃗ S 2 | + −〉 = e ⃗ S 2 1
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- Page 97 and 98: SolucionesProblema 1:(a) De clases,
- Page 99 and 100: De modo que evaluando en los ángul
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- Page 103 and 104: 2 Aproximación WKB2.1 Problemas Re
- Page 105 and 106: E = 1 ( ( 22 mω2 n + 1 ) )− b 2m
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- Page 109 and 110: Ahora el elemento de matriz se calc
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- Page 113 and 114: ( ) 2πc2 1/2⃗A ⃗k, ⃗ λ|N k1
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- Page 117 and 118: Queda demostrado.b) Queremos demost
- Page 119: Como el operador involucrado consis
- Page 123 and 124: considerando:k =√2mE 2 y E n = 2
- Page 125 and 126: y, entonces:P † (12) = P (12)esto
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