Arquivo do trabalho - IAG - USP

Reconexão Magnética Turbulentaκ forte ∼ v trans l trans ∼ Lv L (v L /V A ) 3 (4.18)o que coincide com a Eq. (4.17), indicando que o aumento da difusividade de pequenosvórtices no regime de turbulência MHD forte pode produzir uma mistura eficiente docampo magnético da mesma forma que a difusividade induzida pela turbulência fraca naescala de injeção. Este resultado mostra a conexão entre a turbulência fraca e a forte emtermos da mistura que estes processos induzem.O caso trans-Alfvénico (M A ∼ 1) é equivalente a substituir M A ≡ 1 nas expressõesobtidas para os casos super-Alfvénico ou sub-Alfvénico, ou seja, na Eq. (4.17) ou (4.18).As eqs. (4.12) e (4.17) e (4.18) para a difusão de campos magnéticos por reconexãoturbulenta serão testadas no estudo numérico que apresentaremos no próximo capítuloacerca dosefeitosdaturbulência MHDnaformaçãoestelar emnuvens moleculares. Nessescasos, poderemos identificar a escala de injeção l inj e a velocidade turbulenta v turb com adimensão l nuvem e a velocidade de dispersão medida na nuvem v nuvem , respectivamente.No caso de turbulência sub-Alfvénica, o coeficiente de difusão pode ser aproximado porκ nuvem ∼ v nuvem l nuvem (v nuvem /v A ) 3 (4.19)enquanto que paraocaso daturbulência trans-Alfvénica ousuper-Alfvénica podemosusara mesma estimativa mas sem o fator M 3 A . 83