Arquivo do trabalho - IAG - USP

Reconexão Magnética Turbulentacular ao campo, l ⊥ , enquanto que sua escala l ‖ , ao longo do campo magnético não muda.A difusão induzida por turbulência fraca é pequena quando comparada à turbulênciahidrodinâmica e pode ser estimada comoκ fraca ∼ d 2 ω, (4.13)onde d é o passeio aleatório (”random walk”) da linha de campo em um período de onda∼ ω −1 . A turbulência fraca na escala l inj evolui em um tempo de evolução não linear(veja Cho, Lazarian & Vishniac 2003)τ ∼ (v A /v L ) 2 ω −1 (4.14)O deslocamento das linhas de campo magnético na direção perpendicular é um resultadodo passeio aleatório〈y 2 〉 ∼ (τω)d 2 . (4.15)DeacordocomLV99,odeslocamento daslinhasdecampomagnéticoemumadistânciax é um passeio aleatório espacial dado por d〈y 2 〉/dx ∼ l inj (v L /v A ) 4 , que resulta em〈y 2 〉 ∼ Lx(v L /v A ) 4 . (4.16)Combinando as Eqs. (4.13), (4.14), (4.15) and (4.16) obtemos o coeficiente de difusãopara a turbulência fraca (sub-Alfvénica) (Santos-Lima et al. 2010; Lazarian 2011)κ fraca ∼ Lv L (v L /v A ) 3 ≡ Lv L MA 3 (4.17)o qual é menor do que sua contrapartida hidrodinâmica por um fator MA 3 ≪ 1.A contribuição adicional para a difusividade no caso v A ≫ v L vem das pequenasescalas nas quais a turbulência magnética torna-se forte, isto é, na escala l trans (definidaanteriormente (eq. 4.8)) na qual a condição de balanço crítico l ‖ /v A ≈ l ⊥ /δv l é satisfeita,tornando a turbulência forte. Assim a velocidade correspondente a l trans será v trans ∼v L (v L /v A ). Para a turbulência forte a difusão será82