Arquivo do trabalho - IAG - USP

Reconexão Magnética Turbulentaescalas onde a difusão resistiva é importante são microscópicas e portanto esta camada émuito fina, ouseja, 2∆ ≪ 2L. O campo reconectado eoplasma são então expelidos a umavelocidade v out na direção perpendicular à de entrada (veja figura 4.4). Assume-se que osistema é estacionário. A teoria de Sweet-Parker prevê uma taxa de reconexão v rec = v ine usando a geometria acima e conservação de momentum é fácil demonstrar que:v rec,SP = v A / √ S. (4.9)onde o número de Lundquist, S, é a razão entre o tempo de difusão ôhmico t diff ≡ L 2 /ηo tempo de Alfvén t A ≡ L/v A e é dado porS = Lv A /η. (4.10)Como a maiorias dos sistemas astrofísicos possui números de Lundquist muito grandesa reconexão nestes émuito lenta. Étambém fácilver que adifusãodeSweet-Parker élentapois todo o fluido que entra na região de reconexão deve sair através de uma interfaceresistiva muito fina.Procurando tratar tando de plasmas colisionais quanto acolisionais, Lazarian & Vishniac(1999)propuseram ummodelo dereconexão rápida na presença deturbulência MHD.Figura4.5: Painel superior: reconexão deacordocomomodelodeLV99. ∆édeterminadopela turbulência e pode ser grande. Painel inferior: reconexão de campo magnético empequenas escalas. Adaptado de Lazarian, Vishniac & Cho (2004).O modelo de Lazarian & Vishniac LV99 generaliza o modelo de Sweet-Parker consi-79