Arquivo do trabalho - IAG - USP

Revisão TeóricaFigura 2.2: Diagrama esquemático da interação entre um RSN e uma nuvem. O RSNexpande e impacta a nuvem. Os ângulos β e γ são funções do tempo, da velocidade doRSN, e dos raios da nuvem e do RSN, como indicado pelas equações no texto.(Fig. 2.2). Vemos que em t = 0, isto é, quando o RSN toca a nuvem, estas duas linhassão coincidentes e γ = 0, então v cs = χ 1/2 v RSN . Posteriormente, em um tempo t c,RSNquando o RSN aproxima-se do centro da nuvem e a injeção de energia do choque do RSNna nuvem termina, γ = π/2 e v cs = 0. Notamos que somente para um choque plano, γserá igual a π/2 quando o choque atinge exatamente o centro da nuvem. Para r c ≤ R RSN ,γ será = π/2 um pouco antes de atingir o centro. O valor médio da velocidade integradasobre o tempo de cruzamento do RSN éondeˆv cs ≃ v RSN(nshn c) 0.52t c,RSN∫ tc,RSN0cosγ(t) dt (2.10)cosγ(t) = d2 −R 2 RSN (t)−r2 c2R RSN (t) r c, (2.11)d é a distância entre o centro do RSN e o centro da nuvem, R RSN é o raio do RSN, r c éo raio da nuvem, n c é a densidade inicial da nuvem, n sh é a densidade da shell do RSN e20