Arquivo do trabalho - IAG - USP

Revisão Teóricase na nuvem com uma velocidade v cs . A pressão dinâmica da onda de choque, ∼ n sh vRSN 2 ,deve ser comparável à pressão dinâmica atrás do choque na nuvem, ∼ n c vcs 2 e isto resultaem uma relação bem conhecida para v cs no caso de um choque plano:onde( ) 1/2 nshv cs ∼ v RSN (2.7)n c( )n shn c= χ é o contraste de densidade entre a casca ou ’shell’ do RSN e a nuvem,n sh é a densidade da ’shell’ e n c é a densidade do gás da nuvem. Como discutido emLeão (2007) (veja também a secção A.3 do Apêndice A) durante sua evolução um RSNpassa por dois regimes principais: um adiabático (ou Sedov-Taylor) e posteriormente umregime radiativo. Quando o RSN está ainda na fase adiabática pode-se demonstrar que(Leão, 2007, e A.22 da secção A.3):v cs,a (R) ∼ 43E 1/251R 3/2RSN,50 n1/2 c,10km/s (2.8)onde n c,10 é a densidade da nuvem em unidades de 10 cm −3 , E 51 é a energia da SN emunidades de 10 51 erg, R RSN,50 é o raio da ’shell’ do RSN em unidades de 50 pc. Quandoo RSN entra na fase radiativa sua velocidade de expansão é descrita pela equação A.33da secção A.3:onde f 10 (f = ( n shnE51 0.8 f 1/210v cs,r ∼ 47 km/s (2.9)R 5/2RSN,50 n1/2 c,10n 0.41)) é o contraste de densidade entre a ’shell’ do RSN e a densidade domeio interestelar em unidades de 10 e n é a densidade do meio ambiente.Porém, as equações acima são válidas somente para um choque plano. Para as interaçõesentre o RSN e a nuvem esféricos precisamos considerar os efeitos da curvaturatanto da frente de choque do RSN, quanto da nuvem. A velocidade instantânea do gáschocado movendo-se em direção ao centro da nuvem, v cs , é somente uma fração da velocidadede expansão do RSN e depende do contraste de densidade, χ, entre a ’shell’ e anuvem (como no caso de choque plano) e do ângulo γ entre o vetor velocidade do RSN e alinha que liga o centro da nuvem e o ponto de contato instantâneo entre a nuvem e o RSN19