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uma descontinuidade na fronteira da célula x i+1(Toro, 1999).2Figura B.2: Distribuição das constantes definidas por partes em um dado passo de tempo(Extraído de Toro (1999)).No código usam-se as coordenadas espaciais, dadas em unidades de um comprimentotípico, L ∗ (que pode ser a dimensão do sistema em estudo, por exemplo, o tamanho danuvem), a densidade, ρ, normalizada por uma densidade de referência ρ ∗ (que pode ser,por exemplo, a densidade do meio ambiente), o campo de velocidades, v, e a velocidadedo som, c s , por uma velocidade de referência, v ∗ (que pode ser, por exemplo, a própriavelocidade do som do meio). Com essas unidades de referência podemos encontrar todas√as outras variáveis, em especial, o campo magnético é dado em unidades de v ∗ 4πρ∗ .Usamos condições periódicas para as fronteiras do domínio computacional empregadoneste trabalho.Injeção de turbulênciaO ’forcing’, f, éaforça responsável pela injeção de turbulência no domínio computacional.Este é implementado no espaço espectral de Fourier concentrado ao redor de um vetorde onda k inj correspondendo à escala de injeção l inj . Perturba-se um número N f decomponentes discretas da velocidade em uma casca esférica de espessura de k inj −∆k inja k inj + ∆k inj com um perfil Gaussiano de meia altura k c e pico ṽ f = v turb na escalade injeção. Em todos os modelos aqui estudados adotamos k c = 0.4 em unidades docódigo.Como perturbamos um número discreto N f de componentes Fourier que dependem
da escala de injeção k inj e da espessura da casaca perturbada ∆k inj , a amplitude ṽ fvaria com a escala de injeção de modo a manter sempre a mesma potência de injeção deturbulência P inj .
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