複雜系統介紹 - 中研院物理研究所- Academia Sinica
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Introduction to Complex Systems<br />
複 雜 系 統 之 簡 介<br />
梁 鈞 泰<br />
中 央 研 究 院 物 理 所<br />
Kwan-tai Leung<br />
Institute of Physics, <strong>Academia</strong> <strong>Sinica</strong>,<br />
Taipei, 115, Taiwan<br />
http://www.sinica.edu.tw/~leungkt
Outline of talk<br />
• What is complex system<br />
• Brownian motion and random walk<br />
• Fractal, power laws & self-similarity<br />
• Self-organized criticality<br />
• Earthquake and its modeling<br />
• Some current research topics
What is a complex system ( 複 雜 系 統 )?<br />
複 雜 系 統 是 一 個 由 多 個 簡 單 單 元 所 組 成 的 結 構 。 一<br />
般 來 講 , 複 雜 系 統 最 有 趣 的 地 方 在 於 所 組 成 的 單 元<br />
經 由 非 線 性 交 互 作 用 , 會 產 生 集 体 的 行 為 。 這 些 集<br />
体 行 為 可 在 空 間 或 時 間 中 表 現 為 圖 形 化 、 新 層 次 之<br />
結 構 。<br />
這 類 系 統 往 往 受 外 界 影 響 , 而 在 熱 力 、 噪 音 的 作 用<br />
下 運 作 。 要 瞭 解 這 些 系 統 的 行 為 , 我 們 需 要 運 用 熱<br />
力 學 和 統 計 力 學 的 概 念 和 方 法 。
Brownian motion & random walk<br />
布 朗 運 動 與 隨 機 行 走<br />
Let us start with a simple system:<br />
Robert Brown (1773–1858)<br />
布 朗 先 生 在 顯 微 鏡<br />
下 看 到 水 中 的 花 粉<br />
不 斷 進 行 不 規 則 的<br />
運 動<br />
10 -6 公 尺<br />
2 µm polysteryne spheres<br />
in water<br />
doing random walks
The random walker’s trajectory ( 軌 跡 )<br />
It does look random
統 計<br />
規 律<br />
= 走 了 t 步 以 後 的 幅 度<br />
x<br />
2<br />
≈ C t<br />
C=diffusion constant<br />
~ 10 -9 cm 2 /sec<br />
for 2µm particle in water
Exercise: Can we talk about the speed of diffusion?<br />
What is it?<br />
Related: how long does it take for a fly to know you are<br />
eating a cake? How about information propagation?
Power laws 指 數 定 律<br />
When two physical variables are related, the simplest<br />
relationship is a power law. E.g.<br />
x<br />
=<br />
1<br />
2<br />
gt<br />
2<br />
∝<br />
t<br />
2<br />
g<br />
Free fall<br />
x<br />
=<br />
vt<br />
∝t<br />
Constant speed<br />
2<br />
x ≈ C t<br />
Random walk
Two ways to define D:<br />
1. Mass ( 質 量 ) M~L D<br />
Dimension D ( 維 度 )<br />
M~L D=1<br />
M~L 2 D=2 M~L3 D=3<br />
2. Stick length ( 尺 度 ) l Coverage ( 覆 蓋 數 ) N ~ 1/l D 也 是 指 數 定 律<br />
l=1, N=64 l=2, N=16=64/2 2 l=4, N=4=16/2 2
Fractal dimension 碎 形 維 度<br />
碎 形 (fractal) 一 詞 是 由 B. Mandelbrot 提 出<br />
( 書 名 The fractal geometry of Nature, 1983) 。<br />
Stick length ( 尺 度 ) l<br />
Coverage ( 覆 蓋 數 ) N ~ 1/l D<br />
l=200 km l=100 km l=50 km<br />
1 < D < 2<br />
Most coastlines are fractal with dimension between 1 & 2
Sierpinski gasket<br />
l is the stick length (radius for applying gaussian blur<br />
to this picture in Photoshop)<br />
l=1 l=1/2 l=1/4 l=1/8<br />
N l<br />
=3 N l<br />
=9 N l<br />
=27 N l<br />
=81<br />
For l=2 -n<br />
N=3 n = 3 -log l/log 2 = 3 -log 3 l/log 3 2 = l<br />
–log 3/log 2 D=log3/log2=1.585
Exercise: What is the average density of fractal?<br />
What is the difference between that and the density<br />
of the material? Can you use it to distinquish a fractal<br />
from an ordinary object?
Koch curve ( 寇 赫 曲 線 )<br />
Exercise: Can you show that the fractal<br />
dimension of the Koch curve is log4/log3=1.26?
Fractal dimension of random walk<br />
L<br />
2<br />
=<br />
x<br />
2<br />
≈<br />
C t<br />
L<br />
Let each step carry a unit mass m.<br />
After t steps, total mass M is<br />
M=m t ~ L 2<br />
D=2 in any dimension
Self-similarity 自 我 相 似 性<br />
cut<br />
Blow up<br />
Sierpinski gasket
cut and blow up<br />
It looks random, but<br />
it also looks “self similar”
A practical example of self-similarity
The motion of a random walker is described by<br />
an equation known as Langevin equation ( 朗 氏 方 程 ):<br />
dx<br />
dt<br />
= µ f + ξ<br />
f<br />
=<br />
−<br />
dU<br />
dx<br />
.<br />
f 是 外 力 ,µ 是 mobility, 而 ξ 則 是 噪 音 項<br />
假 如 流 體 中 有 不 只 一 顆 而 是 很 多 顆 粒 子 , 我 們 需 要 知 道 的 不<br />
是 每 顆 粒 子 的 位 移 , 而 是 粒 子 的 密 度 場 ρ( x,<br />
t)<br />
。 密 度 場 遵<br />
守 擴 散 方 程 式 :<br />
∂ρ<br />
= C<br />
∂t<br />
∂<br />
∂<br />
2<br />
ρ<br />
2<br />
x<br />
ρ<br />
x
Phase transitions 相 變<br />
Self-similarity and power laws<br />
can be found in phase<br />
transitions<br />
Common material’s 3 phases<br />
Magnetic material
Power laws in thermodynamic<br />
quantites at phase transition<br />
Magnetization 磁 化 率<br />
Specific heat 比 熱
Lattice-gas model of phase transitions<br />
~ many random walkers with weak attraction<br />
T~0<br />
T=T c T=1.05 T c T=2T c<br />
Exercise: which pattern is more complex, contains more information?
Scale invariance or self-similarity at T c<br />
After the operation, the left picture<br />
Is reduced into this box
A self-similar trajectory lacks characteristic length and<br />
time scale. If you do a Fourier analysis, there is no<br />
characteristic frequency – the power spectrum ( 頻 譜 )<br />
is also a power law:<br />
1<br />
P( f ) ≈ α=2<br />
α<br />
f
P( f ) ≈<br />
1<br />
f<br />
α<br />
White noise<br />
α=0<br />
1/f noise<br />
α=1<br />
α=2<br />
Brownian noise
Outline of talk<br />
• What is complex system<br />
• Brownian motion and random walk<br />
• Power laws & self-similarity<br />
• Self-organized criticality<br />
• Earthquake and its modeling<br />
• Some current research topics
Self-Organized Criticality (SOC)<br />
自 組 臨 界 性<br />
對 於 任 一 時 間 序 列 , 我 們 總 可 以 計 算 它 對 應 的 功 率 譜 。 人 們<br />
逐 漸 發 現 世 界 上 有 很 多 人 為 或 自 然 產 生 的 時 間 序 列 , 它 們 對<br />
應 的 功 率 譜 都 沒 有 明 顯 的 特 徵 頻 率 , 而 且 經 常 具 有 這 特 性 的<br />
現 象 有 很 多 , 包 括 河 流 的 水 位 、 恆 星 的 亮 度 、 地 震 的 訊 號 、<br />
股 票 指 數 的 起 伏 、 甚 至 古 典 音 樂 的 音 量 等 。 如 何 去 合 理 解 釋<br />
這 普 適 性 便 成 為 理 論 物 理 學 家 的 挑 戰 。<br />
於 是 ,Per Bak 等 人 在 1987 年 提 出 即 使 在 缺 乏 明 顯 可 調 控 的 參<br />
數 下 也 能 產 生 指 數 定 律 的 機 制 , 並 稱 之 為 「 自 組 臨 界 性 」<br />
(self-organized criticality)。 他 們 更 同 時 提 出 一 個 圖 像 化 而 直<br />
覺 的 「 沙 堆 模 型 」(sandpile model) 來 闡 釋 該 概 念 。
Sandpile as a paradigm of SOC<br />
Bak & Chen, Sc. Am. 1991<br />
• “Self-organized” means systems reaching critical states without tuning.<br />
• “Critical”: at critical slope (“angle of repose”), no characteristic avalanche<br />
size exists. It covers all possible values with power-law distribution P(s)~s -b .
Open-boundary conditions 開 放 的 邊 界 條 件<br />
are important to ensure self-organized criticality<br />
Number of jobs thrown out of window obeys P(n)~n -b
Outline of talk<br />
• What is complex system<br />
• Brownian motion and random walk<br />
• Power laws & self-similarity<br />
• Self-organized criticality<br />
• Earthquake and its modeling<br />
• Some current research topics
One major success of SOC is in earthquake modeling<br />
(Note: not prediction)
Gutenberg-Richter law for earthquake magnitude<br />
N(>m) per yr<br />
Cumulative distribut’n<br />
Data from sesmicity catalog 1973-1997<br />
Slope 1.62<br />
(compared to 1.8 of model)<br />
Earthquake magnitude m
self-organized critical earthquake model<br />
fault<br />
Olami, Feder, and Christensen, Phys. Rev. Lett. 68, 1244 (1992)
Slip-size distribution in earthquake model<br />
S<br />
Latest results: Lise & Paczuski PRE 2001<br />
One slip initiates an avalanche of ultimately S slips<br />
P(S)~S -1.8<br />
P(S)<br />
S
Outline of talk<br />
• What is complex system<br />
• Brownian motion and random walk<br />
• Power laws & self-similarity<br />
• Self-organized criticality<br />
• Earthquake and its modeling<br />
• Some current research topics<br />
- crack pattern formation<br />
- water striders<br />
-…..
The scales of cracks<br />
monolayer of microspheres<br />
dried lake<br />
earthquake faults<br />
100 km<br />
50µm<br />
1m<br />
dried clay<br />
20cm<br />
100m<br />
fissures in Black Rock<br />
Desert, Nevada
monolayer of polystyrene spheres (µm size)<br />
Early stage<br />
0.5 mm<br />
0.05 mm<br />
Skjeltorp & Meakin
In presence of dissipation (e.g. friction), crack growth<br />
is subcritical, and speed of crack tip
Approach: simplify the problem as much as possible—<br />
one step from being trivial. Try to capture the essential<br />
physics, then test the results against real, complex situations.
Simulating cracks: a spring-block model<br />
{<br />
i<br />
x i<br />
, y }<br />
stick-slip<br />
kH<br />
force<br />
F<br />
i<br />
> F slip<br />
Fi<br />
= 0<br />
local<br />
equilibrium<br />
cracking<br />
slippings<br />
tension<br />
τ ><br />
F crack<br />
crackings<br />
…<br />
τ = 0
Some typical evolution of cracks by simulations<br />
Simulation using spring-block model<br />
strain=0.5 κ=1 thickness H=2<br />
Close-up of crack propagation and branching
Simulation using spring-block model<br />
strain=0.3 κ=0.5 thickness H=3<br />
Diffusive cracks<br />
real cracks on desiccating<br />
paint (Summer Palace, Beijing)
Simulation using spring-block model<br />
strain=0.5 κ=0.5 thickness H=3<br />
Connected (or percolating) cracks
Simulation using spring-block model<br />
strain=0.1 κ=0.5 thickness H=9<br />
Straight cracks, then diffusive
生 物 物 理 (Biology-Inspired Physics )<br />
生 命 體 中 有 許 多 巨 份 子 不 斷 在 進 行 極 為 複 雜 的 物 理 、 生<br />
化 相 互 作 用 。 因 此 , 從 物 理 學 的 觀 點 看 來 , 生 命 體 無 疑 是<br />
最 難 被 理 解 的 物 理 系 統 。 在 探 索 生 物 的 過 程 中 會 產 生 大<br />
量 數 據 , 物 理 學 家 希 望 能 從 中 尋 找 一 些 基 本 原 理 。<br />
由 於 生 物 中 的 巨 份 子 一 直 處 於 一 個 熱 力 環 境 中 , 統 計 物<br />
理 自 然 是 研 究 生 物 不 可 或 缺 的 工 具 。 在 這 個 基 礎 上 , 物<br />
理 學 家 可 以 研 究 :<br />
‧ 生 理 訊 號 ( 如 心 跳 ) 的 數 據 分 析 ,<br />
‧ 生 物 巨 分 子 ( 如 DNA、RNA 和 蛋 白 質 ) 的 模 擬 ;<br />
‧ 發 展 最 佳 化 的 數 值 方 法 在 蛋 白 質 結 構 的 預 測 ;<br />
‧ 份 子 馬 達 的 物 理 機 制 ;<br />
‧ 神 經 網 絡 的 同 步 發 火 現 象 的 實 驗 。
Conclusion<br />
Two main Ideas we want to get across:<br />
• We have shown that statistical physics methods are<br />
useful in understanding complex phenomena by means<br />
of simple models and rules.<br />
• Interesting problems are around you, as long as you<br />
keep an opened eye.