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JAEA-Review-2010-065.pdf:15.99MB - 日本原子力研究開発機構

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4-44<br />

<strong>JAEA</strong>-<strong>Review</strong> <strong>2010</strong>-065<br />

Secondary Electron Emission from Carbon Induced by<br />

MeV/atom Carbon Cluster Bombardment<br />

T. Kaneko<br />

Department of Applied Physics, Faculty of Science,<br />

Okayama University of Science<br />

Sub-linear dependence of the secondary electron yield ( n)<br />

under the MeV/atom carbon cluster n C impact on the<br />

atom number (n) was theoretically investigated. In addition to the conventional three-step model, we newly included the<br />

electron disturbance in the electron transportation. The calculated result shows the relation of ( n) / (1) 1 a( n 1)<br />

and a 1 . This sub-linear dependence is in good agreement with the existing experimental data.<br />

クラスターイオンを入射粒子とした種々の照射効果<br />

の研究が盛んである。この理由は、クラスターイオン<br />

を用いることで、クラスター構成粒子数とクラスター<br />

の空間構造という新たなビームパラメーターが加わっ<br />

たことによって、新たな知見が期待できるからである。<br />

最近、1 原子当たりに MeV 程度のエネルギーをもつ高<br />

速クラスターイオンを固体に照射して、100 eV 程度以<br />

下の低エネルギーの 2 次電子が放出される現象の研究<br />

が盛んである。陽子などの軽イオン入射では、この二<br />

次電子の収率はイオンの電子的阻止能に比例すること<br />

が知られているが、クラスターイオン入射では、この<br />

関係が成り立たない。また、クラスターイオン入射で<br />

の二次電子収率は、クラスターの構成粒子数の増加に<br />

対して線形よりも弱い依存性を示すことが報告され<br />

た 1) 。この弱線形性は、入射クラスターの荷電状態と<br />

クラスターの空間構造によるものではないか、との指<br />

摘がなされた。この考えは、定性的一致を導いたもの<br />

の、実験データを定量的に説明するには十分とはいえ<br />

なかった 2) 。そこでわれわれは、(1) 入射粒子による標<br />

的電子の励起、(2) 励起された電子の出口表面までの伝<br />

播、(3) 励起電子の表面ポテンシャルの克服、という従<br />

来の 3 段階モデルに加えて、励起された電子の伝播過<br />

程で、それらが入射粒子によって邪魔されるのではな<br />

いか、と考えて新たなモデルを構築した 3) 。<br />

標的物質の電子系のモデルとして電子ガスモデルを<br />

採用した。この系の励起モードには個別電子励起と集<br />

団励起(プラズモン励起)が存在する。プラズモン励<br />

起には有限の寿命を仮定した。これらの励起は動的誘<br />

電関数によって記述される。一方、入射粒子であるク<br />

ラスターイオンは、速度に依存した統計的電子分布を<br />

もつ個別イオンの集まりとして記述した。初期の核間<br />

距離はボーア半径の 2.4 倍、すなわち 0.127 nm に定<br />

めた。計算結果を図に示す。Fig. 1 は、 Cn (n=1 - 4)<br />

クラスターイオンが炭素標的に照射されたときの二次<br />

電子収率 ( n)<br />

を、同速の炭素イオン C 照射に対する<br />

相対値で表わしたものである。図中で、正方形■と菱<br />

型◆は、それぞれ、入射エネルギーが 0.15 MeV/atom と<br />

0.50 MeV/atom のときである。これらを関数関係<br />

( n) / (1) 1 a( n 1) と表わすと、前者では<br />

a 0.25 、後者では a 0.39 となった。これらは明ら<br />

- 168 -<br />

かに線形依存性よりも弱いことを示している。この結<br />

果は、0.2 a 0.4 という実験データとよい一致を示<br />

している。<br />

γ(n) / γ(1)<br />

2.5<br />

2<br />

1.5<br />

1<br />

0.5<br />

γ(n) vs n<br />

0 1 2 3 4 5<br />

n of Cn<br />

Fig. 1 Dependence of ( n)<br />

/ (1) on the number of<br />

particles for the incident energy of 0.15 MeV/atom (■)<br />

and 0.50 MeV/atom (◆).<br />

References<br />

1) H. Kudo et al., Vacuum 84 (<strong>2010</strong>) 1014-1017.<br />

2) T. Kaneko et al., J. Phys. Soc. Jpn. 75 (2006) 034717.<br />

3) T. Kaneko et al., Fifth International Workshop on High<br />

Resolution Depth Profiling (2009).

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