Программа и тезисы докладов - Институт космических ...

поле E ≠ 0), исходной концентрации нейтральных атомов и времени жизни
плазмы. Было также показано, что существуют две формы ВАХ-разряда
(в зависимости от мощности СВЧ-нагрева).
энергеТиЧесКие сПеКТры элеКТронов
и гамма-ЧасТиц в грозовых разрядах
В. Ф. Туганов
Федеральное государственное бюджетное учреждение науки
Институт космических исследований Российской академии наук
(ИКИ РАН), Москва, Россия
Государственный научный центр РФ Троицкий институт инновационных
и термоядерных исследований (ГНЦ РФ ТРИНИТИ), Центр плазменных
исследований и преобразования энергии, Москва, Россия
Наблюдаемые различия степенных спектров гамма-вспышек в грозовых
разрядах (J (ν) µ ν –β , где 2 < β ≈ 2,6…4,1) при ν ≥ 10 МэВ, — обусловлены
при тормозном их механизме «сгустками» ультрарелятивистских электронов
с распределениями по энергии (f (ε) µ exp (–(β – 2)/ε)) ε –β ) с соответствующими
показателями Парето β. Это различие вызвано зависимостью β = β(d) от
коэффициента вариации энергии электронов d. Поскольку не исключено, что
внешние воздействия со скоростью «ввода» энергии w, приводят к изменению
как средней энергии D излучающих «сгустков», так и дисперсии d, то не исключено,
что наблюдаемые гамма-вспышки вызваны электронами с разной степенью
их эволюции. Действительно, кинетическое рассмотрение эволюции
линейной добавки F (ε, d) к функции распределения f (ε) показывает, что, например,
при w > 0 энергия «сгустка» D — линейно растёт по w, а дисперсия d,
наоборот, — снижается. Что при ∂β(d)/∂d < 0 должно приводить к росту коэффициентов
β = β(d) и, как следствие, — к соответствующей эволюции наблюдаемых
гамма-спектров. Вот почему, так важны исследования для частот
ν ≥ 10 МэВ, а не при ν 10 МэВ, где их спектр универсален (J (ν) µ ν –1 ), —
обнаруживая при этом лишь свойство тормозного излучения.
48