Nanotechnologie in der Schule - Prof. Dr. Thomas Wilhelm
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T (E) ≈ exp<br />
− 2<br />
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2m (E0 − E) a<br />
4.2 Der Tunneleffekt<br />
(4.46)<br />
Abbildung 4.15 verdeutlicht den absoluten Unterschied zwischen Gleichung (4.36) von<br />
Seite 50 und Gleichung (4.46).<br />
Abb. 4.15: Absolute Differenz des genäherten Transmissionskoeffizienten Glei-<br />
chung (4.46) vom genauen Transmissionskoeffizienten nach Glei-<br />
chung (4.36) auf Seite 50<br />
Betrachtung nichtkonstanter Barrieren<br />
Für e<strong>in</strong>e beliebige nichtkonstante Potentialbarriere zerlegt man nun den Bereich, <strong>in</strong> dem<br />
das Barrierenpotential Epot die k<strong>in</strong>etische Energie Ek<strong>in</strong> des Teilchens übersteigt, <strong>in</strong> N gleich<br />
große Rechtecke. Dies ist exemplarisch <strong>in</strong> Abbildung 4.16 gezeigt, wobei die E<strong>in</strong>teilung <strong>in</strong><br />
Rechtecke erst zu dem Zeitpunkt beg<strong>in</strong>nt, bei dem Epot > Ek<strong>in</strong>.<br />
Abb. 4.16: Unterteilung <strong>der</strong> nicht konstanten Potentialbarriere<br />
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