Selektive katalytische Reduktion von Stickoxiden in Kraftfahrzeugen ...

5.2 Modellierung der Spray/Wand-Interaktion
des DWDIE-Projekts mit ν32 = 2 ab. Aus den direkt gemessenen Tropfengrößen D10
und D32 des WSA folgt ν32 = 1.26 ... 1.65. Bei Akhtar und Yule [7] findet man einen
Wert von ν32 = 1.48. Die Senda-Daten lassen sich zufriedenstellend durch Gleichung
(5.20) mit 85 % Energieverlust beschreiben.
Abbildung 5.6 vergleicht das Verhältnis D10/D0 nach Gleichung (5.19) für einen mittleren
Wert von ν32 = 1.45 mit den Daten von Kuhnke und den Angaben aus dem
DWDIE-Projekt. Mit einem Verlust von 90 % ergibt sich eine gute Übereinstimmung
zwischen den Korrelationen. Wie die Gegenüberstellung zeigt, lässt sich die sekundäre
D 10 /D 0 [−]
1
0.8
0.6
0.4
0.2
Kuhnke
DWDIE
Energiegl., η = 0.9
0
0 200 400 600 800
We [−]
a0
Abbildung 5.6: Korrelationen für D10/D0 bei senkrechtem Tropfenaufprall auf eine
trockene Wand, ν32 =1.45
Tropfengröße aus der Energiegleichung nach (5.19) bestimmen, wenn ein Verlust von
85 - 90 % angenommen wird. Diese Verluste beinhalten die kinetische Energie der
sekundären Tropfen. Das heißt, die reine Dissipation ist geringer als 85 - 90 %, da ein
Teil der Energie in kinetischer Energie der Sekundärtropfen erhalten bleibt.
Ist der rein dissipative Verlust bekannt, kann über Gleichung (5.18) mit den zuvor bestimmten
sekundären Tropfengrößen die Geschwindigkeit der Tropfen berechnet werden.
Kuhnke gibt hierfür einen winkelabhängigen Verlust an, der bei senkrechtem
Aufprall 85 % beträgt (siehe Gleichung (5.11)). Im Gegensatz dazu führt Kuhnke eine
Regressionsanalyse mit den Daten von Senda et al. durch und gibt hierfür Verluste
an, die sich aus 52 % der primären kinetischen Energie und einer dimensionslosen
Aktivierungsenergie von We =14für den Zerfall zusammensetzen. Die sekundären
Geschwindigkeiten liegen damit in dem von Senda et al. angegebenen Bereich von
11 % und 33 % der Ausgangsgeschwindigkeit. Die Dissipation η wird daher in Glei-
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