Bau einer kontinuierlich betriebenen Diffusionsnebelkammer

Von R. P. Shutt und in späteren Veröffentlichungen zu Diffusionsnebelkammern
verwendete allgemein gültige Formeln:
D(T ) = D0
K(T ) =
� �ν T
,
P 273 K
273 K + C
K0
′
T + C ′
µ(T ) =
� � 3
T 2
,
273 K
273 K + C
µ0
′′
T + C ′′
� � 3
T 2
,
273 K
n(ξ) =
273 K τZ
n0P ·
T (ξ) 2Zair
für ξ ∈ [0; x0] ,
n ′ (ξ) =
A
n(ξ)
2A + W
für ξ > x0,
wobei ν eine empirische Konstante,
C ′ /C ′′ gasspezifische Konstanten,
A hier horizontale Querschnittsfläche der Kammer und
W die Oberfläche der Kammerwände sind.
A. Langsdorf [5] verwendet statt diesen folgende Gleichungen:
D(T ) = D0
� �ν T
P
, K(θ) = K0L(1 + bθ).
T0
Diese Ausdrücke erhält man, indem die temperaturabhängigen Terme in den
exakten Beschreibung in Taylorreihen entwickelt werden und D und K durch
Terme erster Ordnung approximiert werden. Damit folgt:
(273 K + C
K0L = K0
′ )
(T0 + C ′ � � 3
T0
2
) 273 K
Auf D0 hat die Umformung keinen Einfluss.
60
und b = 3C′ + T0
2T0(T0 + C ′ ) .