Bau einer kontinuierlich betriebenen Diffusionsnebelkammer

Abbildung 3.4: Verzweigungen in dünnen Spuren (in Abwesenheit eines radioaktiven
Präparates)
Positron-Paares aus einem γ-Quant deuten würden. Somit ist die Diffusionsnebelkammer
nicht sensitiv für die γ-Strahlung, die typischerweise in der
Natur vorkommt.
Mit einer deutlich niedrigeren Ereignisrate produzierten α-Teilchen sehr
intensive, 2 − 7 cm lange, einzeln gut erkennbare Spuren.
Zusätzlich zu den beschriebenen Spurenformen kamen während der ganzen
Testphase ein paar Ereignisse, die auf ein Proton als erzeugendes Teilchen
deuten könnten. Die Spuren waren geradlinig, 12 − 14 cm lang und
etwas schwächer in ihrer Intensität. Die Ereignisse kamen allerdings zu selten,
um sie genauer betrachten zu können, sodass es unter Umständen nur
vom Durchschnitt abweichende Spuren von α-Teilchen waren.
Da einzelne α-Spuren sehr gut aufgelöst werden können, eignen sie sich
zur Bestimmung der Ereignisraten für die natürliche Strahlung. Dazu wurden
eindeutige α-Spuren über 30 min gezählt. Aus den zu der jeweiligen
Komponente der natürlichen Strahlung angeführten Statistiken lassen sich
Schätzungen für die zu erwartenden Ereignisraten ableiten.
Die terrestrische Strahlung im Boden bzw. aus den Baumaterialien wird
wohl keine für die Messung relevanten Ereignisse im Kammerinneren hervorrufen.
Dafür haben die α-Teilchen mit maximaler, in den Zerfallsreihen
vorkommenden kinetischen Energie von ca. 9 MeV eine zu kurze Reichweite.
Für ein α-Teilchen im Bereich 2, 5MeV ≤ Ekin ≤ 20 MeV lässt sie sich in
Luft bei 15 ◦ C (Normaldruck) mit der Formel [15, S. 45] (Ekin in MeV)
Rα = 0, 31 · E 1,5
kin [cm] ⇒ Rα(9 MeV) = 8, 37 cm
Rα(5 MeV) = 3, 47 cm
(3.1)
berechnen. Damit erreichen die in den Hauswänden emittierten α-Teilchen
kaum das Kammerinnere, wenn die Kammer mindestens einen halben Meter
von den Wänden entfernt steht.
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